在超光速坐标变换中电磁场的变换规律

根据快子运动学和超光速粒子的电磁性质 ,对超光速坐标变换中电磁场的变换规律进行了研究。导出了不同超光速惯性系中电磁场变换的一般规律。结果表明 :由于超光速变换对坐标的不对称性 ,其逆变换不能由正变换中将V换成 -V直接得到 ;当V相似文献   

惯性系矢径方程的另一种变换

在狭义相对论中,惯性系矢径方程的坐标和时间变换关系是用洛仑兹变换式来表达的,其推导过程相当繁琐．本文运用简单的数学方法推导出惯性系矢径方程的另一种坐标和时间变换式。     

相对论中的时空

<正>相对论是狭义相对论和广义相对论的统称。狭义相对论描写的是真空中的《平直)时空结构。狭义相对论的核心方程式是不同惯性系的时空坐标之间的洛伦兹变换;它的一切(运动学)结果和预言都来自洛伦兹变换。狭义相对论中的惯性系同牛顿物理中的惯性系比较,空间坐标的定义没有区别,时间坐标的定义则有原则的区别;牛顿惯性系的时间坐标是绝对不变的,爱因斯坦惯性系的时间坐标是由光速不变原理定义的(也就是用不变的光速同步惯性系中所有空间坐标位置的时钟)。狭义相对论的运算只能在惯性系中进行。     

惯性系中电磁场变换关系的初等推导方法

从麦克斯韦方程组和洛伦兹变换出发,依据相对性原理,用初等方法导出了在惯性系中电磁场的变换关系.     

不同惯性系洛仑兹力密度与电磁场的变换规律

本文根据不同惯系洛仑兹力密度的变换规律,导出了不同惯性系电磁场的变换规律。     

不同惯性系麦克斯韦方程组的洛伦兹变换形式

电磁规律是绝对的,但电磁场量是相对的。描述电磁现象的场量在不同的惯性系中有不同的量值,利用洛伦兹变换关系式导出它们之间的变换形式。     

相对论时空变换下Maxwell电磁场方程的协变性

在Einstein的狭义相对论中,电磁场在不同惯性系之间的变换是和Maxwell电磁场方程的协变性紧密相关的.采用矢量运算,在分析Maxwell方程具有协变性的同时,给出电磁场的基本物理量(→E)、(→B)、(→D)、(→H)、的相对论变换公式.这种电磁场的相对论变换是交叉变换,体现了电场与磁场内在的统一性和不可分割性...     

电磁波在运动媒质表面的反射和折射

利用不同惯性系间波矢量的变换及电磁场边界条件,导出了电磁波在运动媒质表面的反射和折射关系。     

电磁波在运动媒质表面的反射和折射

利用不同惯性系间波矢量的变换及电磁场边界条件,导出了电磁波在运动媒质表面的反射和折射关系。     

电磁波在运动媒质表面的反射和折射

利用不同惯性系间波矢量的变换及电磁场边界条件，导出了电磁波在运动媒质表面的反射和折射关系。     

四维时空电磁场理论探讨

电磁场是一个统一的整体，通过惯性参照系统的变换，利用四维时空概念，讨论电磁场的变化规律，并说明其与ＡＢ效应的联系。     

作惯性运动的点电荷之间的相互作用力

本文根据相对性原理,运用电磁场的变换公式,证明了在不同惯性参照系中,作惯性运动的点电荷之间的相互作用力是相等的。     

相对论效应下的电荷相互作用

电磁场是一个统一的整体，通过惯性参考变换，利用洛仑兹变换所确立的作用力变换规律，讨论了当电荷作均速直线运动时，电荷间相互作用力的问题。     

电磁场量和电磁力的相对性

本文从相对论的观点出发,由Maxwell方程导出了不同的惯性系之间电磁场量的变换关系,从而解释了Coulomb力与Lorentz力的本质,并讨论了电磁感应问题。     

《用狭义相对论分析单极感应电机》

本文讨论了绕轴旋转的非惯性系 S′,在速度 v 远小于光速 C 时,作缓慢转动的 S′系相对于静止 S 系的空间坐标轴的转动可以略去,从而非惯性系 S′和静止的 S 系之间可应用狭义相对论的 Lorentz 变换,并以此分析单极感应电机。在缓慢运动媒质的电磁现象中,会遇到所谓单极感应电机,即一个轴对称的磁体绕定轴匀速转动如图一所示。静止的回路 AGB 的 B端与位于磁体赤道的滑动触点相接触,另一端 A 与转轴 OD′的 A 联结。当磁体以角速度ω绕轴旋转时在 AGBCA 中有稳定电流流过。为了解释单极感应,可利用狭义相对论的电磁场变换关系(1)式进行反变换,且在 B 级一阶近似下进行讨论。(?)其中γ=(?)。下标“‖”和“⊥”分别代表场强平行和垂直于速度 v 的分量,v 为 S′系相对于静止系 S 的速度,c为光速。但严格地说,利用(1)式进行变换是有问题的,因为(1)式只能应用于匀速 v 运动的坐标系间的变换。现在 S′系是旋转体,是非惯性系,一般情况下是不能应用(1)式作为 S 与 S′系间的变换关系。但在缓慢运动中,当认为转动的磁体在不同时刻处于不同的瞬时惯性系 A′和 S″中,忽略 S″和 S 系(实验室)间的坐标转动,那末近似应用(1)式来讨论单极感应电机又是可行的了。下面就对近似应用(1)式进行讨论。     

用广义协变原理研究非惯性运动带电体的电磁场

用广义协变原理和张量变换律研究非惯性运动带电体电磁场，推演出了非惯性运动带电体在随动非惯性运动坐标系中和实验室坐标系中所激发的电磁场的一般表达式．     

洛仑兹变换及其应用

洛仑兹变换是同一事件的时空坐标在不同惯性参考系的变换关系,是相对论时空观的集中体现。设K,K'是惯性参考系,K'系以v=Vex相对K系作匀速直线运动,并且设两系的坐标原点相遇时,t0=t'0＝0,则洛仑兹变换为公式看起来很简单,但不少函授学员刚开始运用它来处理实际问题并不容易,本文通过一些实例说明运用洛仑兹变换时应特别注意的几个问题。1抓住"事件"在相对论的时空理论中常常要计算两事件的时间间隔或它们之间的距离,因此首先要把这一物理过程中的几个事件及其在不同参考系的时空坐标理清楚,请看下例：例1设宇宙飞船（K"系）以v…     

三维矢量形式的麦克斯韦方程组的协变性

该文证明三维矢量形式的麦克斯韦方程组在不同的惯性系中具有相同的形式，即该方程组在洛仑兹变换下是协变的。先证明电磁张量是一个四维协变张量，2个麦克斯韦微分方程是四维协变方程；再将麦克斯韦微分方程中的电磁张量换成电磁场量，并进行展开，通过整理及选择适当的指标，论文主题得到证明。     

Lorentz变换的意义

在两条假设的基础上,用一种显而易见的方法推导出了洛伦兹变换.证明了时间坐标的洛伦兹变换是两个时间的和-个与时间膨胀有关,另一个与光子从光源到接收器的飞行时间的相对性有关.x坐标的洛伦兹变换也是两项之和一项表示两惯性系沿公共x轴正方向的平移,另一项是观察者o1所观察到的随x＇o＇y＇坐标系一起运动的光源位置坐标,这一坐标是与光行差效应有关的量.     

电磁波相位不变性的论证

相位不变性是电磁波在时空变换时的一个重要性质,从这一性质出发,利用洛伦兹变换,可以得到相对论性多普勒效应和光行差公式。然而现行大多数电动力学教科书中对相位不变性一般只作简单的说明(1)—(3),很少给予严格的证明。有的在证明中出现逻辑循环错误(4)。为了帮助读者较深刻地掌握这一重要概念,下面用几种不同方法论证相位不变性。一、相位不变性的定性说明首先通过两惯性系的观察者记录波峰个数相等这一事实,说明相位不变性。设惯性系∑′相对于∑以速度v沿x方向运动,当t=t'=0时,两系坐标原点重合。如图1所示,有一在x、y平面内传播的平面电磁波,其电场表示式为: