焦磷酸对KDP晶体光散射的影响

在掺杂焦磷酸的民政部下降温生长了ＫＤＰ晶体,采用超显微方法对晶体的光散射现象进行了观察,发现掺杂后晶体的光散射现象明显加剧,而且晶体的锥面和柱面的散射点密度并不相同,其原因在于焦磷酸对ＫＤＰ晶体的锥面和柱面的影响不同。测量了所得晶体的透过率,结果表明焦磷酸对ＫＤＰ晶体的透过纺有明显的影响。     

Bezier曲线及其计算机绘图方法研究

Ｂｅｚｉｅｒ方法是计算机辅助几何设计中重要的方法之一，本文研究了Ｂｅｚｉｅｒ曲线的几何性质，绘图的数学原理和方法。所得结果与理论分析完全一致。最后，我们使用代数方法完成了绘图定理的证明。     

蠕虫链液晶理论的实验证明

主链型液晶高分子通常具有较刚性的链结构，其典型模型是Ｏｎｓａｇｅｒ－Ｆｌｏｒｙ刚棒。介于刚棒和柔性链之间的半刚性链，其模型是Ｋｒａｔｋｙ－Ｐｏｒｏｄ的蠕虫链。在Ｏｎｓａｇｅｒ理论的基础上，Ｋｈｏｋｈｌｏｖ，Ｓｅｍｅｎｏｖ和Ｏｄｉｊｋ建立了处理蠕虫链的...     

粗糙表面激光散射镜反射方向的边凸现象

1987年,O’Donnell和Mendez首次观察到激光(6328A)在具有较大统计斜率的金属粗糙表面上的后向散射增强效应。Kirchhoff近似的单次散射理论和微扰动理论,都不能得出这种效应。然而全波理论、Monte—Carlo方法和Kirchhoff多次散射理论以及更精确的实验,则对后向散射增强效应作了解释,说明产生后向散射增强的主要原因是由于在粗糙表面上发生了多次散射。     

TiO2纳晶多孔薄膜的光散射特性

TiO2大小粒子（平均粒径12和100nm)混合的纳晶多孔薄膜具有较大的比表面和光散射性能，能有效地增加光能的吸收，膜的减薄也降低了电子输运的复合损失，使光电流效率明显提高。     

苯氧烷胺类α1-肾上腺素受体拮抗剂三维定量构效关系

运用比较分子力场分析法（ＣｏＭＦＡ）对已知活性参数（ＩＣ５０）的降压新药ＤＤＰＨ及其衍生物进行了三维定量构效关系研究。以ＤＤＰＨ单晶为模板,比较了不同的计算电荷的方法和网格设置对构建ＣｏＭＦＡ方程的影响。所得最佳模型的交叉验证相关系数（ｑ＾２）为０．４８１,回归系数（Ｒ＾２）和标准误差分别为０．９９７和０．１０２。研究结果显示立体场比静电场对活性的影响更大。该方程不仅可以帮助推测药物与受体的结合     

受激拉曼散射增益异常的多过程竞争解释

一、引言 非自聚焦介质中受激拉曼散射(SRS)增益异常是指Stokes波的增长偏离指数增长律,表观增益值亦严重偏离SRS理论值。这种现象的解释曾是非线性光学研究中最令人困惑的问题之一。突出地表现在对 Grun等的实验结果的解释上,至今尚无定论。目前一些经典著     

八面体钼酸镉纳米体系反应动力学及表面热力学性质的粒度效应

采用室温反相微乳液法制备不同粒度的八面体钼酸镉CdMoO4,利用微量热技术获取不同粒径产物与盐酸反应过程的原位热动力信息,结合热动力学理论、过渡态理论和热化学循环法,获得了不同粒径八面体钼酸镉CdMoO4的反应动力学参数及表面热力学函数,并讨论粒度、温度对其化学反应动力学和表面热力学性质的影响规律及其原因.结果表明,速率常数、比表面Gibbs自由能、比表面焓、比表面熵和比表面能随粒径减小而增大,表观活化能、活化Gibbs自由能、活化焓和活化熵则均随粒径减小而减小;且速率常数、活化Gibbs自由能、比表面焓和比表面熵均随温度升高而增大,比表面Gibbs自由能随温度变化则相反.在30~200nm范围存在临界尺寸使钼酸镉材料表面热容性质发生突变,表现为区别于传统储能材料的独特热容性质.     

介孔纳米二氧化锆的微观结构及其应用

在无任何稳定剂存在的条件下, 用固态反应-结构导向合成出了介孔纳米二氧化锆分子筛. 所得产品拥有层状或MSU结构, 比表面明显高于文献值, 同时, 其介孔纳米特性稳定性高, 在较高温度下仍能维持. 将该样品引入到甲醇合成用Cu基催化剂后赋予催化剂纳米尺度, 从而改变了催化剂的理化结构和电荷性质, 使Cu基催化剂显示较高的催化活性和优良的选择性. 由不同制备方法所得催化剂反应性能的差异, 探讨了甲醇合成催化剂的可能活性位结构.     

“核”驱动BRDF模型反演新途径

“核”驱动ＢＲＤＦ模型目前是多角度卫星传感器ＭＯＤＩＳ用于计算全球半球反射率的首选模型,该模型利用“最小二乘”方法选择最佳的“核”,在小样本情况下,反演结果很不稳定,文中对此进行了改进,利用信息反演理论,考虑了模型及测量误差等影响因数,提出了“最小方差”反演准则。经检验,在产本情况下该方法较原“最小二乘”方法更为可靠并较少地依赖于多角度观测数据的方位。     

Bézier曲线及其计算机绘图方法研究

Ｂéｚｉｅｒ方法是计算机辅助几何设计中最重要的方法之一，本文研究了Ｂéｚｉｅｒ曲线的几何性质、绘图的数学原理和方法。我们用Ｃ语言编制了绘图程序，给出了四次Ｂéｚｉｅｒ曲线和分段四次Ｂéｚｉｅｒ曲线的图形。所得结果与理论分析完全一致。最后，我们使用代数方法完成了绘图定理的证明。     

1.38μm波长冰晶粒子的单次和多次散射特性

研究了由六角形柱状和盘状冰晶组成的卷云在波长为１．３８,３．９７９,６．５和１１．０３μｍ的辐射特性与它的微物理特性的关系。卷云的单次散射用Ｍｉｅ散射理论和改进的射线光学理论计算,其辐射特性用累加－倍加法计算。结果表明,卷云在近红谱区的１．３μｍ,相似性参数及辐射特性与卷云的微物理特性之间的关系比当前气象业务卫星所使用的３个红外通道要好。因而,１．３８μｍ水汽吸收带在遥感卷云微物理特性及其光学特性     

多粒子体系的相对论Glauber展开式

近年来,在高能强子对原子核散射的问题上,由Glauber发展的程函方法(eikonal)得到了广泛的应用。Glauber理论的一个重要结果是,强子对原子核的多体散射振幅可以写成为多次的二体散射振幅乘积的叠加。这就可以绕过强相互作用理论的困难,直接利用二体散射振幅的实验结果来分析原子核的散射问题;或者反过来由多体振幅推断二体散射振幅,Glauber     

原子-分子散射的GES理论

原子-分子散射的Sudden(Energy sudden and Infinite order sudden)理论在研究非弹散射及反应散射方面都已取得了一些令人满意的结果,但是Sudden理论在处理阈能散射时却遇到了困难,因此近几年不断有人提出了对Sudden理论的修正。本文从原子-分子散射的Lippmann-Schwinger方程出发,通过对全Green算子的恰当数学处理,导出了原子-分子散射的GES(Generalized Energy Sudden)理论的散射振幅的明确数学表达式,它不仅解决了阈能散射的困难,也适合于处理较低能量的散射问题,且具有明确的物理意义。     

钯纳米粒子体系中的近场耦合与SERS效应

利用广义米氏散射理论(Generalized Mie)从理论上系统研究了球形钯纳米粒子二聚体的线性光学性质及其表面增强拉曼散射效应. 计算表明, 粒子间的近场耦合效应对粒子对的吸收、散射和消光光谱影响显著, 其表面等离子体激元共振峰的位置随粒子间隔的变小而显著红移. 在耦合效应和尺寸效应的共同作用下, 钯纳米粒子二聚体中“热点”位的最大SERS增强因子可达到107~108, 表面平均SERS增强因子可达105~106. 通过对远场和近场的对比研究, 发现消光谱与粒子间的近场增强谱的谱型大致相同, 但消光谱的极值峰位与SERS的最大增强峰位之间存在一定的偏离, 这显示了表面等离子激元共振对远场和近场的不同影响, 我们对此进行了讨论. 相关结果对揭示远场与近场的关联性及探索过渡金属体系中表面增强散射的电磁场增强机理有较重要的科学意义.     

概率度量空间中映象的迭代逼近

本文主要讨论了概率度量空间中映象的不动点的逼近问题,所得的结果推广和统一了游兆永的两个定理。     

格值模型的初等扩充和初等链

本文在文献[1—3]的基础上证明了当值格适合某些条件时,格值模型理论中的强升降L-S-T定理,引进了初等子模型概念,用以推出Robinson模型完备理论的几个充分必要条件;本文还证明了“初等链定理”,并应用“初等链定理”证明了相应的Robinson和谐定理、Craig插值定理和几个“保持性定理”。     

电子在多层介质中的散射模型及Monte Carlo模拟计算方法

多层薄膜(包括一定衬底上的单层膜)X射线微区定量分析、电子束曝光技术中能量沉积的理论计算等是一类对大规模集成器件的研制和材料科学的发展具有重要意义的课题。上述研究均涉及如何描述keV电子在多层介质中散射过程。虽然不少学者提出了电子在厚块状样品中散射的物理模型,且在电子束显微分析中得到成功的应用,但电子在多层介质中散射的有关理论和计算方法则鲜见报道。     

Caristi型不动点定理及应用

本文引入了关于单值映像、集值映像、映像对、映像族的一类新的Caristi型不动点定理,运用所得结果得到了关于扩张映像的一类新的不动点定理,改进或推广了文[6～9]的一些结果。     

煤纳米孔径与分形特征的同步辐射小角散射

煤是一种非均质多孔介质,孔隙结构复杂.本文利用同步辐射小角散射试验对6种不同煤阶煤样纳米尺度微孔结构(1~100 nm)进行测试,分析了煤样的Porod散射曲线、Guinier散射曲线、孔径分布、比表面积和分形特征等,探讨了煤化过程中煤中微孔隙结构的演化特征.实验表明:6种煤样Porod散射曲线均呈现正偏离现象,Guinier曲线表明煤样孔隙呈多分散系分布特征;基于最大熵理论计算得出煤样孔径分布呈"双峰"形态,随变质程度增加,煤样平均孔径和最可几孔径均呈下降趋势;煤样比表面积表现为先增大后减小又缓慢增加.测试煤样的分维数在低角q阶段呈现表面分形,在高角q阶段表现为孔分形.表面分形维数随煤阶增加呈先减小后增加而后又减小的变化趋势,孔分形维数随煤阶增加呈先减小后增加的态势,且当R_(o,max)为2.07%时达最小值.