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超强透明铝 美国科学家发明了一种透明铝材经验证具有更好的防弹效果。这是一种氮氧化铝材料,强度是熔融石英的4倍,是蓝宝石的85％．可耐1200摄氏度的高温。厚度达4．07厘米,这种材料可以抵抗大口径子弹的冲击,这种子弹可以轻易穿透两倍厚度的普通安全玻璃。     

与间隙现象相关的一个极小问题

设Ω是R~3中的一个有界区域,B~3和S~2分别是R~3中的单位球和单位球面.由文献[1]知,对f∈H~1(Ω,S~2),如果div(D~（?）(f))≠0,这里D~（?）(f)=(（f×f_(x_2）)(?)f_（x_3）,(f×f_(x_3))(?)f_(x_1),(f·f_(x_1))(?)f_(x_2)),则f不能被C~1((?),S~2)中的映射逼近,即有下面的间隙现象:对不能被C~1((?),S~2)中的映射逼近的f∈H~1(Ω,S~2),一个自然的问题是:下面的极小问题是否可达:关于这方面的结果,Bethuel和Brezis对Ω=B~2,f=x/|x|,证明了(2)式不可达.本文在f满足下面的条件(f_1)和(f_2)时,考虑极小问题(2).我们将用一种与文献[2]完全不同的方法,证明对于(2)式的Euler方程的任一弱解u,有Sing(f)(?)Sing(u),这里,Sing(u)是u的奇点集.作为该结果的一个直接推论,知(2)式不可达.设f∈H~1(Ω,S~2)满足下面的条件:(f_1)存在a_1,…,a_k∈Ω,使得f∈C~1((?)\{a_1,…,a_k});(f_2)对于每个a_i,存在一个非常数的光滑映射φ_i:S~2→S~2,使得当σ→0时,于H_1(B~3)强收敛.显然,对于非常数的光滑映射φ:S~2→S~2,f(x)=φ(x/|x|)满足(f_1)和(f_2).在叙述本文的结果之前,先计算     

ESCA用于研究聚丙烯表面氟化

ESCA(或XPS-X光电子能谱)方法用于研究聚合物薄膜表面结构有其独到之处,因它不需破坏试样表面层而能直接提供有关的信息。如Riggs曾用ESCA研究了经钠/铵处理过的含氟聚合物表面结构,证明处理后的表面脱了氟,并存在不饱和的双键。Clark和Riggs等人研究了氟化聚乙烯薄膜的表面结构。Clark通过对能谱图形的解析及化学的定量计算,得出氟     

对岩石本构关系中的新认识

在单轴压缩下,对济南辉长岩样品以六种不同的恒变形速率(0.8×10~(-3)/s、0.6×10~(-4)/s、1×10~(-5)/s、0.7×10~(-6)/s、1.6×10~(-7)/s、2.7×10~(-8)/s)压缩直至破坏。得到了辉长岩在不同恒变形速率下的应力(σ_1)-应变(ε_1)和体应变(ε_V)曲线。从σ_1-ε_1、ε_V曲线表明:当变形速率由10~(-3)/s降到10~(-8)/s时,辉长岩的强度降低了23％。岩石体积的非线弹性膨胀的起始压力C_0~′(σ_2=σ_3=0)为常量。当σ_1>C_0~′时。岩石轴向应变ε_1和体积的非线弹性膨胀量D,除了具有随轴向应力σ_2的增大而增大外,     

吉林陨石样品的冲击加载实验研究

陨石中残留的各种冲击效应是其母体间高速碰撞碎裂时产生的。利用动高压装置对陨石样品进行冲击加载,对回收样品的冲击效应加以系统研究,可以获得陨石中各种主要冲击特征形成的压力和温度范围,推测陨石母体间碰撞的动力学条件和空     

1GeV质子在钙~(40)上的弹性散射

一、前言近几年来,高能强子、氘和。粒子在轻原子核上散射的资料不断增加,相应地也出现了不少用Glauber方法进行分析的理论工作,并提出了一些用不同元振幅描述的方法.在文献[1—4]中采用了核子-核子或核子、氘及α粒子和α粒子的弹性散射振幅f_(NN)(q)或f_(dα)(q)及f_(αα)(q)作为元振幅来描写它们和轻原子核的散射实验,且都得到了满意的结果.但对这些     

正压模式下大气非线性Rossby椭圆余弦波和孤立波

半地转近似下，正压大气运动的控制议程为（а/а_t+u×а/а_x+v×а/а_y）ξ~(0)+βν~(0)+f_0D=0,■其中k,ι分别是x、y方向的波数,σ为圆频率。将(3)式所给的形式解代入(1)式,求出φ满足的方程为     

关于外平面的完备色数

对平面图G(V,E,F),设f_1、f_2∈F,则当且仅当f_1与f_2共边时,称f_1、f_2相邻。定义对平面图G(V,E,F),使V∪E∪F中相邻、相关联元素均染为不同颜色所用的最少颜色数,称为G的完备色数,记为X_c(G)。引理令⊿(G)表示G的最大度,则对     

三维变弹性模量光弹性模拟在地学上的应用——以南桐矿区为例

对局部的或区域性的构造应力场作平面光弹性模拟分析,国内外早已进行,并广泛地应用在探索地质构造形成及地震规律的研究中。虽然平面的模拟实验是与弹性常数E、v无关的,但是由于问题的复杂性,特别是因为构造力大小未知,实验结果只能反映各处地应力值的相对大小。如果认为地质体(原型用脚标H)和模拟材料(模型用脚标M)为线弹性体,即设     

“阳生阴长、阳杀阴藏”的动态模型

研究正常生命体总体的“阴”(X)、“阳”(Y)运动规律:■1.由生命进程的显含时间性,可设想f_1,f_2的显含时间部分可用二次函数来模拟。2.     

四苯基丁二烯基稀土化合物的合成及其对丁二烯聚合的催化活性

稀土碳π键型化合物已得到广泛研究,而稀土碳σ键型化合物的合成却报道得较少。1970年Hart等人首次报道了稀土碳σ型化合物LiLn(C_6H_5)_4(Ln=Sc,Y,La,Pr)的合成,1981年Evans等人合成了稀土碳σ键型化合物[(C_5H_5)_2LnC(CH_3)_3](THF)(Ln=Er和Lu)。我们合成了如下两种新型四苯基丁二烯基稀土σ键化合物。相似的d-类化合物的晶体结构证实金属碳键为σ键型。研究了(Ⅰ)中的Nd化合物与三乙基铅配合对丁二烯聚合的催化活性。     

UMVUE不存在的一种分布族

设((?),(?)_x)为样本空间,{P_θ,θ∈(?)}是其上一分布族,对每一θ((?),P_θ关于σ有限测度μ具有密度f_θ(x)=dP_θ(x)/dμ(x)。假若此分布族存在完全充分统计量,那么由Rao-Blackwell定理知,任一可估实函数g(θ)均存在唯一的一致方差最小无偏估计。简记为UMVUE。但若完全充分统计量不存在时,g(θ)的UMVUE可能存在,也可能不存在,例如分布族     

负相伴随机变量的不变原理

随机变量X_1,…,X_n称为是负相伴(NA)的,如果对R~n上的任意两个关于它们的每一个变量不减(或不增)的函数f_1和f_2,只要(?)=f_(?)(X_1…,X_n),j=1,2,都有有限的方差,就有无限个随机变量称为是NA的,如果它的任意有限子集是NA的.在许多与实际有关的模型(如可靠性理论、渗透模型和多元统计分析)中,都需要研究这类随机变量Matula等曾研究过NA序列的强大数律.最近,苏淳、赵林城和王岳宝对于一个具有有限方差的强平稳序列|X_n,n≥1|,通过建立若干有力的矩不等式,给出了它的弱收敛性.假设:     

正交各向异性介质波动问题的理论与实验

建立了正交异性动态光弹性实验方法,它利用正交异性双折射材料在宏观范围研究正交异性材料的动力行为,同时,基于弹性动力学基本理论,阐述了各向异性介质的时域边界元数值计算模型,提出了结构强度分析所关心的应力计算方法,并将上述两种方法综合应用于对各向异性介质波动问题的研究。     

从晶界湍型位错推导霍耳-配奇关系式

实验已经证明,金属的下屈服点与晶粒大小的关系满足霍耳-配奇关系式: σ_y=σ_i k_yd~(-1/2),(1)式中σ_y为下屈服点应力,d为晶粒直径,σ_i和k_y是两个与材料有关的常数.这一经验公式可以由作者在文献[2]中导出的公式推得. 冯端已指出:当应力(σ_y-σ_i)(L/l)~(1/2)超过某一临界值σ_n时,可使晶界另一侧晶粒发生滑移,所以滑移越过晶界的条件为:     

关于Riemann曲面长度谱的一个猜想

设s_0是一个给定的紧致Riemann曲面,其亏格为g,g>1,对于任意一个亏格为g的紧致Riemann曲面s及任意一个保向同胚f:s_0→s,称偶(s,f)为一个标记Riemann曲面。两个标记Riemann曲面(s_1,f_1)与(s_2,f_2)被称为等价的,如果存在一个共形映射φ:s_1→s_2同伦于f_2(?)f_1~(-1)。将(s,f)的等价类记为[s,f],全体这种等价类组成了Teichm(?)ller空间T_g.     

超材料结构的弹性波带隙主动调控研究进展

周期超材料结构由多个相同的子结构根据一定的规律性和周期性组成,具有特殊的力学特性,比如带隙.弹性波只能在特定的频带(通带)内沿超材料结构传播,而在其他频带(带隙或禁带)内的弹性波将被阻隔.利用带隙特性可以实现弹性波过滤、振动和噪声控制等,由此学者进行了大量的研究工作,希望获得各种具有更好带隙特性的超材料结构.然而在实际工程应用中,超材料结构的尺寸往往已被固定,频率带隙的宽度以及位置往往成为限制其实用性的问题.因此,分析超材料结构中弹性波带隙的主动调控具有重要的理论与实际意义,可以为周期结构的振动控制和减振设计提供理论依据.本文针对周期超材料结构,综述了其中弹性波带隙主动调控问题的研究现状,简述了近年来发展的弹性波带隙主动调控研究方法,介绍了热点的研究结果,并提出了值得进一步深入研究的问题.     

OP帆船手炼成记

基本构造了然于胸 乐观级帆船即Optimist帆船(简称OP),诞生于1947年,由知名设计师米尔斯克拉克(Clark Mills)先生在美国佛罗里达州设计而成.当时,一群有海洋情结的家长为培养和锻炼孩子,建议米尔斯克拉克(Clark Mills)先生设计一种专门适用儿童的帆船,小帆船由此诞生.     

双掺(铜、铈)KNSBN晶体生长及高反射率自泵浦相位共轭的测量

钾钠铌酸锶钡(KNSBN)晶体是目前几种重要的光折变铁电晶体材料之一.KNSBN晶体不仅具有优异的光折变性能,而且与其它光折变晶体材料相比有许多优点,如:(1)易生长较大的单晶;(2)无孪晶,无90°畴,易极化、加工;(3)可以在较大固熔体范围内进行单晶生长,生长组分可调节;(4)易进行不同元素掺杂等.近些年来,人们对不同组分、不同元素掺杂     

小兴安岭西北部新开岭-科洛杂岩锆石SHRIMP年代学研究及其意义

兴蒙造山带东段小兴安岭西北部出露的新开岭-科洛杂岩主要由变质岩、构造片岩和花岗岩类组成. 前人依据变质程度将该杂岩划归为前寒武纪变质岩. 本文报道了科洛杂岩(黑云斜长片麻岩)、新开岭群构造片岩、新开岭杂岩中的门鹿河顶子含黑云二长花岗岩和冷川花岗闪长岩的锆石SHRIMP U-Pb年龄. 研究表明: (1) 科洛杂岩(黑云斜长片麻岩)的变质年龄为216±3 Ma(2σ), 原岩年龄为337±7 Ma(2σ). (2) 新开岭群构造片岩的原岩为中酸性火山岩, 喷发年龄为292±6 Ma(2σ); (3) 门鹿河顶子含黑云二长花岗岩侵位于167±4 Ma(2σ); (4) 冷川花岗闪长岩164±4 Ma(2σ). 这表明新开岭-科洛变质岩并不是前寒武纪变质岩, 以前认为的本区古陆块可能并不存在. 结合研究区及区域资料, 新开岭-科洛杂岩可能代表了与印支期碰撞有关的变质杂岩, 在碰撞造山后或非造山伸展背景下, 新开岭-科洛杂岩中的主要花岗岩类于中侏罗世侵位.