质能方程的一种简单推导方法

通过对一个理想实验的论证,给出了一种简单推导质能方程的方法。     

关于相互作用多粒子体系质能方程

本文推导出相互作用的多粒子体系的相对论质能关系式，为进一步描述相对论多体问题打下基础．     

关于相互作用多粒子体系质能方程及波动方程

本文推导出相互作用的多粒子体系的相对论质能关系式,并进一步量子化后得到波动方程,为进一步描述相对论多体问题打下基础.     

狭义相对论质能关系的一个实验说明

本文提出一个实验方法,可以用来说明狭义相对论的质能关系。示波管中的电子在不同的加速电压作用下,获得不同的速率,具有不同的质量;在外加横向磁场中,其偏转量将不同。根据对加速电压和磁偏转量的测量,即可验证相对论的这一结论。     

光子质能关系式的另一推导方法

本文根据光压和光量子理论,给出了光子的质能关系式的另一推导方法。     

推导包括磁荷的麦氏方程组的新方法

利用狭义相对论，把由毕奥－萨伐尔定律得到的静磁学场方程推广到四维时空中，利用对称性原则，得到了包括磁荷的麦克斯韦方程组；把由牛顿第２定律得到的静磁场中带电粒子的运动方程推广到四维时空中，利用对称性原则，得到了电磁场与带电荷和磁荷粒子的能量转化定律和洛仑兹力公式。     

“动质生能 动能生质”说

题目意思是运动的质量会产生能量,运动的能量会产生质量。本文介绍因为爱因斯坦一个小小的失误,导致现代物理学出现了许多矛盾,而我提出"动质生能,动能生质"这个假说纠正了失误,并且从多个方面看都能证明这个假说,如果应用这篇假说,会发现许多科学难题都会得到解决,发现物理学的美和统一。这篇假说根本思想认为现实中不存在两个绝对的相对静止的参考系,每一个参考系都有波动性。     

质能公式在引力场中的适用性讨论

本文对广义相对论中的引力能量部分进行了讨论，证明了质能公式可以推广到引力场中。     

关于丢番图方程x4±6px2y2±3p2y4=z2

设p为素数,利用Fermat无穷递降法,研究方程x4±3px2y2+3p2y4=z2与x4±6px2y2-3p2y4=z2正整数解的存在性,证明该方程在p≡5(mod 12)时均无正整数解,在p≡11(mod 12)时有解且有无穷多组正整数解,获得方程无穷多组正整数解的通解公式和方程的部分正整数解.     

不定方程x3+1=301y2的整数解

利用递归数列、同余式、平方剩余以及Pell方程解的性质证明不定方程x3+1=301y2仅有整数解(x,y)=(-1,0).     

丢番图方程x2=4.3n+13的正解

用完全初等的方法证明丢番图方程x^2=4．3^n 13仅有3组正。     

我的几点意见——评论“关于狭义相对论的本质”一文

评论了“关于狭义相对论的本质”一文,实际上仍使用了狭义相对论的两个基本假设。     

指数丢番图方程|m4-6m2+1|x+(4m3-4m)y=(m2+l)z的解

设a=|m~4-6m~2 1|,b=4m~3-4m,c=m~2 1,且2|m,利用Jacobi符号以及广义Fermat方程的已有解,证明指数丢番图方程a~x b~y=c~z仅有正整数解(x,y,z)=(2,2,4).     

关于Diophantine方程x3±23m=3Dy2

设m是正整数,D是无平方因子正整数.证明了:当m＞1时,如果D不能被3或6k+1之形素数整除,则方程x³±2^3m=3Dy²没有适合gcd(x,y)=1的正整数解(x,y).三     

四元数矩阵方程AXB+CXD=E的M自共轭解

把实数域上的M对称矩阵的概念推广到四元数体上,形成M自共轭矩阵,然后在四元数体上讨论矩阵方程AXB+CXD=E的M自共轭解及其最佳逼近问题.利用四元数矩阵的实分解和复分解,以及M自共轭矩阵的特征结构,借助Kronecker积把约束四元数矩阵方程转化为实数域上的无约束方程,克服了四元数乘法非交换运算的困难,并得到该方程具有M自共轭解的充要条件及其通解表达式.同时在解集非空的条件下,运用矩阵的分块技术及矩阵的拉直算子,获得与预先给定的四元数矩阵有极小Frobenius范数的最佳逼近解.由于M自共轭矩阵是四元数自共轭矩阵的推广,因此所得结果拓展了该方程的结构解类型.     

关于fPn[f(k)]-c的零点

讨论fP”[f(k)]的值分布问题,其中f为超越亚纯函数,证明了在适当条件下fPn[f(k)]取任意非零有穷复数无穷多次.     

关于丢番图方程[(10k1+2)n-1] [(10k2+3)n-1]=x2的解

利用二次剩余的方法,证明丢番图方程(an-1)(bn-1)=x2在(a,b)=(10k1 2,10k2 3)时,k2满足:(1)k2≡0,1(m od4),(2)k2≡11,14(m od16),(3)k2≡6,19(m od64),则这类丢番图方程没有正整数解.     

关于Smarandache LCM函数的方程S(SL(n~(14,36)))=φ_2(n)的可解性

令S(n)为Smarandache函数,SL(n)为SmarandacheLCM函数,φ_2(n)为广义欧拉函数。讨论方程S(SL(n~(14)))=φ_2(n)和S(SL(n~(36)))=φ_2(n)可解性,利用初等方法并结合函数φ_2(n)与函数S(n)的性质,给出了这两个方程的所有正整数解。