慢电子与氖原子的弹性散射研究

采用处理慢电子被原子散射的等效势模型,计算了能量在0.1～80 eV范围内电子与氖原子系统的弹性散射总截面、动量转移截面和微分截面,并将其结果与已有的较为准确的理论和实验值进行了对比.还讨论了Hammetling交换势中比例系数取不同数值时对结果的影响.     

电子被原子非弹性散射的光学模型势方法

本文将原子核散射理论中的光学势方法应用于电子─原子散射计算中，提出了不含任意参数的光学模型势，用自编的Ｆｏｒｔｒａｎ程序计算了ｅ─Ｈｅ的散射总截面，获得了与实验符合的结果．     

高能电子与氦原子非弹性散射研究

在高能入射电子的情况下 ,利用玻恩近似计算了氦子的激发 ( 1 S— 2 S)截面 ,得到了跃迁矩阵元的解析表达式。     

高能电子与氦原子非弹性散射研究

在高能入射电子的情况下，利用玻恩近似计算了氦子的激发（１Ｓ－２Ｓ）截面，得到了跃迁矩阵元的解析表达式。     

用改进的氦原子波函数计算高能电子的弹性散射截面

本文改用双参量氦原子模型并沿用玻恩近似方法计算了高能电子的弹性散射微分截面,将所得结果和其他人的理论结果一并与实验数据进行了比较.对理论结果得到显著改善的原因也作了简要的分析讨论。     

低能正电子与氦原子的弹性散射

对电子与氦原子相互作用的模型势进行了修正.用修正前后的模型势计算低能电子被氦原子散射使得S分波相移与实验结果一致,把同样的模型势(忽略交换势)应用到低能正电子被氦原子散射,得到了低能正电子的分波相移、弹性散射截面、动量转移截面.结果表明,用修正后的模型势所得到的结果与实验值符合得很好.从而说明对模型势的修正是合理的.     

μ中微子和电子的弹性散射

本文用Weinberg-Salam弱电统一模型计算了二阶图的v_μ+e~-→v_μ+e~-和_μ+e~-→_μ+e~-的微分截面和总截面。用两种方法计算了上述过程的极化。在高能时,得到出射电子的极化与Weinberg角和散射角的简单的函数关系。     

低能电子与氧原子的弹性散射

采用处理电子被原子散射最简明和有效的等效势模型,计算了能量在0.1-12 eV范围内的e--O系统的弹性散射总截面、微分截面和动量转移截面,并将其结果与已有的较为准确的理论和实验值进行了对比.     

氩原子电离能的计算

用改进的屏蔽氢离子模型计算了氩原子的逐次电离能,并分别与R.More屏蔽氢离子模型和实验结果作了比较。     

低能电子与Li^＋离子弹性散射相移的计算

本文采用萄清泉等人设计的五参数原子解析波函数,对电子在L_1~+离子场中的库仑势,极化势,交换势进行了计算。并且通过计算机计算了慢电子与L_1~+离子弹性散射相移δ_1,并与其他计算结果进行了比较。     

氮分子对激发态氩原子的淬灭效应

在利用发射光谱方法进行电子激发温度测量中,由于N2分子对掺杂原子的淬灭作用,使得计算结果与实际结论有所区别,所以,有必要研究这种淬灭作用,以修正淬灭影响.本文采用发射光谱方法,在标准大气压下,对N2/Ar混合气体负脉冲流光放电激励下氮分子对激发态氩原子的淬灭过程进行了实验研究.其淬灭机理就是处于激发电子态的氩原子与基态...     

氩单原子嵌入晶体过程的分子动力学模拟

采用分子动力学模拟技术研究氩单原子嵌入基体时发生的变形过程，揭示了基体温度、嵌入速度对界面法向力、材料变形行为的影响。模拟结果表明L－J固体中位错运动的方向与宏观塑性流动相一致，压缩屈服强度随着基体温度的增加和嵌入速度的减小而降低。     

原子内电子的状态

普通化学教材的第二章,是原子结构和周期律。这一章开始就介绍了原子内电子的状态,在这几年教学过程中,我们感到这是一个难点。教材中对描述电子运动的四个量子数的数值及物理意义,仅作了简单介绍。由于课堂教学时间有限,在讲授时也只作了一般讲解,课后同学在这方面提出问题较多。我们在参看物质结构、量子化学、物理化学等书后这篇短文,提供普通化学和无机化学教学参考。     

多电子原子的基态

对于多电子原子(指原子核周围非满壳层的电子数大于一的情况)的基态,在诸多原子物理学的教学的教科书中,或者没有提及,或者蜻蜓点水式的点一下.因此,许多学生对于109种元素的大部分原子的基态是怎样确定的,不甚了解,视为遗憾.我认为应该把如何确定多电子原子基态,用简明的方法介绍给学生,这也正是本文的目的.确定多电子原子的基态一般有三种方法,一是图象法,其特点是直观形象;二是公式法,特点是简单明了;三是列表法,它兼具有以上二方法的优点.本文用 m(?)—m(?)表法属第三种方法,与[3],[4]文相比较,本文由洪特定则确定 m(?)—m(?)表中的矢量的方法,直接对表中的矢量求和,即得到总角量子数 J,因而较[3],[4]更简单些;另外,     

氩等离子体的电子能量分布函数分析

应用调谐的单探针对氩气射频辉光放电等离子体进行诊断，得到了不遵循双Maxwell分布的电子能量分布函数．经过分析后，指出等离子体振荡是产生这种结构的原因．并且观测到了氩气射频辉光放电等离子体的电子平均能量和浓度随放电气压下降而单调上升的变化．     

等电子原子模型与原子电离势

提出了等电子原子模型。计算和讨论了原子电离势及其变化规律。由此勿需引进其它概念即可了解元素周期性及电子分层。并提出了元素区的新的划分方式。     

氩原子谱线跃迁几率的激波管研究

本文在激波管中测量了中性氩原子455.4319 nm谱线的跃迁几率.并介绍了一般的测量原理和方法.为进行有关的计算,通过自编程序,在IBM—PC微机上计算了激波管中入射激波和反射激波后气体的平衡组分、热力学量和激波参数.实验结果与其他测量结果进行了比较.     

电子弹性散射探测28S核的质子晕

在平面波Brown近似(PWBA)下, 研究了不稳定丰质子核²⁸S的电子弹性散射过程. 计算并比较讨论了²⁸S及其稳定同位素³²S的电子弹性散射截面和形状因子. 结果显示²⁸S的散射截面和形状因子在第2极小点附近(中等转移动量)对最外层的两个质子的电荷分布的变化非常敏感. 这表明用电子与不稳定核的弹性散射过程研究和探测丰质子核的质子晕结构可能是一种比较有效的方法.     

电子—核子深度非弹性散射标度函数和高能现象

本文分析了目前基本粒子的几种结构模型的内在联系及其区别,并且利用我们的亚层子结构模型而导出的e—N深度非弹性散射标度函数,进一步分析了目前的某些实验事实。     

铜原子电子碰撞速率

本文根据Scheibner的铜原子电子碰撞截面,对电子速率分布求平均,得到了电子温度在0.1—6ev时的铜原子~2S~e→~2P~o、~2S~e→~2D~e碰撞速率以及弹性碰撞速率。这些速率数据有助于铜激光动力学的研究。