重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算

在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B＊（3 S1）、轴矢量介子B1（1 P1、3 P1混合）及标量B介子（3 P0）的光锥分布振幅.利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的关系.矢量介子B＊的分布振幅关系与文献[1]中基态赝标量B介子（1 S1）相同;但对于轴矢量介子B1和标量B介子,给出了新的结果.对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量B介子夸克-反夸克2粒子分布振幅的表达式.与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献.     

微扰QCD方法下的B→Ds^（＊）ρ（ω）衰变

在微扰QCD因子化方法的框架下计算了B→Ds^（＊）ρ^0,B＋→Dx^（＊）＋ρω^0和B^0→Ds^（＊）ρ-衰变道的分支比．通过计算发现衰变道B→Ds^（＊）＋ρ^0,B^＋→Ds^（＊）＋ω^0和B^0→Ds^＋ρ^-的分支比在10^-5量级,而B^0→Ds^（＊）＋ρ^-衰变道的分支比最大,约为1．2×10^-4．在这些衰变道中,对于末态包含两个矢量介子的衰变,径向激化的贡献是主要的,并且大于80％;而两个横向激化的贡献是被rDs^（＊）,rρ（ω）的幂次压低的．     

N^＊（1535）强耦合效应对η介子核束缚态的影响

类比”核散射的△-空穴模型得到N^＊-空穴激发态下的η介子自能，将η介子的运动方程与相对论平均场相结合，求解有限核^12C，^40Ca和^208Pb中η介子的束缚态．计算结果显示在η介子的自能中考虑N和N^＊的核介质修正效应对可介子光学势有很大影响．考虑N和N^＊的核介质修正效应后，η介子的束缚态的宽度依赖于N^＊（1535）自能的实部的选取．     

关于13S1介子多重态径向激发态的研究

由雷吉轨迹描述轨道激发态介子的J-M²公式导出描述径向激发态介子的N-M²修正公式.利用修正公式计算的1³S₁介子多重态中径向激发态的介子质量与现有的实验数据及其他唯象方法的结果相符合,为实验上候选态的寻找提供一定的参考价值.根据N-M²修正公式算得的ρ(3³S₁)和ρ(4³S₁)的质量,以及由³P₀衰变模型获得的相应质量下的衰变宽度,建议ρ(1900)和ρ(2150)安排为ρ(3³S₁)和ρ(4³S₁)的候选态.     

基态张量介子及其轨道激发态研究

利用Regge唯象学,首先计算了基态张量介子多重态中奇异偶素ss、粲-底介子B*c2的质量,然后计算了张量介子的Regge轨迹和斜率,最后给出了轨道激发态13F4,13H6和13K8介子九重态的质量.实验结果表明,可将fJ(2 220)和X(2 710)分别作为f'4(13F4)和f'6(13H6)的候选态进行探究,建议实验上分别在6 785 Me V,2 595Me V能量附近寻找和研究尚未观测到的介子B*c2(13P2)和K*6(13H6).分别在2 095 Me V,1 969 Me V,2 498 Me V能量附近进一步研究K*4(2 045),f4(2 050),a6(2 450)的性质.结果对在实验上寻找尚未发现的介子和相关介子的自旋-宇称安排具有一定的理论指导意义.将来可以在LHCb、BES-III等实验装置中验证.     

用QCD因子化方法研究Bc弱衰变

Bc介子是由两个重味夸克（即b夸克和c夸克）组成的赝标量介子．由于Bc介子很重,不能通过运行在γ（4S）阈值附近的正负电子对撞机（例如美国SLAC和日本KEK的B介子工厂）产生．2009年欧洲核子中心CERN的大型强子对撞机LHC将要运行．LHC的有效质心能量高,亮度强,探测器的粒子分辨能力好,每年可观测到约5×10^10个Bc介子事例,使得对Bc介子的性质研究成为可能,引起物理学家们的极大关注和研究兴趣．     

Z＇模型下研究B介子衰变到K^＊φ过程的极化反常

标准模型下,赝标介子B衰变到两个矢量介子K^＊φ的过程是一个纯企鹅图的过程.理论计算得到这一过程是以纵向极化为主的.然而,BaBar和Belle最近的实验结果表明这一过程具有较大的横向极化分数.对此,我们试图在标准模型框架以及新物理中寻找合理的解释.     

比较NΩ和N-Ω两个特殊系统

在手征SU（3）夸克模型和推广手征SU（3）夸克模型下,研究了特殊的重子-重子系统NΩ（ST=2 1/2）和重子-反重子系统NΩ（st=2 1/2）的结构,它们都是束缚态．研究中发现奇异介子k,K和K^＊交换对NΩ（ST=2 1/2）系统贡献排斥作用,而对NΩ（ST=2 1/2）系统没有贡献,从而带来了这两个系统结合能的不同．     

双重子∑*△(ST=05/2)和∑*△(ST=31/2)态的结构

在推广的手征SU（3）夸克模型下,研究了带有一个奇异夸克的双重子态∑^＊△（ST=0 5/2）和∑^＊△（ST=3 1/2）的结构．结果表明,尽管手征SU（3）夸克模型和推广手征SU（3）夸克模型短程力的机制完全不同,但两种模型下给出的定性结果是一样的。即这两个双重子态都是束缚态。能量在∑^＊△道之下却在∧π△道之上．在推广手征SU（3）夸克模型下,∑^＊△（ST=3 1/2）态的结合能比∑^＊△（ST=0 5/2）态的结合能大．     

CH3SH与HX（X=F，Cl，Br）间氢键复合物H3CHS…（H-X）n（n=1，2）的理论研究

对CH3SH与HX（X=F,Cl,Br）之间6种氢键复合物H3CHS…（H-X）n（n=1,2）的结构特征与本质进行了研究,在B3LYP／6-311＋＋G^＊＊及MP2／6-311＋＋G^＊＊水平得到了其二聚[H3CHS…H-X]及三聚[H3CHS…（H-X）2]氢键复合物的稳定构型．在MP2／6-311＋＋G^＊＊水平下计算了经BSSE校正的复合物的结合能．在同类（二聚或三聚）复合物中,依F→Cl→Br的顺序,S…H键结合能减小,X-H键拉长程度逐渐增大,红移程度有减小的趋势．自然键轨道（NBO）分析表明,在6种复合物中,卤素原子的重杂化效应较小,存在着很强的n1（S）→σ^＊（H-x）及n2（S）→σ^＊（H-X）直接超共轭电子传递作用,使得σ^＊（X-H）的自然布居数增大,X-H键的电子密度减小,这些都是X-H键拉长和伸缩振动频率红移的因素．自然共振理论（NRT）计算和电子密度拓扑计算结果均表明X-H键被削弱,这和红外光谱计算的结论一致．     

在CQM模型下研究D*s1(2710)→DsJ (1968,2112)+π0的强衰变

伴随着新的D介子不断被发现,奇异介子的族谱也变得丰富起来,利用组份夸克模型研究了强衰变过程D*s1 (2710)→Ds(1968)+π0和D*s1(2710)→D*s(2112)+π0.讨论了D*s1 (2710)这个存在争议的粒子,计算结果支持它由c和(s)组成,属于H类型的双重态(0-,1-),自旋-宇称为JP=1...     

关于一类带次临界指标的拟线性薛定谔方程的正解

主要考虑一类拟线性薛定谔方程的正解,由于该方程所对应泛函不能定义在常用空间H1(RN)上,而且H1(RN)→嵌入Lq(RN)(2相似文献   

色素分子吸收光子后电极势的变化

推导了吉布斯自由能、电动势、电极势与光子的能量之间的关系,表达式为ΔrGm=-FE=-F[φ(A+|A*)-φ(A+|A)]=0.1λ196.利用该公式计算了基态P680和P700吸收光子变成激发态P6*80和P7*00后电极势的变化,计算值为φ(P3+80|P6*80)-φ(P6+80|P680)=-1.82V,φ(P7+00|P7*00-φ(P6+700|P700)=-1.77V.计算值与测量值完全相同.另外,计算支持紫色光合细菌光系统中B875把S1态的能量转移给D.     

完全二部有向图的(C_(2k),α)-因子分解

K*m,n表示对称的完全二部有向图,C2k表示2k长有向圈。如果K*m,n的子有向图F满足(1)F的有向弧集可分解为若干个有向圈C2k,(2)K*m,n的每一个点都恰好出现在F的"个C2k中,则称F为K*m,n的(C2k,")-因子。如果K*m,n的有向弧集可以划分为K*m,n的(C2k,")-因子的和,则称K*m,n存在(C2k,")-因子分解。文章利用直接构造法,得到对称的完全二部有向图K*m,n存在(C2k,")-因子分解的充分必要条件:m=n#0(mod"k/d),其中d是"和k的最大公约数。     

一致L—Lipschitz的渐近伪压缩非自映象不动点的迭代逼近

Chidume首次提出渐近非扩张非自映象、一致L—Lipschitz非自映象的定义,并证明了所引入的迭代序列强收敛于渐近非扩张非自映象的不动点。该文引入渐近伪压缩非自映象的概念,并对一致L-Lipschitz的渐近伪压缩非自映象71提出了具误差的修改的Ishikawa迭代序列{xn}。设K是实Banach空间E的收缩核,P是从E到K上的非扩张的收缩映象。若存在严格增加函数φ：[0,∞）→[0,∞）,φ（0）=0,E←j（xa＋1-x^＊）∈J（xn＋1-x^＊）使得（T（PT）^n＋1xa＋1-T（PT）^n-1x^＊,j（xa＋1-x^＊））≤kn｜｜xn＋1-x^＊｜｜^2-φ（｜｜xn＋1-x^＊｜｜,A↓n≥1,x^＊是T的不动点,在对参数的一些限制条件下,本文证明了迭代序列{xn}强收敛于非自映象T的不动点x^＊,其目的是把对渐近伪压缩映象的迭代结果推广到渐近伪压缩非自映象上,从而推广了以前的结果。     

质量比为0．2％ZnO掺杂Ba0．2Sr0．8TiO3与Ba0．2Sr0．8TiO3陶瓷的结构和变温变频复介电常数的对比测量分析

采用固相反应方法合成了（1-x％）Ba0.2Sr0.8TiO3＋x％ZnO（x=0,0．2）陶瓷材料,并分别用x射线衍射和变温变频介电谱方法,对它们的结构和复介电常数进行了对比测量分析．结果表明,质量比为0．2％ZnO的掺杂：（1）对样品的室温晶系类型没有影响,仍然为立方晶系,晶格常数仅仅减小了0．18％;（2）弥散铁电相变的相变温度由未掺杂的136K向高温移动至140K;（3）低温铁电相的复介电常数的实部ε′减小而虚部ε”增加,高温顺电相的ε’和ε″几乎不变;（4）样品中弥散铁电相变过程的ε″与测量频率f几乎无关;（5）样品中出现在高温区的离子扩散过程向低温移动．     

关于Ruscheweyh乘数猜测

Ruscheweyh乘数猜测：若f（z）∈D，g（z）∈S，则（f＊g）（t）∈S^＊。本文利用单叶函数的星形半径证明了Ruscheweyh乘数猜测在一些特殊情况下是成立的。     

某些积分算子解析函数的性质

设A表示单位圆盘U={z：｜z｜〈1,z∈c）内的单叶解析函数族,定义A的子族MDg（α,β）={f（z）∈A：Re（z（f＊g）＇（z）/（f＊g（z））〈β｜（z（f＊g）＇（z）/（f＊g（z）-1｜＋α,g（z）∈A}这里α〉1,β≤0,介绍3类积分算子函数Fn（z）,G（z）,In（z）,利用解不等式的技巧和解析函数理论,对它们的性质进行探究．