nmAl粒子的电磁波吸收和金属—绝缘体相变

ｎｍＡｌ粒子在一定的粒径范围内对电磁波有较强的吸收能力，其吸收率ａ≈０．４．在这个粒径范围内，Ａｌ粒子既不具有完全的金属性。也不具有完全的绝缘性。ｎｍＡｌ粒子的金属－绝缘体相应不是一个个突变过程，存在“过渡区”。     

nm Al粒子多层复合膜的电磁波散射特性

用射频溅射工艺制备了ｎｍＡｌ粒子的多层复合膜，通过控制Ａｌ粒子和ＡＩＮ膜的生长时间，成功地控制了Ａ１粒子的粒径和在复合膜中的纵向分布。用ＴＥＭ暗场法并结合ＴＶ图像分析测得了ＡＩ粒子的粒径，并导出了粒径和生长时间的经验公式。ｎｍＡｌ粒子多层复合膜的电磁波散射特性与Ａｌ粒子的粒径、填充因子、凝聚程度及纵向分布有关。     

空间分辨光谱测量研究准分子激光对AI表面的烧蚀

采用空间分辨光谱测量技术，研究了３０８ｎｍ紫外激光烧蚀Ａｌ表面发射粒子的动力学过程。通过测量溅射粒子发射谱中Ａｌ（Ｉ）３９６．１和Ａｌ（Ⅱ）２８１．７ｎｍ线强度的空间分布，以及激光能量密度和不同烧蚀环境压力对它们的发射强度空间分布的影响，讨论了紫外３０８ｎｍ激光溅射Ａｌ表面发射粒子的微观过程。认为Ａｌ原子和Ａｌ离子的激发机理不完全相同，它们除被等离子体中的高电子碰撞激发外，Ａｌ离子和电子的复合，也     

nmAl粒子多层复合膜的电磁波散射特性

用射频溅射工艺制备了ｎｍＡｌ粒子的多层复合膜，通过控制Ａｌ粒子和ＡｌＮ膜的生长时间，成功地控制了Ａｌ粒子的粒径和在复合膜中的纵向分布。用ＴＥＭ，暗场法并结合ＴＶ图像分析测得了Ａｌ粒子的粒径，并导出了粒径和生长时间的经验公式。     

微乳液法制备γ—Al_2O_3超细粉及其表征

以氢氧化铝溶胶－辛烷基苯酚聚氧乙烯酸－环己烷体系的微乳液反应为基础，制取超细γ－Ａｌ２Ｏ３粒子，最初获得的粒子为α－ＡｌＯＯＨ，经４００℃加热处理后可完全转化为γ－Ａｌ２Ｏ３，粒子的平均直径约为９ｎｍ，并具有较好的单分散性．     

微乳液法制备r——Al2O3超细粉及其表征

以氢氧化铝溶胶－辛烷基苯酚聚氧乙烯醚－环乙烷体系的微乳液反应为基础，制取超细ｒ－Ａｌ２Ｏ３粒子，最初获得的粒子为ａ－ＡｌＯＯＨ，经４００℃加热处理扣可完全转化为ｒ－Ａｌ２Ｏ３，粒子的平均直径约为９ｎｍ，并具有较好的单分散性。     

空间分辨光谱测量研究准分子激光对Al表面的烧蚀

采用空间分辩光谱测量技术，研究了３０８ｎｍ紫外激光烧蚀Ａ１表面发射粒子的动力学过程。通过测量溅射粒子发射光谱中Ａ１（Ⅰ）３９６．１和Ａ１（Ⅱ）２８１．７ｎｍ线强度的空间分布，以及激光能量密度和不同烧蚀环境压力对它们的发射强度空间分布的影响，讨论了紫外３０８ｎｍ激光溅射Ａ１表面发射粒子的微观过程。认为Ａ１原子和Ａ１离子的激发机理不完全相同，它们除被等离子体中的高能电子碰撞激发外，Ａ１离子和电子的复合，也是引起Ａ１原子激发的一个重要通道。     

SmAlGe结构中的Al—Ge共价成键网络

用电弧熔炼法合成ＳｍＡｌＧｅ，以单晶Ｘ射线衍射法测定晶体结构．晶体学及结构修正参数：化学式ＳｍＡｌＧｅ，Ｍｒ＝２５０．０，正交晶系，ＬａＰｔＳｉ类型，（１０９）Ｉ４１ｍｄ，ａ＝０．４１９５７（３）ｎｍ，ｃ＝１．４５８８（２）ｎｍ，Ｖ＝０．２５６７９（４）ｎｍ３，Ｚ＝４，Ｄｘ＝６．４６４ｇ／ｃｍ３，μ＝３５．２７ｍｍ－１（λＭｏＫ＝０．０７１０７ｎｍ），Ｆ（０００）＝４２８，Ｔ＝２９６Ｋ，对于１２个最小二乘修正参数和１２０个独立可观察衍射点Ｒ＝０．０３０，ｗＲ＝０．０２５．此化合物中主要是Ａｌ－Ｇｅ的共价结合并形成三维网络，经典极限情况下结构式可写成Ｓｍ３＋Ａｌ２－Ｇｅ１－，可称为“ｍｅｔａｌｉｃＺｉｎｔｌｐｈａｓｅ＂．而ＹＡｌＧｅ中Ａｌ－Ｇｅ准二维网络为共价到金属结合过渡，几何堆积因素占了很重要地位．     

390—470nmAl的激光等离子体光谱实验观测

利用调ＱＮｄ：ＹＡＧ激光装置，测量了３９０～４７０ｎｍ范围内ＡｌⅠ—ＡｌⅢ的激光等离子体光谱，并报道了压强为０１ＭＰａ时Ｏ２气氛下激光等离子体谱线的变化情况     

正丁醇钛—乙酸钡水解法合成BaTiO_3粉体的关键工艺问题

本文着重研究了钛酰化物溶液的制备、保存以及钡原料来源等关键工艺对正丁醇钛—乙酸钡水解法合成粉体ＢａＴｉＯ３的影响。ＸＲＤ、ＩＣＰ—ＡＥＳ以及ＴＥＭ分析表明，采用此工艺方法合成的ＢａＴｉＯ３粉体，纯度达到９９．８０ｗｔ％，一次粒子粒径分析在１０～１００ｎｍ之间，少数粒子超过１００ｎｍ，二次粒子粒径界于２０～３００ｎｍ之间，多数小于１５０ｎｍ     

含SrFe_(12) O_(19)铁氧体吸波材料磁织构化处理效应的研究

在两种铁氧体吸波材料中掺入SrFe1 2 O1 9单畴颗粒 ,经垂直和平行磁场织构化处理后 ,在 8～ 1 2Ghz频段测试其性能 ,发现垂直磁场处理获得最大吸收量分别由 1 6dB和 1 4dB提高到 2 0dB和 2 5dB ;平行磁场处理使吸收特性感生各向异性 ,其择优方向获得最佳吸波特性 ,最大吸收量分别达到 2 3dB和 2 7dB。匹配厚度有所增加。本文对其作用机理进行探讨     

铁氧体多层结构电波吸收体的研究

用三种不同磁导率μｉ的铁氧体基复合电波吸收材料制成双层结构电波吸收体,在７～１２ＧＨｚ频段Ａ～ｆ曲线与单层基本相似,存在两个吸收峰,但第二峰移向高频,吸收量Ａ由２０ｄＢ增至３７ｄＢ;在吸收介质层与反射板之间以及在两个介质层之间涂以介电型介质膜,使第一吸收峰移向高频,吸收量分别增至２９ｄＢ和２７ｄＢ;对其作用机理进行探讨。     

自由电子密度对等离子体隐身的影响

本文研究了不均匀非磁化等离子体片的自由电子密度与目标隐身的关系,给出不同等离子体自由电子密度分布时,对不同频段的雷达电磁波的衰减.研究发现,等离子体的自由电子密度应与雷达频率相关.雷达在高频、甚高频等低频段工作时,等离子体隐身的效果不理想;雷达工作在L、S、C、X等高频频段时,等离子体隐身效果显著.此外,我们发现对不同的雷达频率,等离子体存在一个最佳碰撞频率使入射电磁波衰减最大,该频率接近入射电磁波的频率.     

量子点光跃迁性质的研究

针对半导体量子点中电子的光跃迁性质进行了研究 ,建立起盘形量子点模型 ,具体分析了该模型的电子结构和电子态 .讨论了光场作用下 ,量子点中电子的跃迁几率、跃迁频率、选择定则和能级结构 ,并给出了吸收系数α的解析表达式和相应的吸收曲线 .最后 ,还讨论了量子点光跃迁性质对尺寸的依赖性以及此模型的一维、二维过渡 .结果表明 ,当束缚增强 ,能级随半径变小而增高 ,能级差变大 ;而且 ,吸收峰随尺寸减小向短波方向移动 ,即发生蓝移     

双层结构磁介质电波吸收材料的研究

将M型六角铁氧体(BaFe12O19)和尖晶石型铁氧体(MnZn铁氧体)以及经加工的精铁砂制成三种复合电波吸收材料,再分别两两组合制成双层结构复合电波吸收材料,发现双层结构的最大吸收量较三种单层结构的最大吸收量和带宽有所提高,其吸收量为18．5dB,10dB带宽2．25GHz,匹配厚度亦有所增加,还发现如果将双层结构的第一层(吸收层)和第二层(过渡层)的材料交换,对双层结构电波吸收材料的吸波特性会产生影响。     

纳米SrTiO3的光声光谱

采用不同的灵敏度分段对纳米SrTiO3的光声光谱进行了测定,结果表明纳米SrTiO3的光学吸收边比单晶和薄膜有大于0.1eV的蓝移.10nm的样品蓝移量超过0.2eV.运用缺陷能级之间的电子跃迁解释了光声光谱中出现的吸收峰;运用尺寸效应解释了光学吸收边蓝移的原因.     

1Cr9Mo钢高速气-固两相流冲蚀磨损

采用自制的激波驱动气-固两相流冲蚀磨损试验装置,选取SiO2、Al2O3和SiC颗粒,对煤化工常用材料1Cr9Mo钢进行高速气-固两相流冲蚀磨损试验研究.结合试件表面冲蚀磨损形貌,分析冲击速度、冲击角度、颗粒硬度、颗粒粒径、试件温度等因素对材料的冲蚀磨损率的影响.结果表明:在20 ℃和400℃下,1Cr9Mo钢的最大冲蚀磨损率均出现在15°～25°的冲蚀角之间,体现出典型塑性材料的冲蚀磨损特征;低角度冲蚀时磨损机理以颗粒的切削作用为主,高角度冲蚀时颗粒垂直撞击材料表面产生凹坑并致使凹坑周围的片状物碎屑从材料表面剥离;试件冲击速度指数在2.3 ～3.2范围内,磨损率受颗粒硬度影响较大;在相同冲蚀条件下,硬度较高的Al2O3和SiC颗粒对试件的磨损率比SiO2颗粒高一个数量级;磨损率随颗粒粒径的增大呈现先递增后下降的趋势;在400℃时SiO2颗粒对试件的冲蚀磨损率明显提高,磨损率最大值约为20℃时的3倍.     

氯化钠结构相变和弹性性质的第一原理计算

基于第一性原理平面波赝势密度泛函方法，研究了NaCl的高压结构相变和弹性性质．计算结果表明，在零温下NaCl从B1结构到B2结构的相变压强为29．7GPa,这与实验值和其它的理论计算结果符合的很好．利用准谐德拜模型，讨论了NaCl在0-70GPa范围内下的德拜温度θ、压缩波速度Vp和剪切波速度Vs．     

离子对纳米TiO_2粉体晶型转化的影响

以水解钛酸丁酯沉淀制备纳米 Ti O2 粉体 ,通过对比实验发现 :在同样的处理和煅烧条件下 ,反应系统中 PO4 3-,SO32 -,Si O32 -,Al3+ ,Ca2 +和 K+等离子有利于锐钛矿型 Ti O2 稳定 ,并可保持到较高温区 ;而 CO32 -,NH4 + 等离子是 Ti O2 的金红石晶型促进剂 ,在 70 0℃煅烧 2 h,可使金红石晶型的质量分数由 2 5 %分别提高到 6 6 %和 82 % ,且以 NH4 +为晶型转化促进剂产品中无固溶体为好