范德瓦尔斯气体在任意准静态过程中吸放热转变点求解方法分析

分别利用热力学基本定律求解法、数学板值法、斜率判别法以及温熵图得到范德瓦尔斯气体在任意准静态过程中吸放热转变点的状态．     

对理想气体任意直线过程吸放热问题的讨论

阐述了最高温度点与吸放热转折点并不重合的原因。并给出了确定最高温度点和吸辨热转折点的方法。     

理想气体准静态过程的升降温,吸放热转变点

由过程线的斜率ｄｐ／ｄＶ出发，分析讨论理想气体准静态过程的升降温、吸热转变点的确定及其特性。     

关于理想气体任意准静态直线过程的最高温度点与吸放热转折点

讨论理想气体任意准静态直线过程吸热放热问题时，关键是如何确定过程中吸放热转折点的位置．阐述了最高温度点与吸放热转折点并不重合的原因，并给出了确定最高温度点和吸放热转折点的方法．     

范氏气体定压热容量C_p的计算与讨论

得出了范德瓦尔斯气体在等压过程中摩尔热容量Cp随温度T和体积V的具体变化关系．并进行了简要的讨论。     

范氏气体的热力学特性

对范氏气体的内能、热容量以及熵的表达式进行 了推导,并给出了范氏气体准静态热力学过程的主要关系式.     

范氏气体的分析与计算

从热容量的定义推导出适用于范氏气体物态方程的定压热容量ＣＰ和定容热容量ＣＶ的函数表达式，并由此推导出一般状态函数的求法，同时对范氏方程中修正值ａ、ｂ加以分析     

斜直线过程中吸放热问题的温熵图分析

借助于T-S图讨论了P-V图上准静态斜直线过程的吸收热问题，得到了此文献[1]更形象更直观的结果。     

理想气体直线过程吸放热转换热点确定

理想气体直线过程AB的吸放热转换点N，在P－V图上是AB过程中所在轴线与P、V两轴线交点间的有向线段－／DC的内分点，且分－／DC为两有向线段的比值为γ，即－／DN／－NC＝γ，同时N点的状态参量可用有向段的定比分点的坐标公式求出。     

对“理想气体任意准静态过程的定容热容量“的讨论

对理想气体任意准静态过程的摩尔热容量中的一些问题进行探讨.     

对理想气体和范氏气体摩尔热容的再认识

讨论了理想气体和范德瓦耳斯气体的绝热过程，着重指出理想气体的摩尔热容比只在高温段可看作常量．而范德瓦耳斯气体的摩尔热容比即使在高温段也不可看作常量．     

理想气体任意准静态过程的讨论

用理想气体状态方程和热力学第一定律讨论理想气体任意准静态过程温度变化以及吸放热情况     

火药气体成分与简化状态方程

本文对Haar—Shenker方程进行了讨论,在此基础上简化了Haar—Shenker方程,同时对Haar—Shenker方程中的两个主要参量余容b和第二维里系数B进行了计算,利用最小二乘法得到了多种火药的余容b和第二维里系数B对温度T的函数关系。最后,本文以双芳—3火药为例,用本文得出的简化了的Haar—Shenker方程计算压力,计算值与实测值比较,结果令人满意。     

理想气体任意可逆过程吸放热的三种分析方法

在热力学中，对理想气体任意可逆过程的吸、放热缺乏有效的判断和计算方法，本文提出三种简便的计算和判断理想气体任意过程的吸、放热的方法．     

气体绝热自由膨胀过程中温度的变化

气体在绝热的密闭容器中自由膨胀，体积不断增大，从而导致体系的温度、内能、焓等状态函数相应发生改变，对于不同的气体，这些变化也相应不同。论分别对理想气体、范氏气体、满足方程P（Vm-b）＝RT的实际气体、任意实际气体等几种不同性质的气体进行讨论。     

关于理想气体多方过程中摩尔热容量的讨论

在推导理想气体多方过程摩尔热容量表达式的过程中,详细分析了摩尔热容量Cm与多方指数n和理想气体分子自由度i的关系,从而深化对理想气体多方过程摩尔热容量的认识.     

关于切削热传散问题的商榷

通过对切削过程产生热量的传散问题进行了分析论证,认为传入刀具的热量低于传入工件的热量.     

脉动热管技术的研究现状及前沿热点

脉动热管作为一种新型热管技术，具有结构简单、成本低廉和性能卓越的优点，在微电子元器件的冷却以及航空航天领域的热控制技术中极具应用和发展潜力。这里简单介绍了脉动热管技术的结构及工作原理；分析其运行特性和性能影响参数。在综合分析有关文献的基础上，明确了下一步研究工作的方向以及热点问题。