超微粒聚集体在粒径,形态和熔化特性上的分形特征

由于在制备过程中存在基元过程的逐次迭代，超微粒聚集体在粒径、形态和熔化特性上具有明显的分形特征。超微粒聚集体的粒径分布偏离传统的正态分布而呈具有分形特征的奇异分布，它所包含的粒子数在对粒径的变化上也具有自相似性；描述超微粒聚集体几何拓扑形态的诸多方法中，从分形理论出发的几何生长模式法最能反映超微粒在形态上的本质特征；超微粒聚集体的熔点公式由一组分形指数来描写，它不仅依赖于粒径，还与制备方法有关。     

磁性超微粒的线度效应和分形特性

讨论了磁性超微粒磁结构的线度效应(单畴结构,超顺磁驰豫)、磁特性的线度效应(饱和磁化强度、矫顽力、磁化率及磁转变温度)、磁聚集的分形特性以及线度效应对粒子分形聚集的影响,并介绍了目前有关的实验研究和理论工作进展.     

超微粒的表面能随粒径和温度变化规律探讨

考虑了超微粒的线度效应和原子振动的非简谐效应，从微观角度导出了超微粒的表面能随粒径和温度变化规律的具体表示式．当应用于Ａｇ超微粒时，理论结果与通过熔化温度的测量采用热力学方法所得的结果一致     

TiO_2超微粒光学特性的研究

本文首次报导了表面包覆硬脂酸(ST)分子的TiO_2超微粒甲苯溶胶的吸收光谱、激发光谱和光致发光谱。观察到的吸收带边红移现象与通常关于半导体超微粒的光学特性结论相反,对此进行了初步的理论分析。     

金属超微粒结晶生长的时间特性分析

利用X-射线衍射技术对溅射沉积在非晶二氧化硅基底上的金属晶体超微粒的生长特性进行实验研究.发现银超微粒的衍射强度和结晶核粒径随时间的增长遵从幂指数规律;并且银超微粒的结构有趋向结晶化的趋势.同时,银晶体超微粒的生长特性具有自相似性.     

CdS超微粒样品的吸收光谱与荧光光谱分析

介绍了半导体CdS超微粒样品的制备,并对CdS超微粒的光谱特性进行了研究,实验结果表明,CdS超微粒样品的吸收光谱与荧光光谱均表现出明显的量子尺寸效应。     

La_2O_3超微粒在PMAA-Na中的吸附特性研究

用毛细管粘度法测量了不同浓度和pH值时吸附在超微粒La_2O_3表面的PMAA-Na膜厚度.用界面移动法测量了超微粒La_2O_3/PMAA-Na吸附物颗粒的电泳淌度.由此求出不同浓度和pH值时胶态分散体系Zeta电势值.采用Fischer等人发展起来的渗透压排斥理论模型,通过对吸附物颗粒间渗透排斥能△Ga的定量计算,较为满意地解释了超微粒La_2O_3/PMAA-Na吸附物颗粒所形成的胶态分散体系的稳定性能.     

磁性粒子分形聚集体的矫顽力特性

用偶极场近似法导出了单畴粒子聚集体的矫顽力与其分维度的关系式,讨论了分维度对矫顽力的影响,结果表明聚集体的矫顽力随其分维度的增加而减小;通过对分维度与堆集密度之间关系的讨论,证实了所得结论与现有的理论结果和实验结果之间的一致性.     

镍超细微颗粒的核磁共振研究

报导了对镍超细微颗粒进行核磁共振研究的初步结果通过测量６１Ｎｉ的零场核磁共振谱研究镍超细微颗粒的赵精细磁场的分布．微颗粒平均直径约２０ｎｍ．为了对比，还对镍粉（粒径约７６μｍ）进行了类似测量．发现微颗粒与块状样品的核磁共振谱的共振峰位置基本相同，但在线型、谱宽和信噪比方面明显不同。这表明其超精细磁场的分布有特征性的区别．镍超细微颗粒的共振谱比块状样品稍微展宽．因为超细微颗粒的表面原子数目比块状样品的多，谱线变宽可能与超细微颗粒的表面效应有关。     

磁性超微粒超顺磁化特性研究

分别利用分形理论和电子自旋波角分布场理论研究了磁性超微粒的超顺磁化特性,并且导出了两个理论公式.理论计算模拟得到的超微粒磁化曲线与Shunji bandon等人实验测得的磁化曲线相符合,有效地解释了超微粒与块状材料之间磁化特性差异.     

超微粒子的基本特性与新材料开发

粒径小于0.1μm的超微粒子是介于宏观与微观之间的过渡区域,其性质既不同于原子和分子,又有异于我们宏观世界中的通常物质.它具有幻数结构和体表效应,在热、电、磁及化学催化等方面都具有奇特的性质,在新材料的研制中已崭露头角,许多潜在应用还有待开发.     

超微粒子的合成与应用

本文全面系统地介绍了国内外合成超微粒子的基本原理和方法,并简述了超微粒子的主要品种和应用前景。     

铝超微粒子的粒径分布及其与熔点的关系

利用透射电子显微镜观察热蒸镀法制备的铝超微粒子的形状呈杆状,其纵向粒径分布呈对数正态分布、横向粒径分布呈算术正态分布,纵、横向粒径的比值分布呈对数正态分布;当粒径在9.0～53.4nm之间时,其熔点为580℃,熔点降低80℃.     

Fe_（1－x）Ni_x合金超细微粒的磁性及穆斯堡尔谱研究

气相蒸发法制备的Ｆｅ１－ｘＮｉｘ合金超细微粒，平均粒径约为２０ｎｍ。利用振动样品磁强计、ｘ射线衍射分析仪以及穆斯堡尔谱仪分析了样品的磁性、相组成随ｘ的变化关系。结果表明：８０Ｋ和２９５Ｋ温度下，ｘ＝０．１０样品为铁磁性的ｂ．ｃ．ｃ结构马氏体相与顺磁性的ｆ．ｃ．ｃ结构奥氏体相共存；当ｘ＝０．２５～０．３０，样品中只单独存在ｆ．ｃ．ｃ结构的顺磁相；ｘ≥０．５０时，样品为ｆ．ｃ．ｃ．结构的顺磁相和铁磁相共存。顺磁相被认为是反铁磁相温度超过Ｎｅｅｌ点形成的。磁性随ｘ的变化趋势与块材基本一致