基于Landau-Lifshitz表述的双极化态柱面

根据引力场能量动量的Landau-Lifshitz表述,求出了笛卡尔坐标系中的双极化态柱面引力波能量动量密度及角动量的具体形式;结果表明采用笛卡尔坐标系可以合理地描述双极化态柱面引力波.     

基于Landau-Lifshitz表述的双极化态柱面引力波的能量问题

根据引力场能量动量的Landau-Lifshitz表述,求出了笛卡尔坐标系中的双极化态柱面引力波能量动量密度及角动量的具体形式;结果表明:采用笛卡尔坐标系可以合理地描述双极化态柱面引力波。     

双极化态柱面引力波的能量动量赝张量

利用Rosen-virbhadra（R—V）给出的引力场能量动量赝张量的一般表迭式,计算得到了双极化态柱面引力波能量动量的具体形式,并讨论了其正定性问题与渐进行为．发现：R—V的笛卡尔坐标形式是对双极化态的柱面引力波能量动量更为合理的表述．     

2类双极化态引力波的能量密度

根据引力场能量动量的Landau-Lifshitz表述,计算了笛卡尔坐标系中的双极化态引力波能量密度.结果表明,双极化态引力波的能量密度是恒正的.     

基于胡宁表述的柱面引力波能量动量赝张量

利用胡宁表述求得了单极化态柱面引力波能量动量赝张量的具体形式, 通过对其正定性、 渐近行为及总能量的分析和讨论, 发现适用于史瓦西球对称引力场的胡宁表述对于柱面引力波尚不能避免由引力场总能量不确定性带来的困难.     

关于Einstein-Rosen柱面引力波

在Ｖｉｅｒｂｅｉｎ 表述的局域Ｌｏｒｅｎｔｚ群引力规范理论框架下,给出了Ｅｉｎ－ｓｔｅｉｎ－Ｒｏｓｅｎ 严格柱面引力波的能量动量、功率流密度和辐射总功率的严格表达式．讨论了波的各部分之间的互作用     

关于广义相对论的能量动量守恒定律

一、引言能量动量守恒定律在广义相对论中是一个重要而又难于解决的问题,如果考虑进引力辐射以后,问题就更为复杂,问题的关键在于确定一个合理的能量动量表述。 Einstein—Tolman,ЛанДау—Лифщиу,С.Мфller等人曾先后提出过一些能量动量表述。但E—T表述存在着不能定域化和Bauer疑难,计算封闭系统的总能量,只有用弱场近似度规和在准笛卡儿坐标系才是合理的等问题;Л—Л表述虽然能定义一个满足守恒律的动量矩概念,但对封闭系统即使采用弱场近似度规也不能得到一个合理的能量积分;Мфller通过引入反对称超势得到的表述也未能解决定域化问题,且有封闭系统总能量不守恒仅在相对于质心系为线性变换的坐标系中才守恒的严重缺点,可见这些表述都不能算作是合理的能量动量表述。     

引力波特性新探讨

以Ｅｉｎｓｔｅｉｎ场方程Ｌｏｒｅｎｔｚ－Ｌｅｖｉ Ｃｉｖｉｔａ守恒律为基础,对引力波是否传播能量,动量问题进行了新的探讨,对物体系在发射和接收引力波时的能量转换作了解释,提出了和论述了可藉背景引力波的谱型来检验引力波是否携带能量。     

致密双星系统的引力辐射计算

利用Landau-Lifshitz的能量-动量张量表述和四极矩公式对双星模型下的致密天体引力辐射源进行了讨论、计算了几种典型的致密双星系统的引力辐射(如PRS1913 16双星、PSRJ0737-3039A/B双脉冲星和双黑洞系统),并将计算结果与实际观测结果进行了比较,发现所得的结果在量级上与实际观测值在精度允许的范围内一致.说明双星模型和Landau-Lifshitz的能量-动量张量表述确为研究引力波辐射的一个好的近似.参13.     

一类引力波的能量动量

给出了一般对角度规引力波广义协变的能量动量表达式，讨论了引力纵波，横波和引力孤立波的能量动量。     

用介电常数张量表示的电势和场强公式及其应用

以电各向异性介质中连续带电体在笛卡尔坐标系下的电势和场强公式为基础,写出用介电常数张量表示的电势和场强的公式,进而应用张量分析的矩阵方法研究连续带电体在电各向异性介质中于常用的曲线坐标系下激发的电势和场强.给出算例,计算点电荷在球坐标系下激发的电势和场强,以及计算无限长带电直导线在柱面坐标系下激发的电势和场强.     

Peres引力波与能量动量守恒定律

Ｐｅｒｅｓ引力波与能量动量守恒定律王友棠，何志贤（应用物理系）自从１９１６年Ｅｉｎｓｔｅｉｎ首次研究广义相对论中的能量动量守恒定律以来［１］，对这一问题已有长期的讨论和研究［２．３］．由于满足守恒定律的总能量动量膺张量密度（简称膺张量）不是唯一的［４...     

相对论下实验室系和质心系散射角之间的变换关系

本文根据相对论动量和能量守恒定律,导出在相对论情况下实验室坐标系和质心坐标系中散射角之间的变换关系。     

平面引力波能量密度的规范不变性

本文在线性与严格平面引力波情况下,讨论了不同的引力场能量动量表达式所定义的能量密度的引力规范不变性问题,并指出这两种情况仅为协变无迹能量、动量、张量给出规范不变的能量密度.     

引力能量局域化条件与Bondi平面波

本文用两类能量动量表达式计算了Bondi 平面波的引力辐射.第一类不附加能量局域化条件的能量动量表达式给出恒正的辐射功率,这一结果与Bondi 的平面引力波载有能量的结论一致.然而,由满足能量局域条件的第二类能量动量膺张量导出的结果都不能保证辐射功率恒正,且与Bondi 的结论不符.此外,还指出能量局域化条件本身与等价原理仍然是不相容的.最后还讨论了两类表达式的合理性.     

引力场的能量动量赝张量与Peres引力波

本文利用段一士、胡宁、郑玉昆、李承尧、Goldberg、爱因斯坦、朗道一栗弗西兹等人提出的引力场的能量动量赝张量表示式,计算了Peres引力波的能流密度和能量密度,对其结果进行了比较和讨论。     

对角度规引力场的能量动量

藉助文献［１］的方法，证明了对角静态度规分量ｇ４４与此类度规所对应的引力场超势分量无关，即ｇ４４对这类引力场的能量动量没有贡献。因而在计算这类引力场的能量动量时仅需计算ｇ１１，ｇ２２，ｇ３３。具体讨论了包括Ｂｒａｎｓ－Ｄｉｃｋｅ理论在内的几种对角静态度规所对应的引力场的能量动量，最后给出了行波对角度规（非静态）引力波的能量和能量密度表达式，并证明了纯引力纵波的能量和能量密度恒为零。而纯引力横波的能量和能量密度则一般不为零。     

平移引力规范理论中的能量动量及其哈密顿表述

分析了平移引力规范理论中引力场的能量动量的变换特性,证明了引力场的能量动量可以表示为洛仑兹规范势的二次齐式因而在局域洛仑兹变换下不协变。另一方面,引力场的能量动量又可以表示为平移规范场强的二次齐式因而在广义坐标变换下协变。给出平移引力规范理论的一个新的简化的哈密顿表述,其约束代数与广义相对论的约束代数形式相同,从而证明了平移引力规范理论与广义相对论在哈密顿表述下的等价性。     

关于坐标和动量算符在能量表象中的矩阵元的讨论

关于算符在各种表象中的矩阵表述问题,往往涉及到矩阵元是否为零的问题。本文认为可以通过对于 n 的每一个确定波函数都有完全确定的宇称和对已知函数的确定奇偶性,很方便地判断其矩阵元的积分是否为零,不过波函数的奇偶宇称、函数的奇偶性对那一个坐标系而言是很重要的。由于坐标系的不同,同一问题可以得出完全不同的结论。本文仅对一维无限深势阱中,坐标和动量算符在能量表象中的矩阵元进行了讨论。     

双极化态平面引力波对背景电磁场的扰动能量

在一特定谐振腔内,背景静磁场和背景电磁波构成一个引力波的电磁谐振系统.计算了引力波对背景电磁场的一阶和二阶扰动能量.结果表明:一阶扰动能量包含更多关于引力波的信息;二阶扰动能量是正定的.