不同压电材料反平面应变状态的电渗透型界面裂纹

将压电材料中的电渗透型裂纹处理成静电学的连接界面 ,按上、下两表面的切向电场强度连续和法向电位移连续建立裂纹处的电学边界条件 ,精确分析了不同压电材料反平面应变状态的共线界面裂纹问题 ,给出了单个界面裂纹和双界面裂纹的复型封闭解 .结果表明 :在裂尖处应力、应变、电场强度和电位移均有(1/2 )阶的奇异性 ,裂纹扩展能量释放率仅与应力、应变强度因子有关 .其退化结果与文献结果一致     

刚塑性可压缩材料的变分原理

自1979年森谦一郎等提出刚塑性有限元中的可压缩法以来,已在分析金属成形过程中得到了广泛的应用。刚塑性有限元的理论基础之一是刚塑性材料的第一变分原理,在满足不可压缩条件下的这个变分原理已得到证明,但对于屈服条件与静水压力有关的刚塑性可压缩材料,类似的变分原理能否成立是需要加以证明的,这个问题尚未得到解决。     

加工硬化材料裂纹尖端塑性区的位错分布

由于裂纹尖端塑性区的位错分布与材料的断裂密切相关,它引起了人们的极大兴趣。人们在处理裂纹尖端塑性区的位错分布方面已进行了大量的工作。最近,Ellyin和Fakinlede采用非线性的位错模型讨论了加工硬化材料的裂纹尖端塑性区的位错分布。但由这个模型得到的位错均为正位错,且位错分布函数D(u)随x单调变化,这和实验结果不一致。龙期威用修正的BCS模型讨论了线弹性裂纹尖端塑性带的位错分布,发现在裂纹尖端塑性     

可压缩容积对内肋阵列微通道流动沸腾不稳定性影响

实验研究了通道入口上游存在不同的可压缩容积条件下,水力直径为210.4mm的硅基内肋阵列微通道内去离子水流动沸腾不稳定性,实验采用的内肋结构为圆形叉排内肋阵列.实验过程中,实验段加热功率保持恒定,采用逐渐减小去离子水质量流量的方法改变工况.定量分析了不同可压缩容积条件下,沸腾不稳定起始点(OFI)、沸腾不稳定现象产生时,温度和压力振荡的振幅和周期变化规律.结果表明,几种可压缩容积(V=0,0.5,1.0和2.0cm~3)条件下,OFI点对应的质量流量几乎相同,这表明可压缩容积对OFI没有影响.当通道上游存在可压缩容积时,OFI点之后通道内产生了沸腾不稳定性现象,伴随着温度和压力的周期性振荡.而且随着可压缩容积增加,温度和压力振荡的振幅逐渐增大,周期线性增加.在非稳态沸腾区,流量稍有减小便会引起平均压降突然增大,且增幅随着可压缩容积增加而增大.而通道上游不存在可压缩容积时,通道内未产生沸腾不稳定性现象.微通道入口上游可压缩容积有多种形式,采用压力罐驱动和上游管道采用软管连接都会引入可压缩容积,从而引起可压缩容积不稳定性振荡.     

S~1上曲面丛的一类不可压缩曲面

我们知道“充分大三维流形”都能沿着不可压缩曲面经有限次被切成一些三维胞腔,因此知道一个三维流形是否包含不可压缩曲面及曲面的嵌入方式是很有意义的。 本文将发展Jaco的方法,在一个很简单的条件下来构造F×_φS~1中的一类不可压缩曲面。     

杨振宁引力规范场的平面类波解

杨振宁引力规范场在无源时的方程为Einstein场方程在无源时为习知,Einstein场方程在真空情况下不存在真正的引力平面解。虽然某些人称某些引力波为平面波,但那不是真正的平面波,而是因为它具有平面电磁波的许多对称性。但在杨振宁场方程中情况却不同,本文导出了它存在平面解,并且准确地求出了平面类波解。这些类波解可以分为两大类,一类是类时的,一类是类空的,并不存在类光的平面类波解。     

反平面冲击下压电介质的裂纹尖端场

压电介质在静态机械或电载荷作用下的断裂研究已积累了丰富的成果.然而实际功能结构往往是在动载作用下破坏的,因此关于压电介质的断裂动力学研究有着迫切的要求.Nor-ris给出了各向异性压电介质的动态格林函数.Khutoryansky等人提出了压电介质的动力学表示公式和基本解.与以往工作不同的是,本文研究在反平面冲击下的压电介质的动态断裂行为,给出了问题的封闭解.不计时间效应时,即t趋于无穷大,本文结果将退化为静态解.     

用扩充的含零点的黎曼问题方法求解实验室系中的Sine-Gordon方程

将通常的含零点的黎曼问题扩充到零点λ_j不限制在λ的上半平面的情况,建立了二维酉空间中的基本方程。从此构成了求解实验室系中的Sine-Gordon方程的完备的线性方程组而未用到反散射法的任何知识。将λ_j限于上半平面时就得到反散射法的结果。在一般情况下,这里的方法将给出新的解,正如本方法用于非线性薛定谔方程求解时一样,这些新的解中有正规解。     

水面上振荡柱体的附加质量矩阵与辐射阻尼矩阵

假定水的运动是由部份浸润的柱体的小振幅周期运动所产生的,水是不可压缩的、无粘性的、无旋的。设C表示柱体横截面的湿润曲线,坐标轴ox在C所在的平面沿着未扰动的自由表面,oy在C平面垂直向下指向流体,坐标原点o在柱体内部沿x轴的中点。o到曲线C与x轴的交点的距离为a。流体在y≥0以角频率ω的运动可以用速度势φ(x,y)exp(-iωt)来描述。则φ(x,y)满足以下方程:     

硬化材料的平面应力稳态裂纹扩展

弹塑性材料中平面应力稳态裂纹扩展问题具有重要的理论意义和应用价值,尤其在航空与宇航工业中具有重要的应用,然而此间题自断裂力学诞生40年来,一直未获解决。     

相界上裂纹的两个奇异指数

考虑如图1所示的半无限长平面裂纹问题。裂纹与折线相界相交于相界拐点上,裂纹沿长线与相界的夹角分別为λ~+、λ~-,荷载P、Q作用在远离裂纹尖端处,两相材料均为均匀各向同性的弹性材料,剪切模量和泊松比分别为G_1、G_2和v_1、v_2。     

边值问题的一种解法

在研究流体动力学的某些边值问题以及其他一些数学物理问题中,如果用现有的积分变换法去解决遇到的一些积分方程,则获得的某些结果将与实际情况不甚相符.这样,就为描述相应的物理现象造成困难.例如1.考虑一个自由出流定常运动的流体动力学平面问题,见图1.设水深为h_2,出口高度为a=h_2-h_1,来流速度为U.假定水是理想不可压缩流体,它的速度势函数是Φ(x,y)=     

不同行星际条件下磁层顶区的磁场位形

用二维可压缩MHD方法,模拟研究了不同行星际磁场(IMF)条件下背阳侧磁层顶的瞬时重联.在此基础上,提出了3个新的全球磁层顶重联结构模式.主要结果如下:1.IMF具有北向分量(B_(Iz)>0):不论IMF x分量是太阳向(B_(Ix)>0)还是尾向(B_(Ix)<0),在南北半球靠近极隙区的背阳侧磁层顶,各存在着一个磁场重联区.IMF和地球磁场在此区发生重联,形成x中性线.在x中性线尾侧,重联的磁力线都是张开的,两端都不与地球联接;在x中性线的地球向一侧,极隙区的地球磁场与IMF重联,在向阳     

静态柱坐标下Einstein-Dirac方程的一个精确特解

自Brill和Wheeler在弯曲空时中讨论了中微子所满足的Dirac方程后,不少人用Cartan形式讨论了Einstein-Dirac方程的解。但迄今为止,已找到的精确解仍旧寥寥无几。Davis和Ray在波函数Φ只依赖于x,不依赖于t的假定下(相当于只考虑零模式),找到了平面对称的Einstein-Dirac方程的精确解。Pechenick和Cohen推广了Davis和Ray的解     

Liouville方程的流体力学表象:不可压缩等熵流体力学方程的新解法

众所周知,相空间中的密度函数所满足的Liouville方程,本质上与物理空间中流体密度所满足的不可压缩连续性方程相当。设Liouville方程     

均匀不可压缩蠕流动力学的通解

将求解弹性力学通解的一般方法直接推广到流体动力学中,可以得到均匀不可压缩蠕流动力学的通解。不计外场力,均匀不可压缩蠕流动力学的Navier-Stokes方程和连续方程为     

圆薄板的弹塑性弯曲和皱曲

一、引言 圆薄板是工程中广泛应用的基本构件,同时又是具有双向曲率变形形态的最简单的平面应力力学模型。因此,对圆薄板的基本力学性质的研究历来很受重视,也取得了很多成果。但     

球对称等离子体的对流不稳定性

在激光向心聚爆的研究中,关于流体不稳定性主要是讨论Taylor重力不稳,至于对流不稳,文献[2]曾采用平面解进行估算,认为是不严重的。本文求得了球对称等离子体对流不稳的解,计算表明对于一球壳靶来说,当外半径r_1与内半径r_0之比r_1/r_0≤1.3时,对流不     

一个特征在某一零测集上线性退化的2×2双曲守恒律组粘性解的收敛性

其中u_o~ε(x),υ_o~ε(x)分别是u_o(x),υ_o(x)的磨光函数.当系统(1)的两个特征在全平面上线性退化时,Serrs在文献[3]中也证明了方程组(4)的粘性逼近解的收敛性.陈贵强考虑了系统(1)的一个特征真正非线性而另一特征在全平面上线性退化的情形,并对某些特殊的守恒律组证明了粘性逼近解的收敛性,但当系统(1)的一个特征真正非线性,另一特征仅部分线性退化时,研究由方程组(4)定义的粘性解的收敛性似乎十分困难.本文在假设(A1)～(A3)下,通过对Lax类型的行进熵波的深入分析,证明了方程组(4)的粘性逼近解的点点收敛性,从而建     

双子黑洞的量子效应

Kasuya最近研究了含有磁单极或双子的引力场,得到Kerr-Newman型时空中的双子解(Kerr-Newman-Kasuya解)。此解可以描述含有四个参量(质量M,角动量J,电荷Q和磁荷φ)的黑洞,即,比Kerr-Newman黑洞更为一般的K-N-K黑洞(双子黑洞)。我们将指出,在考虑量子效应的情况下,这种黑洞也是热的,也要产生热辐射和非热辐射,甚至可以辐射磁单