外磁场对铁磁双层膜自旋波能带的影响

研究了在外磁场作用下铁磁双层薄膜材料中自旋波的本征值问题.采用界面重参数化方法,在周期性边界条件下,严格求解系统的三种本征模,并给出横向自旋波取全部值的能带结构图,讨论了外磁场对自旋波能带的影响.     

双层薄膜中界面交换作用对自旋波能带结构的影响

讨论了界面交换作用的变化对由面心立方晶格(100)构成的铁磁双层薄膜的自旋波能带结构的影响.结果表明,界面交换作用的变化对界面模能量的大小及界面模在二维布里渊区的存在范围影响很大,但不会影响体模能带结构的变化趋势.     

体心立方双层铁磁性薄膜中的自旋波能谱分析

采用界面重参数化方法,研究了体心立方结构的铁磁性材料,在界面为铁磁性耦合情况下,两层薄膜中自旋波的本征模、能带结构、色散关系.同时,重点讨论横向(平行于界面方向)自旋波对纵向(垂直于界面方向)自旋波的影响,与简立方结构的结论作了比较,结果发现:结构的变化在很大程度上影响了各种模的性质.     

铁磁/反铁磁双层薄膜中自旋波色散关系

重点讨论了在不同的层间耦合下外磁场和横向自旋波结构因子对色散关系的影响.结果表明:外磁场和横向自旋波结构因子都能使能带分裂,出现能隙.且随着它们的增强各类本征模之间相互转化,能量呈线性增加.层间铁磁性耦合时,只能存在光学-声学型界面自旋波;层间反铁磁性耦合时,可能存在声学-光学型和光学-光学型两类界面自旋波.     

各向异性对非对称薄膜中的自旋波的影响

采用界面重标度(IR)方法〔1〕,研究了非周期性边界条件下,双层非对称铁磁薄膜中自旋波的本征值问题,并计入体单轴各向异性,讨论了其对非对称铁磁薄膜中自旋波色散关系以及其波形的影响.结果表明:体单轴各向异性对非对称铁磁薄膜中的自旋波的影响很大,情况也较复杂.具体来说,随着两层薄膜中某一层的体各向异性常数的增加,体模和相应层内的禁闭模均有所变化(包括数目和数值),在整个变化过程中,光学-光学界面模的数目不变,本征模能量随DA(体各向异性)的增加而线性减小,而且,体单轴各向异性对各种自旋波本征模的波形影响也很大.     

磁性双层膜中自旋波的能带结构和色散关系

研究了磁性双层膜中的自旋波激发,特别着重地讨论了横向（平行于界面方向）的自旋波对于纵向（垂直于界面方向）自旋波的影响,给出了体系的能带结构和色散关系     

二维二组元磁振子晶体薄板带结构的计算

采用平面波展开法,数值计算了由钴(Co)方柱正方排列于坡莫合金(Py)中构成的二维二组元磁振子晶体薄板的自旋波能带结构,其中外加磁场方向平行于薄板平面.计算结果表明,自旋波的传播强烈依赖于外加磁场的方向,可分为向后体静磁体波和类Damon-Eshbach波2种情况.在所考虑的磁振子晶体薄板结构中没有完全带隙产生,但沿外磁场方向传播的向后体波有部分带隙打开.     

双层对称薄膜中自旋波存在条件与各向异性

采用界面重标度(IR)方法，研究了非周期性边界条件下，双层铁磁薄膜中自旋波的本征值问题及对称薄膜中自旋波的存在条件；并计入体单轴各向异性，讨论了其对对称铁磁薄膜中自旋波色散关系及波形的影响，结果表明：在完全对称情况下，该系统除了可能存在一支光学——光学界面模外，只存在体模一种形式．而且，体单轴各向异性除了对本征模能量有影响外，对自旋波的色散曲线趋势及波形都没有影响．     

磁性双层膜中自旋波的波形及其演化

研究了磁性双层膜中自旋波的低能激发，着重地讨论了横向自旋波对纵向自旋波的波形的影响，发现了由于自旋波共振；ｉ）在能带中也存在界面模（ＩＭ），ｉｉ）在较高能带与较低能带相交的区域，随着γ值的增加，存在ＰＣＡＭ－ＰＣＢＭ振荡现象。     

双层磁性材料中各向异性对能带和色散关系的影响

研究了具有各向异性的双层磁性薄膜材料中自旋波本征值问题,重点讨论了磁各向异性对自旋波能带和色散关系的影响。     

铁磁和反铁磁材料双层薄膜界面自旋波的存在条件

考虑外磁场的影响，重点研究了由铁磁和反铁磁材料耦合自旋链系统的界面自旋波本征值问题，获得了严格的完全解析的界面自旋波存在的充要条件及其能量范围。     

各向异性铁磁双层薄膜中的界面自旋波及存在条件

研究了各向异性铁磁双层薄膜中的界面自旋波的本征值问题，获得了界面自旋波存在的充要条件。数值计算结果表明，临界值ＪＡＢ＾Ｃ随各向异性参数的比值增大而单调增加，且当链长（格点数）为十几个格点时变为耦合半无限自旋链的结果。     

介观环的持续电流与Berry相因子

本文研究处于铁磁自旋波的非均匀磁场中介观环的持续电流及几何位相，求出了准粒子的激发谱及电荷流，讨论了相关的Ｂｅｒｒｙ相因子。     

光学界面自旋波与界面各向异性

计入外磁场、体和界面单轴各向异性后，详细研究了铁磁或反铁磁层间耦合的自旋双链系统中的光学界面自旋波及其存在的充要条件．结果发现：对于不同的界面各向异性，该系统可以存在０、１和２个光学界面自旋波，其能量随铁磁层间耦合强度的增大而升高，却随反铁磁层间耦合强度的增大而降低．     

利用自旋动力学研究面心立方铁磁晶体自旋波的解析解

只考虑到第三近邻自旋相互作用情况下,利用自旋动力学求解了三维面心立方体铁磁晶体磁振子谱(自旋波谱)的解析解.次近邻交换积分J2与最近邻交换积分J1的比η=J2/J1值越大,第三近邻交换积分J3与最近邻交换积分J1的比γ=J3/J1值越大,面心立方铁磁系统中磁振子能量越大,并且磁振子能谱主要被最近邻交换积分J1所决定.磁振子能量随波矢k的增加而增大,但是在BZ区的X点处的磁振子能量与η无关,这说明在X点处磁振子能量与次近邻交换积分J2无关,与最近邻交换积分J1相关和第三近邻交换积分J3相关.因此,对于三维面心立方铁磁晶体的磁激发而言,为了能够更加真实地反映其磁激发,至少得考虑到第三近邻交换积分J3.     

反铁磁耦合有限铁磁性自旋链中的界面自旋波及其存在条件

在均匀强磁场下，研究了反铁磁层间耦合的自旋双链系统中的界面自旋波的存在条件，结果发现：不管耦合多弱都会存在声学一声学型界面自旋波；若存在能隙，还会存在声学一光学型界面自旋波。     

铁磁-绝缘层-d波超导结中的自旋电流

考虑到铁磁层中的磁交换作用,以及绝缘层中的粗糙散射、自旋反转和磁散射效应,通过求解Bogoliubov-de-Gennes(BdG)方程,计算铁磁-绝缘层-d波超导结中的自旋电流.研究表明:粗糙界面散射可使自旋流增强,而自旋反转和磁散射效应能抑制自旋流.     

A-B-A系统界面各相异性与声学型界面自旋波存在条件

计入外磁场、铁磁和反铁磁层间耦合、体和界面各向异性后,研究了Ａ－Ｂ－Ａ三链系统中物声学型界面自旋波及其存在条件,结果发现,在此系统中,存在奇、偶两种不同宇称的声学型界面自旋波,在没的界面各向异性条件,这两种声学型界面自旋波解的个数分别在０￣２之间变化。