径向动压轴承特性系数的通用计算方法和程序(三)

在本文(一)和(二)的基础上,我们把求解雷诺方程静态解及小扰动下的动态解推广到变粘度的情况,并且给出有关的计算方法及程序设计,由此解决了变粘度雷诺方程直接解法。     

推力轴承的边界元分析

目前边界元法还很少用于润滑问题的研究,原因在于雷诺方程的基本解很难求得.本文通过拟合推力轴承的油膜厚度,将雷诺方程转化为拉普拉斯方程的形式,用边界元法很快就得到了推力轴承的压力分布.计算结果表明,该方法的计算精度在实际工程中是能够被接受的.     

油膜调速离合器传动机理研究

本文运用流体动力润滑理论分析了油膜调速离合器的传动机理.考虑到油膜调速离合器的特点,计算模型中引入流体的旋转惯性力,对雷诺方程加以修正,并用有限元素法求其数值解.通过联立求解修正的雷诺方程和能量方程,确定流体膜的温度场和相应的压力分布.研究了摩擦片上所开油槽的作用及油槽形状的影响.     

静压气体轴承静态特性的理论研究综述

就静压气体轴承静态特性理论研究的历史发展和现状进行总结。系统介绍了雷诺气体润滑方程的近似解析解与数值解的基本方法及新的进展，指出基于雷诺方程的数值解已能满足静压气体轴承静态性能的工程计算精度要求，但对于复杂结构气体轴承性能的准确分析，则有待于三维流场计算技术在静压气体轴承研究领域的进一步应用。     

Prandtl-Eyring本构方程的润滑解

Ｐｒａｎｄｔｌ－Ｅｙｒｉｎｇ模型描述的是一种具有线弹性、非线性粘性的流体。使用一种适用于非牛顿介质的修正雷诺方程可以获得这种流体的润滑解。这个修正雷诺方程涉及三个非线性函数及松弛时间。文中用解微分方程获得剪应力函数的解；用时域至频域的转换获得差分粘度的解；用坐标变换获得第一正应力差函数的解；以及用摄动法求解流体小块运动方程获得松弛时间。     

推力轴承的边界元分析

目前边界元法还很少用润滑问题的研究，原因在于雷诺方程的基本解很难求得。本通拟合推力轴承的油膜厚度，将雷诺方程转化为拉普拉斯方程的形式，用边界元法很快就得到了推力轴承的压力分布，计算结果表明，该方法的计算精度在实际工程中是能够被接受的。     

关于方程multiply from i=1 to k(x_i~(x_i))=Z~Z的奇数解

柯召、孙琦在[2]中研究了方程multiply from i=1 to k (x_i~xi)=Z~z 当(x_1,x2,……x_k,z)>1时,对任意的k,方程(2)都有无穷多个整数解(偶数解)、对特殊的某些k,证明了方程(2)有奇数解。本文将证明当k>3,(k=4,5,……)的所有k,方程(2)都有奇数解,同时本文的定理3将给出方程(2)的新整数解(偶数解),不难看出,它包含了[2],[3]中得到的偶数解。     

可压缩自由混合层中的输运平衡

为研究可压缩混合层中的输运特性 ,该文采用气动BGK格式模拟了超音速来流条件下的二维平面可压缩混合层的空间发展 ,给出了湍能、雷诺应力和动量输运方程中各项的分布情况。各平衡方程中粘性耗散项和粘性扩散项都很小。湍能主要是通过对流、湍流扩散和压力扩散进行输运 ;切应力输运方程中主要是生成项与压力扩散项和压力 -应变关联项的平衡 ;雷诺应力 (1,1)分量输运方程中以生成项和压力 -应变关联项为主 ;雷诺应力 (2 ,2 )分量输运方程中主要是压力 -应变关联项与湍流扩散项和压力扩散项之间的平衡。     

一类非线性波方程的尖峰孤立子解

根据尖峰孤立子解的特点,提出了待定系数法求非线性方程尖峰孤子解的方法,并利用该方法求出了一类非线性波方程u_t+2ku_x-u_(xxt)+(b+1)uu_x=bu_xu_(xx)+uu_(xxx)-γ·u_(xxx)的几类尖峰孤立子解.几个重要的非线性方程,如CH(Camassa-Holm)方程、DP(Degasperis-Procesi)方程和带色散项的DP方程等,作为该方程的特殊情形也得到了若干新的尖峰孤立子解.文献中已有的结果成为本文结果的特例.本文方法也适用于求其他多个非线性方程的尖峰孤立子解.     

SK-KP方程的精确解

应用广义(G'/G)展开方法 求解非线性发展方程的精确解.本文利用此方法 求解SK-KP方程,得到了方程的双曲函数解、三角函数解和有理函数解等.     

积分算子与一类广义超几何偏微分方程

算子H_(α,β)有许多应用,例如,可将(0.1)满足(0.4)的奇Cauchy问题的解化为求波动方程对应的Cauchy问题的解;也可由Laplace力程的基本解求椭圆EPD方程的基本解;此外,可利用H_(α,β)演化后的算子作用于波动方程的通解而得到(0.1)的解的Poisson和Volterra表达式,等等。 本文解决了如下两个问题: 1.将_(α,β)推广到一类奇性高阶带有参数和算子的方程中去。拓广条件(0.4)。并开拓H_(α,β)的适用范围。 2.不难看出,H_(α,β)与(0.1)的正则解对应;本文得到与(0.1)的另一类奇性解相对应的积分算子H_(α,β),起着H_(α,β)相对于正则解所起的作用。     

方程“π(x+33)-π(x)=10”有解的必要条件

当X >11时 ,方程“π(x +33) -π(x) =10”是否有解 ,这是素数分布中一个至今仍未解决的问题。本文给出了方程有解的一些必要条件     

二阶线性方程的振动解与非振动解

本文通过引入一个积分方程,给出了方程y″(x)+P(x)y(x)=f(x)存在振动解与非振动解的充分条件;并给出了使该方程最多只有一个非振动解的条件。     

矢势达朗伯方程的格林函数解法

目前所见电动力学和电磁场理论方面的文献中,求解达朗伯(D'Alembert)方程的方法多属先解标势方程。然后,用类比的方法移植到相应的矢势方程;另外,一些文献中所给出的解,只是一个特解,而不是一般解。本文借助于矢量格林积分公式,用矢量格林函数法求解矢势的达朗伯方程,得到了该方程的一般解(它是以矢势讨论衍射问题的基础),并把它应用于有限电流分布的辐射问题,得出文献中常见的推迟势。     

非线性分数阶Klein-Gordon方程的新的显式解

本文应用一种新的$(G''/G)$-展开法构建了非线性分数阶Klein-Gordon方程的更多、更一般的精确解.利用分数阶复变换,非线性分数阶Klein-Gordon方程被转化为非线性常微分方程.应用扩展的$(G''/G)$-展开法构建非线性分数阶Klein-Gordon方程精确解.得到了一系列新的显式解,包括双曲函数解,三角函数解和负幂次解,利用该方法获得了比以往更丰富的解.     

滚滑线接触弹性流体动力润滑问题的热分析

本文应用多重网格方法,通过联立求解雷诺方程、弹性变形方程、润滑油的流变学方程、能量方程和界面温度方程,成功地获得了线接触热弹流问题的数值解,求得了接触区域的压力分布、润滑膜形状和温度场分布,分析了不同工况条件（载荷、速度和滑滚比）对接触区内温升的影响,得出了一些很有实用价值的结论。     

用因式分解来解二元二次方程组

中学教材中遇到的大多是特殊二元二次方程组,即可用解二次方程的方法来解的方程组。下面就二元二次方程组两方程中有一个方程或两个方程能分解因式的特定情形的解法及解法的理论依据,谈谈我们的粗浅认识,供相互学习探讨,不妥之处望指正。定义:如果方程组(Ⅰ)的任一解,是方程组(Ⅱ)的解;反之,方程组(Ⅱ)的任一解,是方程组(Ⅰ)的解,称这两个方程组为同解方程组(简称同解)。从定义可以知道同解方程组有相同的解。解方程组时,是用一连串的同解方程组,来代替原方程组,最后求出方程组的解。通常称这种解法是初等解法。本文介绍的运用因式分解的方法来解二元二次方程组,就是初等解法的一种,它依赖于下而三个定理,即该解法的理论依据。     

紊流工况下椭圆轴承性能研究

本文主要介绍:(1)紊流工况下椭圆轴承的方程(雷诺、流量和阻力方程),计算框图以及计算中的几点考虑:紊流系数的选取;油膜破裂区阻力的考虑;紊流系数中的局部雷诺数R_h值;紊流流道中出现层流段的考虑等。(2)紊流工况和层流工况轴承性能差异分析。(3)紊流工况椭圆轴承的性能曲线和分析。(4)对某机组用椭圆轴承结构、参数的建议。     

雷诺质流模型在填料床反应过程中的应用:Ⅰ.MEA吸收CO_2过程的模拟

工业中填料床往往处于湍流操作条件下,导致传质扩散呈现各向异性.针对填料床反应过程的预测,本文采用了雷诺质流模型,该模型的特点是通过直接求解雷诺质流方程来封闭湍流传质方程,从而准确表征填料床内湍流传质扩散的各向异性,得到更为准确的组分浓度、流体温度及速度分布.本文模拟了散堆填料塔内一乙醇胺溶液(MEA)-CO2化学吸收过程.模拟结果与文献报道的实验数据符合较好,验证了模型的可靠性.     

(G'/G)方法及组合KdV-Burgers方程的行波解

用最近提出的(G'/G)方法求得组合KdV-Burgers方程的含有双参数的用双曲函数,三角函数和有理函数表示的行波解.其中双曲函数表示的行波解中参数取特殊值时可得文献已有的孤波解,本文表明(G'/G)方法是求解非线性演化方程行波解的一种直接、简洁、基本和行之有效的方法,可应用于许多其它非线性演化方程的求解.