SU(3)规范场的探讨

本文探讨SU(3)规范场,发现它具有可分的性质.由此预言重胶子有存在的可能性;进面证明QCD中红外禁闭是真实的,但不一定是绝对的.     

球对称SU(2)规范场及其源流结构

本文从规范势的球对称定义出发,证明了一般的球对称规范场的场强和源不是球对称的,并通过计算,获得了含源狭义球对称规范场的Green函数,含源解,源流各分量间的约束关系,化的条件和源流结构。指出在化约情形场的自源流为零,矢量介子不出现,该场对应于无磁单极的平凡的U(1)规范场。     

SU(3)规范场的数学表述(闵空间)

本文研究4维闵科夫斯基空间SU(3)规范场的正规化问题.在对Yang-Mills方程的推导进行了分析的基础上,导出了恰当的Yang-Mills方程,它具有明确的几何意义.然后,应用数学机械化方法构造了一类线性微分变换,称之为SU(3)场的示性变换.经由示性变换,将非线性的恰当的Yang-Mills方程变为一组线性方程,实现了SU(3)规范场的场方程的线性化,即场方程的正规化.从而证明了SU(3)规范场包括8个独立的规范场.     

SU(2)规范理论与磁单极

规范场理论本身包含许多显著的特点,它具有普适的作用常数,确定的相互作用形式和与它们相应的守恒流,以及由规范不变性所导致的某些重要内在联系。但到目前为止,比较完整和成熟的规范理论只有两种,这就是以经典电磁理论及狄拉克电子论为基础的量子电动力学和以广义相对论为基础的引力理论。二者不仅长期为人们的实践所证实,并且得到了广泛地应用,无疑规范场理论是本世纪发现的十分重要的物理规律之一。     

SU(3)×SU(2)的母分系数

1969年发现超核激发态后,研究超核结构的问题开始受到人们的重视,超核的研究工作逐渐增多。超核是一个三类粒子(中子、质子和A超子)的多体系统。五十年代由维格纳等人发展的超级多重态分类,应用于轻原子核的低激发态是相当成功的。1977年张宗烨、厉光烈对超核激发态进行了分类,他们把维格纳的SU(2)×SU(2)的超级多重态分类,推广     

2+1维SU(3)格点纯规范场真空波函数的收敛性

分别采用相连重叠图、相连空心图方法展开波函数,研究2 1维SU(3)格点规范场真空波函数的收敛性.采用无规相近似方法,引入小W ilson圈图的平均值,应用Feynm an定理获得封闭方程组。计算结果表明:用相连空心图方法所得到2 1维SU(3)格点规范场的真空波函数μ0和μ2的标度行为和收敛性更好。     

非线性介质对SU(2)非阿贝尔场的响应

将夸克介质视为非简谐振子模型，讨论了它对SU（2）非阿贝尔场的响应，采用微扰迭代法解出了方程的一，二，三级近似解，初步得出了这种响应的一些非线性特征。     

SU(6)×U(1)型统一规范理论——SU(6)×U(1)型的群理论结构(Ⅰ)

用SU(6)×U(1)群来研究亚夸克统一规范理论及其规范粒子的传播性质,从而导出轻子族与夸克族的统一规范理论.本文着重建立SU(6)×U(1) 型亚夸克规范理论结构形式。     

中能对称性为SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_y的无标量场的SU(6)大统一模型

按照动力学自发破坏的思想,在模型中不引入基本的Higgs标量场。但与通常的重色方案不同,这里考虑的是扩展色替代方案。假设扩展色作用为SU(4)_(EC),它在人们认为的1 Tev处产生真空凝聚以破坏SU(2)_L×U(1)_y,然后再在稍低能量处将它自己破坏到SU(3)_c。为了减少自由参数的数目,文中并试图将中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_y进一步统一成单群SU(6)。此模型显示出某些有兴趣的特征,特别是以不同于标准模型的表达式而能很好符合现有的中性流唯象参数。但它亦存在一些严重问题需要进一步研究。     

半子(Meron)解及其他——M~4中无源SU(2)规范场方程的经典解

非Abel规范场理论是一种非线性理论,它里面包含着许多新的物理内容,是过去人们在研究线性理论或者非线性场论的线性近似(微扰论)时所不曾遇到的。为了探索这些新的物理内容,有必要从经典场论和量子场论两方面进行深入的研究。而经典理论的研究往往起着先导的作用,对量子化的非Abel规范场论的研究有重大的推动。近年来BPST瞬子解和Gribov疑难所导致的重要进展,就是明证。 E~4中BPST瞬子解的发现,开辟了瞬子物理学这一新的领域。由于M~4是比E~4更为现实的物理时空,因而很自然地会提出下列问题:     

轻子—夸克的SU(6)型统一规范理论

在单纯SU(6)型的相互作用大统一规范理论中,把轻子与夸克统一纳入在它的反对称15维表示中,而且只有一个规范耦合常数,这是合乎统一概念要求的。 本文的目的是:根据我们提出的轻子与夸克内部结构的亚夸克模型,找出并纳入反对称15维表示中的轻子族和夸克族的对称性规律。     

SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(B-L)弱电统一模型

本文讨论了SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(B-L)弱电统一模型在低能下的情况。并在同中性流实验值比较的基础上,得到两个中间规范玻色子m_z90GeV,m_x420～500GeV及sin~2θ=0.216～0.224。从理论上予言了右手中微子流和右手荷电流的存在。     

量子群SU(2)_q和SU(1,1)_q的一类新的表示

本文中我们讨论了SU(2)_q和SU(1,1)_q的各种q-Bose子算符构造的表示,用广义q-Bose子算符构造了SU(2)_q和SU(1.1)_q的一类新的q畸变Dyson表示并讨论了它们的性质。     

加速磁荷的推迟SU(2)及U(1)规范势与场强

规范场的无散度解对于场源的关系、粒子与真空的统一等问题的探讨有重要的作用。至今找到的解都是静止荷的球对称解最近我们得到了静点荷系的解。本文给出加速磁荷的解,这将有利于进一步探讨粒子的相互作用及构成稳定束缚态,为研究强子结构提供线索,同时也给出了场和势的一种协变的表达式。有趣的是,所得推迟场强的明显协变表达式是以往电动力学中未曾给出的,(当然,逐个分量对比可以验证,的确是对偶相等的)。     

损耗SU(2)和SU(1,1)干涉仪中灵敏度过高估计的研究

基于损耗SU(2)和SU(1,1)干涉仪模型,以干涉仪中的相位估值的为研究方向,在理论上研究了与双参量相位估值相比,进行单参量相位估值的时候存在的高估量子Fisher信息(quantum Fisher information,QFI)的一般表达式;以相干态和压缩真空态输入为例,数值分析了高估QFI随损耗系数或分束比的变化,发现这时出现的高估QFI的消失和恢复现象是和分束比,增益因子以及压缩振幅具有一定的关系.通过调整分束比和损耗系数,可获得最佳的灵敏度,有利于在有损环境下进行量子精密测量.     

SU(n)规范场的可对易分量及带荷粒子分量

规范场的对偶荷作为拓扑不变量与荷的量子化、角动量的量子化、自旋同位旋统计的关系、稳定的孤立子解的存在等基本物理问题都有本质的连系,近来受到广泛的注意。对SU(2)规范场已经明显地将势与场强按照规范协变的方式分解为可对易化的电磁场部分及带电荷的矢介子部分,并且发现了电荷算子的同伦不变量(Kronecker指标)与对偶荷的量子数的关系。如果强子的整体SU(3)、SU(4)对称性也有对应的定域规范场,     

用杨图计算SU(mn)SU(m)·SU(n)

本文用杨图计算了SU(mn)SU(m)·SU(n),并将杨图的方格数N=9的计算结果列表附于文后.     

中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y与SU(N)群大统一

本文讨论了将中能对称性SU(4)_(EC)×SU(2)_L×U(1)_Y置入比SU(6)更高阶的SU(N)群的可能性,并比较仔细地讨论了SU(7)的情况,这时,在中性流方面仍保持与实验很好地符合,而质子寿命的理论值却有了改进。     

SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(L R)模型中的中性流

一些作者曾提出左右对称的弱电规范理论模型。在这种模型中,原始的对称群以及粒子多重态体系都是左右对称的,弱作用的宇称破坏是由于真空自发破坏的结果,因而只是一种低能现象。最简单的这类模型是采用SU(2)_L×SU(2)_R×U(1)_(L R)对称群。关于这种模型的中性流已经有了不少讨论,但在具体处理时,由于对Higgs粒子假设了某些特定的表示,因而规范介子的质量矩阵并不具有最普遍的形式。目前对于Higgs粒子尚无任何知     

SU(2)规范理论与N个磁单极运动体系的电动力学

本文扼要地阐明了关于规范势Bμ可分解和具有内部结构的基本观点,指出Bμ可分解为bμ和Γμ两部分,bμ满足伴随变换,它对应于某种具有质量的矢量粒子Γμ。满足规范势的变换,它可由更基本的场组成。在SU(2)规范理论中这种基本场是Higgs场φ~→(x)。从这一观点出发,导出了N个磁单极运动体系存在时的电动力学的基本方程。由于这一理论自身包含了磁单极的拓扑守恒流,由此给出磁荷量子化条件,并且证明了φ~→(x)的零点的世界线对应磁单极的运动轨迹,磁单极的电动力学由φ~→(x)零点的电动力学描述。文中得到了对应于N个磁单极运动体系的SU(2)规范场方程的无源解,并将吴—杨势推广到N个磁单极的运动体系的情况。