无限长均匀带电直圆柱面面上电场强度分布

分别利用电场力做功和能量的关系以及场强叠加原理等方法,给出了计算无限长均匀带电直圆柱面面上电场强度的几种方法,从而得到了无限长均匀带电直圆柱面面上的电场强度。同时明确指出了无限长均匀带电直圆柱面面上的电场强度具有确定的值。并且指出现在在计算无限长均匀带电直圆柱面电场强度的分布时,忽略了其面上电场强度的讨论。建议今后对其的研究应分别从其面内、面外、带电直圆柱面面上三个方面加以讨论。     

均匀带电球面产生的场强的求解

本文根据叠加原理,求出了均匀带电球面在空间任一点产生的场强,并指出带电导体表面的电场强度有跃变。     

均匀带电圆环周围电场强度的计算

介绍了计算均匀带电圆环在周围空间任意点激发的电场强度的方法。     

“均匀带电球面上的电场强度如何计算”的再讨论

利用球形电容器能量的变化求出了均匀带电球面上一点的电场强度,指出了有关文献中的错误,并指出现行基础物理教材中对均匀带电球面电场强度分布的讨论应遍及空间所有点.     

用叠加原理求解无限长均匀带电圆柱面产生的场强

根据叠加原理。求出了均匀带电圆柱面在空间任一点产生的场强。并指出带电圆柱面表面的电场强度有跃变．     

带电导体表面的电场强度

带电导体表面的电场强度有突变,本文论述了导体表面上一点的场强为σ/2ε0,即为导体外场强大小的一半。     

关于均匀带电球面电场分布的讨论

本文采用场的迭加原理和球面坐标积分的方法证明了均匀带电球面面上的电场强度的大小，使得用高斯定理求出的该带电系统在空间的电场分布结论更加完整。     

非均匀带电球面的电位分布及其应用

非均匀带电球面的电位分布及其应用马宇晓（榆林高等专科学校物理学系，陕西榆林７１９０００；作者，女，３９岁，副教授）在静电问题中，经常会遇到带电球面电荷面密度为极角θ余弦的函数的情况，因此，分析非均匀带电球面的电位及场强分布，对研究电荷分布有重要意义．...     

关于长直圆筒面上电场和磁场的定量计算

用库仑定律和毕奥萨伐尔定律定量的计算出了无限长直圆筒载有电荷和电流时空间的电场分布和磁场分布 ,并给出了筒面上即电荷和电流所在处的电场强度和磁场强度     

有限长均匀介质圆柱体内的电场和电势

根据场方程和相应的边界条件,建立了边值问题,利用数学物理方法中的拉普拉斯变换和贝塞耳函数得到了边值问题的解,最后求解了有限长均质圆柱体内的电场和电势,其结果与理想情形l(?)R下完全一致。     

一些曲面上的电荷、电流分布及其上的电场、磁场

有论文讨论并计算了带有均匀电荷的长直圆柱面空间的电场和磁场，但计算都比较复杂．本文用最简捷的方法直接计算得出，而且用最简捷的方法还计算出均匀带电球面上的电场和圆柱面上均匀纵向电流在柱面上的磁场，并得出重要结论。     

均匀旋转带电体轴线上的磁场分布

分析了均匀旋转带电圆柱体、球体、椭球体在轴线上的磁场分布,介绍它们计算方法,以加深对此问题的理解。     

单叶双曲面直母线族性质研究补遗

对于单叶双曲面直母线的一般研究只是指出 ,单叶双曲面有两族直母线 .而且只是从将方程 x2a2 y2b2 -z2c2 =1化为 x2a2 -z2c2 =1-y2b2 出发 ,得出了u族和v族两族直母线 .一般研究并没有解决 ,单叶双曲面是否只有这两族直母线 ,从 x2a2 -z2c2 =1-y2b2 出发是否还能得出另外的直母线族 ?尤其是 ,若从 y2b2 -z2c2 =1-x2a2 出发 ,是否又会得出另外的直母线族 ?这些直母线族又与原来的u族、v族有什么关系 ?本文就是解决这些问题 ,作为对单叶双曲面直母线性质研究的补遗 .     

偏心园柱形电容器内的电场

用电轴法讨论了偏心电容器内的电场分布 ,概括了平行园柱形带电导体间电场分布的一般情况。     

线电流与无限长磁介质椭圆柱系统的磁场

利用保角变换和磁象法给出了线电流与无限长磁介质椭圆柱系统的磁场,并对结果作了进一步讨论.     

杯形砂轮磨削球面的表面粗糙度分布

基于杯形砂轮回转式磨削球面原理,对各个砂轮块运动轨迹在球面分段纵切的单位圆周长度上的落点数量进行统计,发现了不同尺寸杯形砂轮磨削球面的轨迹密度及表面粗糙度的分布规律.对比2组粗糙度测试实验,验证了轨迹密度分布所推测结论.实验结果表明,杯形砂轮尺寸、球面工件尺寸是影响杯形砂轮磨削球面粗糙度分布的关键因素.