三层不对称铁磁膜中的自旋波体模

本文研究了表面钉扎的Ａ、Ｂ、Ｃ三层不对称铁磁膜，利用界面重标度方法，求解了自旋波的低能量子本征问题．数值计算结果表明，当相邻层的界面处自旋波完全钉扎或近钉扎时．在Ｊ＿ｉＳ＿ｉ（ｉ＝Ａ、Ｂ、Ｃ）值较小的一层，发生自旋波的共振局域现象．     

超导体中临界电流密度及磁通钉扎模型的计算

分析了Bi系高温超导体电流密度的实验数据，采用低温场临界态模型对实验数据进行了计算机模拟，给出了模型实验结果。通过Bi（2233）相厚模电流密度实验数据进行计算机模拟，发现在Tc附近Jc（T）的关系符合T·R·Fin－layson等人提出的低温场临界态模型[3]。由临界电流密度可以计算钉扎力，其结果与Y·Horie等人[4]的结果相近。这说明样品中晶粒边界钉扎是弱钉扎型的。     

NiO钉扎的自旋阀的结构和磁性

利用反应溅射的方法制备了ＮｉＯ薄膜,并研究了ＮｉＯ对ＮｉＦｅ薄膜的钉扎作用结果表明钉扎场与反应溅射的Ａｒ／Ｏ２比例,总的溅射气压、基底的粗糙度等有很大关系,利用光电子能谱（ＸＰＳ）分析了ＮｉＯ２中的Ｎｉ２Ｏ离子的价态,并制备了ＮｉＯ钉扎的自旋阀Ｔａ／ＮｉＯ／ＮｉＦｅ／Ｃｕ／ＮｉＦｅ／Ｔａ,其磁电阻（ＭＲ）可达到２．２％,忆场为１０．４８ｋＡ／ｍ。     

自旋阀结构多层膜的热稳定性

研究了Si／Ta／NiFe／Cu／NiFe／FeMn／Ta结构的自旋阀的热稳定性及层间扩散问题．高分辨电镜（HREM）观察表明，各层呈柱状晶生长．低于200°C退火能有效地提高钉扎场．高于200°C退火后，钉扎场下降，300°C时降为零．利用俄欧电子能谱仪（AES）研究了在相同的条件下制备的基片／Ta／NiFe／FeMn／Ta结构多层膜．结果表明，200°C以下时薄膜层之间主要发生沿晶界的扩散，300°C时体扩散的作用不能忽略．     

HgBa2Ca2Cu3Oy超导体的磁通钉扎和蠕动

对ＨｇＢａ２Ｃｕ３Ｏｙ超导体在给定直流（ｄｃ）场Ｈｄ下，随温度Ｔ，交流（ａｃ）振幅ｈ和频率ｆ而变化的复交流磁化率（ａｃｓ）进行了系统的实验研究，获得了温度Ｔ和电流Ｊ有关的非线性钉扎能，以及在１０＾－５－－－１０＾－２ｓ时间窗口内的早期电流密度驰豫结果。     

二维Josephson结阵列的钉扎及棘轮效应

利用电阻分流结动力学数值模拟了二维Josephson结阵列在六角点阵钉扎下系统的磁通分布,通过测量钉扎强度-电压关系,得到该超导系统的电阻随着钉扎强度增加而减小的规律.同时进一步研究了三角状的非对称钉扎势所产生的棘轮效应.     

铝化钛的反常强化行为和电子结构

由计算的铝化钛ＴiAl三种平面缺陷能在价电子结构层次分析了ＴiAl的反常屈服强化行为（ＡＹＢ）。结果表明,ＴiAl的ＡＹＢ不可能是单一Ｋ－Ｗ位错交滑移钉扎机制独力所为,而是三种主位错交互作用引起的;孪生交割钉扎机制也有很大作用;其本质原因是温度直接影响键结构导致的强化与弱化综合作用的结果。     

超导体中临界电流密度及磁通钉扎模型的计算

分析了Bi系高温超导体电流密度的实验数据，采用低温场临界态模型对实验数据进行了计算机模拟，给出了模型实验结果，通过Bi(2233)相厚模电流密度实验数据进行计算机模拟，发现在T附近Jc(T)的关系符合T.R.Finlayson等人提出的低温场临界态模型。由临界电流密度可以计算钉扎力，其结果与Y.Horie等人[4]的结果相近，这说明这样中晶粒边界钉扎是弱钉扎型的。     

易轴取向对硬磁/软磁多层膜磁性能的影响

通过微磁学方法,系统计算了硬磁/软磁多层膜（Nd2Fe14B/-Fe多层膜）在晶轴和外场存在夹角情况下的磁矩空间分布、磁滞回线和磁能积.计算表明,在膜面内易轴的偏角对磁性多层膜的磁化反转过程以及剩磁和钉扎场的影响较大.与=0°的情况相比,偏角不为0°时,体系没有明显的成核点.只有在剩磁状态（H=0）时,磁性多层膜内部的磁矩才会出现一致的取向（≡）,随着外场的减小,软磁相内部磁矩快速偏转,并且通过界面处的交换耦合作用带动硬磁相内部磁矩的偏转.当软磁相厚度较小时,钉扎场随着的增大先减小后增大,在等于30o附近出现一个低谷;当软磁相厚度较大时,钉扎场随着的增大而单调增大.体系的剩磁和矫顽力随着的增加都呈现出减小的趋势,导致磁能积随的增加而急剧减小,这在一定程度上解释了材料最大磁能积的实验值和理论值之间的巨大差距.     

汞系超导材料的表面特征研究

采用溅射中性粒子质谱仪、俄歇电子能谱仪研究分析了（Ｈｇ０．６９Ｐｂ０．３１）Ｂａ２Ｃａ２Ｃｕ３Ｏ８＋δ超导体的表面状况，其中Ｈｇ元素以中性游离态存在，Ｐｂ元素的表面富集和Ｃａ元素的氧化态等现象表明，汞系超导体在表面形成钉扎中心和呈现不稳定性的表面性征。     

关于变换半群的子群结构

本文主要讨论变换半群的子群的性质和结构,得到的主要结果是:定理1 设B是A的一个非空子集,H是M(B)的一个子群,则有M(A)的子群G使得G_B=H且G与G_B同构。定理2 (1)设G是M(A)的一个子群,e是G的单位元,则G是M(A)的一个极大子群当且仅当G_Ae=∑_(Ae)。(2)M(A)的任何两个不同的极大子群之交是空集。     

一类Ba空间的嵌入性质与内插定理

研究了B＝｛Lp1(M),…Lpn（M）,…｝一串田比幂函数增长得快的N函数生成的Orlicz空间条件下所成Ba空间的嵌入定理和内插定理。     

用极大子群阶之集刻划有限单群

设G是有限群,π_s(G)是G的极大子群阶之集.在这篇短文中,我们证明了下面的定理:定理 设M是复阶单群,|M|< 10~6,则G≌M当且仅当π_s(G)=π_x(M).基于已得到的结果,我们还提出了如下猜想:设M是复阶单群,则G≌M当且仅当π_s(G)=π_2(M).     

Kenmotsu流形的不变子流形

主要对Kenmotsu流形的不变子流形和反不变子流形进行讨论,得到了以下两个主要结论:1.若M是具有常截面曲率C的Kenmotsu空间型(?)(C)的不变子流形,则M全测地的充要条件为M也具有常截面曲率C.2.若M~(n+1)是Kenmotsu流形M~(2n+1)的反不变子流形,则M的法联络平坦当且仅当M有常曲率C=-1.     

关于半正规的几类群

利用子群的半正规性讨论了几类有限群的结构,得到如下主要结果:(l)极大子群超可解的有限群当其极大子群的极小子群半正规时,它不是超可解群就是如下三种群之一:(I)p~αq~β阶内-Abel群,p(?)q-1;(Ⅱ)p~(α+β)r(?)阶群,α≥2,β≥0,p~β=│φ(G)│,p~(α-1)||r—1,α~((?)~α+β)=c_1~(?)=c_2~(?)=…=c_(?)~(?)=1,c_ic_j=c_jc_i,i,j=1,2,…,p,c_(?)~(?)=c_(i+1),i=1,2,…,p-1,c_(?)~(?)=c_1~(?),t(mod r)指数p~(α-1);(Ⅲ)D_(2_q)型群;(2)极大子群可解的非Abel有限单群当其二次极大子群的极小子群半正规时,G恰为A_5.     

关于微分单项式的值分布

设M[f]=f~(n_o)(f′)~(n_o)…(f~(K))~(nK)是亚纯函数f的微分单项式,次数和权分别为d和W。本文证明,当n_o=1时,若W<3d-(8/3),那么当N_1)(r,1/f)=S(r,f)时,M[f]-1有无穷多个零点。它是L.R.Sons一个结果的补充。利用本文结果可以部分地解决Hayman问题1.19。     

正交投影的子矩阵

设H是n维复Hilbert空间,Q是定义在H上的正交投影.任给H的子空间M,设dim M=r,在空间分解H=M⊕M⊥下,Q=(A B·B D),其中A∈B(M),B∈B(M⊥,M),D∈B(M⊥).利用算子分块的技巧,对空间进一步分解,讨论了Q的子矩阵A,B,D的性质及其之间的关系以及M上的正交投影P与Q之间的关系.得...     

M序列反馈函数的派生方法

本文提出了三种k无M序列反馈函数的派生方法。第一种方法可从一个给定的M馈派生k-1个新的M馈;第二种方法可派生k(k-1)~2个M馈,并推广了这种派生方法;第三种方法可派生k~(n-1)个M馈。     

聚甲醛(POM)的性能及热降解研究

用热重分析(TG)和差热分析(DTA)研究M600,M90—4和H2448三种聚甲醛的热降解和热稳定性。从热重分析曲线计算了活化能,反应速率常数和反应级数。结果表明:三科聚甲醛活化能的次序为:H2448>M-904>M600。 本文用密度梯度、粘度、DSC等方法测定了M600、M90-4、H2448三种聚甲醛的主要物理、化学性能。从性能研究看出,M600具有较低的分子量,较高的结晶度和较差的热稳定性。     

Suzuki系列单群的一个刻划

“用群的极大子群阶之集”刻划了Suzuki系列单群S_z(2~(2m+1))(m≥1).证明了定理 设G是有限群,M=S_z(2~(2m+1))(m≥1),则G(?)M当且仅当π_s(G)=π_s(M).