教学用小型自旋回波谱仪

为了给物理系学生开设脉冲核磁共振实验,我们研制了一台简单、小型、低成本的自旋回波谱仪。该谱仪工作频率为18MHz,利用一般实验室电磁铁,它可以用于测量液体样品(质子)的自旋—晶格,自旋—自旋弛豫时间T_1和T_2。本文叙述了谱仪的设计和结构,给出了部分电路及由本谱仪摄得的甘油样品的自旋回波讯号。     

限幅再生式核四极矩共振谱仪及对某些含氮化合物中N~(14)的测量

本文介绍了一种能在0.5～6MH_z频率范围内,工作电平可调的限幅再生式核电四极矩共振谱仪。这种谱仪特别适用于共振频率分布在1～6MH_z、自旋——点阵弛豫时间T_1较长的含氮化合物中N~(14)的测量。我们应用这台谱仪测量了亚硝酸钠,乌洛托品,对甲氧基苯胺、对氯苯胺、尿素、吡咯及黑索金中N~(14)核的电四极共振,并对黑索金的结果作了讨论。     

蟾蜍胚胎生长发育过程的核磁共振研究

本文包含两个方面的内容,其一是,用核磁共振的自旋回波谱仪获得了蟾蜍胚胎不同生长发育阶段与纵向弛豫时间之间的关系,弛豫时间有一个最大值,它能给我们很有用的信息;其另一内容是,在蟾蜍胚胎的不同生长发育阶段进行不同物理刺激作用,发现在弛豫时间小的那些阶段中,刺激后使生长发育期缩短.     

一种测量氧分压的新方法

本文利用24兆赫核磁共振自旋回波波谱仪对全氟萘烷和全氟三丁胺的氟核的纵向核磁弛豫时间T_1与氧分压的关系进行了研究测量,找出了它们之间存在的对应关系.结果表明不仅可以用T_1来表示溶液中的氧分压,而且还可以利用T_1来指示溶氧及释氧的动态信息.     

蟾蜍胚胎生长发育过程的核磁共振研究

本文包含两个方面的内容,其一是,用核磁共振的自旋回波谱仪获得了蟾蜍胚胎不同生长发育阶段与纵向弛豫时间之间的关系,弛豫时间有一个最大值,它能给我们很有用的信息;其另一内容是,在蟾蜍胚胎的不同生长发育阶段进行不同物理刺激作用,发现在弛豫时间小的那些阶段中,刺激后使生长发育期缩短。     

电子自旋弛豫机理研究

确定电子自旋稳定性的最重要的性质是自旋弛豫时间,文中介绍了DP、EY、BAP等三种重要的自旋弛豫机制以及它们的实验进展,为室温下可以使用的自旋电子器件设计提供了重要依据.     

YBa_2Cu_3O_7中Cu的NQR自旋晶格弛豫研究

在室温至77K范围内,测量了YBa_2Cu_3O_7高T_c超导体中Cu的核四极共振的自旋晶格弛豫时间.磁化矢量的增长服从单指数规律,自旋晶格弛豫主要由于磁偶极相互作用.弛豫时间与温度的关系,在T.以上可近似用T_1T~(0.5)=常数拟合,在T.以下,未观察到经典BCS超导体的弛豫行为.     

测量弱自旋回波信号辅助电路设计

设计了除去自旋回波谱仪输出的90°脉冲信号电路，该电路的设计可实现利用Boxcar积分器和自旋回波谱仪测量微弱的自旋回波信号，较大地提高Boxcar积分器的输入动态范围．     

Tween 40/Gemini体系中spacer长度对复配体系效能影响的核磁共振研究

聚氧乙烯山梨醇酐单棕榈酸酯Tween 40(T40)是一种常见的非离子表面活性剂,利用核磁共振技术的化学位移的变化、自旋-自旋弛豫时间和自旋-晶格弛豫时间、自扩散系数以及二维NOESY谱,研究了T40与双子表面活性剂(Gemini)四亚甲基-1,4-双(十二烷基氯化铵)、八亚甲基-1,8-双(十二烷基氯化铵)二元复配体系混合胶束的形成、大小变化、排列方式、复配比例、相互作用点以及T40/Gemini体系中联接基团(spacer)长度对复配体系效能的影响等.实验表明:T40/Gemini复配体系中,协同效应最佳摩尔比均为2.5∶1,且随着联接基团的增加,分子间的相互作用力有所下降.     

连续波饱和法测量顺磁弛豫时间

本文给出连续波饱和法测量顺磁弛豫时间的理论分析、实验技术及实验装置,提出改进测量精度的方法,并给出闪锌矿中Mn~(2+)和四氯对苯半醌在室温下的自旋一晶格弛豫时间的测量结果。     

电子自旋共振实验中自旋弛豫时间的测定

介绍了电子自旋共振实验的基本原理和实验方法.利用实验教学仪器,首次测量了DPPH样品中未成对电子的自旋弛豫时间.实验中,利用RC移相电路消除了磁共振信号与扫场电压信号之间90°的相位差.在示波器的X-Y显示模式下,得到了磁共振信号的准确波形.根据磁共振的理论公式,以及测得的共振信号的半高宽度,计算出了DPPH样品中的电子自旋弛豫时间.     

质子射频场照射对~(13)C自旋晶格弛豫的影响

用扩展的Solomon方程描述1H受到射频 (RF)场照射时13 C的自旋晶格弛豫过程 .理论分析表明 ,在1H受到射频场照射时 ,13 C自旋晶格弛豫通常是一个三指数过程 ,但在特定实验条件下可以变为单指数过程 .数值模拟可显示出满足TC1TH1条件的13 C自旋晶格弛豫过程的明显差别以及不同射频场强度对13 C自旋晶格弛豫的影响 .通过实验观察固体L 缬氨酸的甲基13 C自旋晶格弛豫过程 ,测定相应的弛豫时间 .所得结果与理论分析和数值模拟完全吻合 .     

一种同时测量分子间多量子相干横向弛豫和自扩散系数的快速方法

提出一种可同时直接测量高极化核自旋体系分子间n阶多量子相干横向弛豫时间T2,n和自扩散系数Dn的一维核磁共振方法。实验结果表明：对于单组份单峰的高极化核自旋体系,分子间n(n≥1）阶多量子相干横向弛豫时间T2,n自扩散系数Dn分别具有如下关系：T2,n≈T2,1／n和Dn ≈nD1,这里T2,1和D1分别为该峰的单量子相干横向弛豫时间和自扩散系数。这些结果有助于揭示分子间多量子相干横向弛豫和自扩散的性质和机理。     

核磁共振弛豫时间的测量

本文指出了在核磁共振实验中通常使用的通过测量信号宽度求横向弛豫时间的方法的局限性。介绍了以特殊的射频脉冲序列来测量横向弛豫时间的“自旋——回波”方法和测量纵向弛象时间的“倒置——恢复”方法。     

核磁共振弛豫时间的测量

本文指出了在核磁共振实验中通常使用的通过测量信号宽度求横向弛豫时间的方法的局限性。介绍了以特殊的射频脉冲序列来测量横向弛豫时间的“自旋──回波”方法和测量纵向弛象时间的“倒置──恢复”方法．     

YBa_2Cu_3O_7中Cu的NQR自旋晶格弛豫研究

在室温至77K 范围内,测量了 YBa_2Cu_3O_7高 T。超导体中 Cu 的核四极共振的自旋晶格弛豫时间。磁化矢量的增长服从单指数规律,自旋晶格弛豫主要由于磁偶极相互作用。弛豫时间与温度的关系,在 T_o 以上可近似用 T_1T~(0.5)=常数拟合,在 T_o 以下,未观察到经典 BGS 超导体的弛豫行为。     

质子射频场照射对13C自旋晶格弛豫的影响

用扩展的Solomon方程描述1H受到射频(RF)场照 射时¹³C的自旋晶格弛豫过程. 理论分析表明, 在1H受到射频场照射时, ¹³C自旋晶格弛豫通常是一个三指数过程, 但在特定实验条件下可以变为单指数过程. 数值模拟可显示出满足T^C₁H₁和T C₁>TH₁条件的 ¹³C自旋晶格弛豫过程的明显差别以及不同射频场强度对¹³C自旋晶 格弛豫的影响. 通过实验观察固体L-缬氨酸的甲¹³C自旋晶格弛豫过程, 测定 相应的弛豫时间. 所得结果与理论分析和数值模拟完全吻合.     

聚酯—聚氨酯溶液的C—13NMR 弛豫研究(2)自旋晶格弛豫与温度的相关性

本文对由聚己二酸丁二醇酯(数均分子量为2000),4,4二苯基甲烷二异氰酸酯(MDI)和扩链剂1,4一丁二醇形成的聚氨酯溶液的 C—13NMR 自旋晶格弛豫时间(T_1)与温度的相关性进行了研究,在氘代二甲基亚砜溶液中,应用JEOL FX—60Q 核磁共振仪测定了不同温度下(40—90℃)聚氨酯链上不同嵌段上 CH_2及 CH 碳的 T_1值,利用所得数据对聚氨酯分子链运动随温度的变化及结构与性能的关系进行了分析和讨论。     

微束X射线荧光分析谱仪及其对松针中元素的分布分析

介绍了一种小型的微束X射线荧光分析谱仪,它是由导管X光透镜和能量色散X射线荧光分析谱仪组成.谱仪具有较高的空间分辨率和能量分辨率.使用本谱仪对松树针叶进行了微区分析,得出各种元素沿松针长度方向和横切面径向的分布规律.结果表明使用X光透镜的微束X射线荧光分析方法可以实现植物样品的微区分析,有助于进一步了解植物的生长与元素迁移的关系.     

III族氮化物半导体异质结构中载流子的量子输运和自旋性质

III族氮化物半导体具有宽的直接带隙,很强的极化电场,优异的物理特性,是发展高频、高温、高功率电子器件和光电子器件的优选材料．同时,III族氮化物半导体有很长的电子自旋弛豫时间以及很高的居里温度,也成为近年来半导体自旋电子学研究的重要材料体系之一．本文介绍了用量子输运和自旋光电流方法对Gain基异质结构中载流子的量子输运和自旋性质的研究进展．对III族氮化物半导体中的能带结构,子带占据和散射,自旋分裂及自旋轨道耦合机制等进行了讨论．