′tHooft-Polyakov磁单极场中的费米子

本文讨论了同位旋 I 自旋1/2费米子在 SU(2)磁单极场中的运动,利用活动坐标架的方法,得到径向波函数所满足的一般方程;对于 J=0,I=1/2情况,给出了一个精确的散射态解。     

h≥n/2的n阶极大临界h-连通图的特征

本文就h≥n/2的情形证明了H.J.krol和H.J.Veldman在文中提出的猜想:对一切h≥3都有,n阶级大临界h连通图中每一点都不得与一个h度顶点相邻,从而其边数为1/2其中k_n=[(h-1)/h]当n≠h mod 2h ((h-1)/h)n-1 当n=h mod 2h     

叠加势函数V（r）=A0r6+A1r4+A2r2+B2/r2+B1/r4+B0/r6 schrdinger方程的解析解

根据波函数的有限性和叠加势函数的的渐近性质,通过待定叠加势波函数的设定,得到势函数表示为V（r）=A₀r⁶+A₁r⁴+A₂r²+B₂/r²+B₁/r⁴+B₀/r⁶的schrdinger方程的精确的能量本征值和本征波函数。     

轻子、夸克的磁矩和跃迁矩

根据轻子、夸克的亚结构理论和在亚夸克模型中的组合波函数,计算了轻子、夸克的磁矩,自旋s=1/2→s=3/2的跃迁矩。     

1—(4—硝基萘)—3—(4—偶氮苯基苯)—三氮烯的示波极谱测定

在pH=11.7的B—R缓冲溶液和甲醇:水=1:1底液中,1—(4—硝基萘)—3—(4—偶氮苯基苯)—三氮烯(Cadion2B)可产生良好的还原波。其浓度在2×10~(-5)～1×10~(-8)mol/L范围内与一阶导数峰电流成良好的线性关系,检测下限可达8×10~(-9)mol/L。方法用于实验废液中题示试剂的测定,结果良好。     

光场调制下的两个二能级原子的线性熵研究

本文应用J—C模型研究了两个二能级原子依次穿过一个高Q光场时系统的状态波函数和密度矩阵，并计算了两个二能级原子子系统的线性熵，分析了此时两个原子的纠缠特性。     

我们是长江和洞庭的传人

2 豆=F成G 一 丛 坚定、自豪、宽广地 J—s一DI_/回了、一s——,_——广8——._多1卜\_3一._—— \5 5 5 一!5 4 5 615——15 5 7 2 j 4 一 I4 3 4 SIZ 一 IZ 0 7I !·7I6·5 6ifs!213 023j4 6 6154 3fI05 67if——11)3·4I 771 yH.I----——I”I————I————l---- yyl ””l 我 6·6151312 6115——15 5 6 fi·ZI3 6 slsl4 3 5 f 2——I、们 是长江 的 儿 女 我 们 是 洞 庭 的 子 孙。 8y3引1·7D6·56·611512I3023I466I5431I223ll01 t为 中 华崛 起 为 祖国振 兴,为 中 华 崛 起为 祖国振兴。瓦 t为 华 夏腾 飞 为 九…     

Li2—F体系的基态势能面

以超冷分子的感应冷却实验为背景,研究同核碱金属双原子分子Li₂和F原子体系在低和超低碰撞能条件下的冷碰撞动力学机理.针对弱相互作用势能面构建出一个精确势能函数,使势能函数既能考虑到以排斥占优的短程相互作用也能兼顾到以吸引为主的长程相互作用.计算结果表明,Li₂—F基态势能面存在2个比较浅的势阱,θ=0°对应于倒"T"型结构,R_Li—Li=5.6a₀时,阱的深度约为-0.18 cm^-1;θ=90°对应于线型结构,R_Li—Li=2a₀时,阱的深度约为-0.23 cm^-1.Li₂—F分子体系整个势能面呈现出了强的角度各向异性.     

迈克尔孙干涉仪和法—珀干涉仪的一种组合和一个精确确定光程变化相等的点的方法:(Ⅰ)理论

本文提出了用迈克尔孙干涉仪和法布里—珀罗干涉仪组合成的一种干涉仪。求出了其条纹中一点的光强度I,I=I_0cos~2γ/2/(1+FSin~2(δ/2))。表明这种组合成的干涉仪能将由迈克尔孙干涉仪产生的宽的等倾干涉条纹转变成法—珀干涉仪产生的细的等倾干涉条纹,测量精确度将得到提高。求出了迈克尔孙干涉仪的检测灵敏度△I/I_0=△γ/2和这种干涉仪的检测灵敏度△I/I_0=(1+F)sinδ△δ/2(1+Fsin~2(δ/2))~2。因子(1+F)sinδ/2(1+Fsin~2(δ/2))~2比1/2大得多。这一检测关系是非常灵敏的。这意味着这一方法能更精确地确定迈克尔孙干涉仪的一臂中某一点的位置。文中提出了一个精确确定这一点的方法。     

夸克蜕定域色屏蔽模型研究Σ_c(2800)和Λ_c(2940)

在夸克蜕定域色屏蔽模型框架下,利用共振群方法研究了同位旋为I=0和I=1,角动量为J~P=1/2±,3/2±,5/2±的分子态ND体系,发现所有的正宇称态都不束缚.经过多道耦合计算,我们得到了I=0,J~P=1/2~-的ND分子态,可以用来解释实验上报道的Σ_c(2 800),I=0,J~P=3/2~-的ND~*分子态可以解释实验报道的Λ_c(2 940),另外还存在一个I=1,J~P=5/2~-的ΔD~*分子态.     

N-维无限深球势阱中Klein-Gordon方程和Dirac方程的解

精确求解了N-维无限深球势阱中的Klein-Gordon方程和Dirac方程,结果表明:在N-维无限深球势阱中,Klein-Gordon方程和Dirac方程的径向方程在形式上与非相对论中的三维中心场的径向方程一致,均为贝塞尔方程。通过求解Bessel方程,任意束缚态的本征函数已被获得,其解可用通常的球贝塞尔函数表示。利用径向波函数在r=a处的连续性条件,其相应的能谱公式也被发现.对于Klein-Gordon方程:En2r,l′=m2 xn2r,l′/a2,而对于Dirac方程,则En2r,l′=-m2 m2a2 xn2,l′/a2.     

赤道平面J2束缚轨道研究

对近地航天器有显著影响的J2项摄动势函数是轴对称的.而当航天器的轨道倾角为零时,J2项势函数由轴对称退化为球对称.本文从能量的角度来研究近地航天器J2束缚轨道特性.通过引入＂势能井＂的概念,证明了J2项势函数作用下,赤道平面内存在两类束缚轨道：环形束缚轨道与圆形封闭轨道.根据总能量与有效势的关系,分析了形成这两类J2束缚轨道的条件.利用球对称势的周期性理论,借助椭圆积分推导了环形J2轨道径向周期、周向周期和向径的表达式,以及圆形J2轨道的周期和角速度.分析了圆形封闭轨道的稳定性,以及受到小扰动后向径的演化规律.最后探讨了这两类J2束缚轨道潜在的应用.     

ρ~n次幂对径向波函数R_(ne)平均值的计算通式

本文用广义Ｌａｇｕｅｒｒｅ多项式的母函数表达式，证得文献〔１〕中，计算ρｎ次幂的类氢原子径向波函数Ｊｄ平均值的通式。     

三维各向同性谐振子的升降算符

利用特殊函数关系式以及算符r,1r,ddr对径向函数的作用结果, 得出三维各向同性谐振子的径向算符,便于求解力学量的平均值.重新定义其升降算符,便于求解矩阵元.     

利用自旋动力学研究面心立方铁磁晶体自旋波的解析解

只考虑到第三近邻自旋相互作用情况下,利用自旋动力学求解了三维面心立方体铁磁晶体磁振子谱(自旋波谱)的解析解.次近邻交换积分J2与最近邻交换积分J1的比η=J2/J1值越大,第三近邻交换积分J3与最近邻交换积分J1的比γ=J3/J1值越大,面心立方铁磁系统中磁振子能量越大,并且磁振子能谱主要被最近邻交换积分J1所决定.磁振子能量随波矢k的增加而增大,但是在BZ区的X点处的磁振子能量与η无关,这说明在X点处磁振子能量与次近邻交换积分J2无关,与最近邻交换积分J1相关和第三近邻交换积分J3相关.因此,对于三维面心立方铁磁晶体的磁激发而言,为了能够更加真实地反映其磁激发,至少得考虑到第三近邻交换积分J3.     

水平井中前置液压力传递规律研究

以判定人工裂缝起裂点位于径向井远端天然裂缝处还是近井筒地带为目的,以质量守恒和动量守恒定理为出发点,考虑液体的黏性和可压缩性,建立幂律流体前置液压力波传递数学模型。利用有限差分法求解压力波速值,并对计算结果进行实验检验。实验结果与计算结果对比发现,两者平均计算误差为4.70%,压力波传递数学模型准确性较高。在此基础上推导出水平井压力分布与波速的函数关系式。通过研究幂律流体前置液在水平井中压力传递规律,可揭示水平井尤其是径向水井中压力分布规律,为精细描述前置液压力分布提供理论依据。     

P波作用下地下输流管道的动力响应分析

采用复变函数法研究了地下输流管道在平面P波作用下的动应力集中问题.建立了地下输流管道的流固耦联波函数,求解了地下输流管道在地震波作用下的波函数动力学方程.研究表明:流体作用对管道内的径向动应力集中分布的影响较大;无量纲的空间频率显示,在低频P波作用下,管内流体所产生的径向动应力集中沿管周呈均匀分布,当空间频率加大时,管道内流体震荡增强,影响了管道的应力分布形态;低频域下管道的环向动应力集中峰值点较多,随着入射波空间频率的增加,应力集中程度呈衰减趋势.     

关于由Paley矩阵构造的码

从n阶Paley矩阵S出发,可以构造一个码C,它含有码字0＝（0,0,…,0）,1＝（1,1,…,1）以及矩阵（S＋I＋J）／2和（－S＋I＋J）的全部行向量,其中n是奇素数的方幂,I和J分别是单位矩阵和全1矩阵,证明了当n＝1（mode4）时,C是（n,2(n 1),(n-1)/2)码;而当n=3(mod4)时,C是（n,2(n 1),(n-3)/2)码。     

密度分层流体中带尾喷拖曳球动量尾迹演化特性实验

采用带L型尾喷管拖曳球方法,模拟水下航行体艇体与冷却水排放等产生的阻力与射流动量尾迹,实验研究了这种组合式动量尾迹在密度分层流体中的演化特性.研究表明,当JD/J〉CD时,这种组合式动量尾迹的演化特性主要受拖曳球阻力动量尾迹控制,形成正卡门型准二维偶极子涡街结构,其中JD为拖曳球产生的阻力动量流量,J是L型尾喷管产生的射流动量流量,CD是球体阻力系数;当JD/J〈CD时,这种组合式动量尾迹的演化特性与（Rej,Frj）的组合条件密切相关,主要受射流动量尾迹控制,在（Rej,Frj）的某些组合下可能会形成反卡门型准二维偶极子涡街结构,但也可能不产生任何形式的大尺度相干结构,其中Rej和Frj分别为射流Reynolds数与Froude数.在系列实验基础上,获得了这种组合式动量尾迹在密度分层流体中能够演化为反卡门型准二维偶极子涡街结构的（Rej,Frj）组合条件,并对不同的Rej取值,获得了准二维偶极子涡街无量纲形成时间及其无量纲涡街平均波长倒数与Frj之间的相关关系,结果表明它们都是不依赖于Rej的,而且与Frj近似为幂指数关系.     

强子对撞中测量J/Ψ极化的方法

描述测量 J/Ψ介子极化的方法,该方法能够测量质心能量为 10 TeV(或以上)的质子对撞中产生的 J/Ψ 介子的极化参量随其横向动量的变化, LHC 上的 CMS 探测器收集到的前 50 pb^-1 的数据就可以完成这项测量。研究了用于提取极化参量α 的拟合过程的误差,并分析了相应的测量精度。该方法的测量精度受到统计误差和系统误差的影响, 其量级为αstat < 0.13, αsyst < 0.01。在费米实验室的 CDF 实验上曾进行过 J/Ψ极化的测量, 其结果与非相对论 QCD 理论预言不符,在 CMS 上进行的再次测量将为这项研究提供更充足的信息。