强子物理中动量的(aQ)~νK_ν(aQ)标度分布(英文)

对固定的Ｎ在紫外固定点（β（ｇ※Ｒ）＝０）,γＢ（ｇ※Ｒ）＝－０．０４５±０．０１２（－３γＢ＝αｓ,ＱＣＤ）,单个发射源之内,陶标度（ａＱ⊥）νＫν（ａＱ⊥）分布成立（Ｓ＝２～１８００ＧｅＶ）,这是强相互作用的非线性关联〈ｐ⊥（Ｎ）〉Ｎ／〈Ｎ〉,〈ｐ⊥（Ｍｉ）〉Ｍｉ／〈Ｍ〉与〈Ｎ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉存在的缘故．实验上适当迭代地截除动量可得枚举平均标度动量分布．Ｊ源作为整体而运动,质心系中的的罗仑兹因子为γＪ．     

强子物理中质量证认粒子的〈p⊥（N）〉—N／〈N〉动力学关联

由于存在几个强子发射源，做动量截除后，对于固定点的反常维度γＤ（ζ※Ｒ），γＢ（ζ※Ｒ），π介子、Ｋ介子与质子反质子的动力学标度关联〈ｐ⊥（Ｎ）〉Ｎ／〈Ｎ〉成立．动量的截除技巧必需是迭代的，这是由于非线性关联〈Ｎｐ（Ｎ）〉Ｎ／〈Ｎ〉，〈Ｎｐ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉，〈ＮＫ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉与〈ＮＫ（Ｎπ）〉Ｎπ／〈Ｎπ〉存在的缘故．     

强子物理学中的非线性关联〈p⊥(Mi)〉-Mi/〈M〉与质量产生(英文)

强子质量与横动量间的非线性关联依赖于质量反常维度γｍ（ｇＲ）,βｍ（ｇＲ）＝３［１＋γｍ（ｇＲ）／２］／２π（α※Ｓ＝０．１２８［ＱＣＤ］）与普适量〈Ｍ〉（０．１９２ＧｅＶ／ｃ２）．能量极小（动量极大）定理与强相互作用饱和性造成几个强子发射源的形成．关联链〈ｐ⊥（Ｍｉ）〉Ｍｉ／〈Ｍ〉,〈ＮＫＭＫ（ＮπＭπ）〉Ｎπ／〈Ｎπ〉,〈Ｎ（ｐ⊥）〉ｐ⊥／〈ｐ⊥〉反映的是非线性效应．质量质量关联则揭示强子物理中的质量产生过程都是非线性的     

高p~2⊥质子-质子弹性散射中的同位旋-自旋耦合与自旋-自旋相互作用(英文)

ｄσ（ｉｊ）／ｄｔｐ２⊥,ｄσ／ｄｔ分布数据（１９８５～１９７７）,“自旋轨道”不对称性及自旋自旋关联数据（１９７７）,单自旋分析率ＡＮ（ｇＲ,ｅＲ,ｐ⊥）数据（１９８５,１９９０）都能在（ａＱ⊥）νＫν（ａＱ⊥）的形状与软硬散射的假设下得到解释．同位旋方向是由（ｎ,ｎ）（ｎ,ｐ）（ｐ,ｐ）散射中〈ｐ⊥（０）〉的差别来定义的．ＩＪ旋耦合对克服质子自旋危机有利（杨·米尔斯场,如ＱＣＤ）．     

强子物理学的平均质量效应与氵弥散方程(S=4～1800GeV)(英文)

相对氵弥散度的普适表达式可写为αＮ＝αａｂｅｘｐ［２Ｃａｂ／〈Ｎ〉］１／αＮ＝Ｄ２Ｎ／〈Ｎ〉２．具重整化群算子的氵弥散方程依赖于能量．对于单个强子发射源,ＫＮＯ标度仍被平均质量〈ｍＢ〉所破坏,〈ｍＢ〉是跑动耦合常数αｓ的函数（ＱＣＤ）．由于存在〈（Ｎｉ（Ｎｊ）〉关联,因此只存在π介子与Ｋ介子的平均标度分布（ａＮπ／〈Ｎπ〉）νＫν（ａＮπ／〈Ｎπ〉）与（ａＮＫ／〈ＮＫ〉）νＫν（ａＮＫ／〈ＮＫ〉）．     

强子物理中的〈p⊥(N)〉-Nch动力学关联(S=22～1800GeV)(英文)

非线性非微扰量子场论的（ａＱＮ）νＫν（ａＱＮ）分布法刻画〈ｐ⊥（Ｎ）〉－Ｎ／〈Ｎ〉标度动力学关联．动量空间的截断技术必须考虑所研究的关联处于其它动力学关联之中，这是强子物理中的非线性效应．     

在极化质子上多重强子产生中内禀对称与时空对称的联系(英文)

质子退极化产生的δ〈ｐ⊥，∥（↑）〉是短距离量子场论给出单质子极化效应的表达式，且能说明实验数据（１９８０～１９９０），这里ＳＵｆ（３）对称性中强相互作用下的同位旋自旋联系是必要的．同位旋的方向由发射源中电荷排列来确定．     

量子场反常维度γB(gR)与横动量标度分布

非微扰（短距离） 量子场论的横动量标度分布Ｑ－ ｖ⊥ Ｋν（β⊥ Ｑ⊥／〈Ｑ⊥〉） 与实验数据（ Ｓ＝ ５ ～１ ８００ＧｅＶ）符合得很好,在固定多重数Ｎ 用快度截断技术后的质量证认数据（ 单个强子源, Ｓ＝ １ ８００ ＧｅＶ） 与低能ｐ⊥－ 分布重合（ Ｓ＝ ５ＧｅＶ） ,低能ｐ⊥－ 分布反常的困难消失．这里量子场反常维度－２ γＢ（ ｇＲ） ＝ ０ ．０８４±０ ．００２ （αｓ ＝ ０ ．１２６ ±０．００３ ,ＱＣＤ）．强子源的相对论性多普勒（Ｄｏｐｐｌｅｒ）效应存在,而标度律仍然成立．     

量子场反应维度γB（gR）与横动量标度分布

非微扰（短距离）量子场论的横动量标度分布Ｑ＾－⊥＾ｖＫｖ（β⊥Ｑ⊥／〈Ｑ⊥〉）与实验数据（√Ｓ－５～１８００ＧｅＶ）符合复活很好,在固定多重数Ｎ用快度截断技术后的质量证认数据（单个强子源,√Ｓ＝１８００ＧｅＶ）与低能ｐ⊥－分布重合（√Ｓ＝５ＧｅＶ）,低能ｐ⊥－分布反常的困难消失。这里量子场反常维度－２γＢ（ｇＲ）＝０．０８４±０．００２（α２＝０．１２６±０．００３,ＱＣＤ）。强子源的相对论性多普     

非线性电-强相互作用中的海森堡测不准关系(S=4～1800GeV)(英文)

所谓“纽结破坏测不准关系”是很轻率的．在多重强子物理学中，测不准关系迄今都是正确的．对于（ａＱ）－νＫν（ａＱ）分布，测不准关系ΔｘΔｐ＝４［１－（２／３）２γＢ（ｇＲ，ｅＲ）］１／２３不会因为非线性相互作用而破坏，这是由于存在收敛条件（Ｄ－４）＜γＢ（ｇＲ，ｅＲ）＜（Ｄ－３），其中的Ｄ＝４－ε为时空维度．     

高能碰撞中的粒子关联研究

Ｂ－Ｅ关联与Ｆ－Ｄ关联是研究强子发射源的最有力工具之一。根据非微扰理论提出一种源分布－Ｑ＾－ｖ ＫＶ（Ｑ）分布，据此研究全同π介子的Ｂ－Ｅ关联和全同质子的Ｆ－Ｄ关联。总结了轻子－轻子，核子－核子，介子－核，核－核碰撞时的粒子关联研究结果。     

质子—空气非弹性截面和质子—质子总截面对能量的依赖

在超高能宇宙线实验情况下,质子空气非弹性截面σｐａｉｒｉｎ和质子质子总截面σｐｐｔｏｔ由强子流强在大气中的衰减长度Λ导出．用改进方法分析宇宙线数据．结果表明,在１０１５和１０１９ｅＶ之间σｐａｉｒｉｎ随能量的增加为２９０Ｅ０．０５４±０．０５ｍｂ,σｐｐｔｏｔ随能量的增加为３８．５＋０．４１ｌｎ２（Ｓ／１００ＧｅＶ）ｍｂ．实验数据暗示,在膝附近σｐａｉｒｉｎ和σｐｐｔｏｔ随能量的增长率可能比原认为的快．     

黎曼流形上关于径向曲率的一个拓扑性质

设Ｍ是ｎ维连通完备的黎曼流形，ｐ是Ｍ上的一点，若ｐ的极小径向曲率ｋ＾ｍｉｎ≥１且ｄ（ｐ）〉π－ｉ（Ｍ），则Ｍ与Ｓ＾＋Ｒ同胚，这里ｄ（ｐ）＝ｓｕｐ ｑ∈Ｍｄ（ｐ，ｑ），ｄ（．，．）是Ｍ上的距离函数，ｉ（Ｍ）是Ｍ上的最小单射半径。     

∑N_im_i强子产生过程中质量增加的经验公式和(英文)

强子质量ｍｉ和强子的平均数〈Ｎｉ〉遵从公式（βｍｍｉ／〈ｍ〉）μ＋νＫν（βｍｍｉ／〈ｍ〉）．自旋、奇异数压低和大产生截面（σ（Ｄ）,σ（Ｂ）,σ（Λ０））都是质量效应．质量产生过程受到在扩散方程和相对论波动方程之间连续变化所决定的连续阶导数（／ｔ）μＧＸα（ｘ,ｔ）控制．     

高能粒子碰撞中强子质量的产生(s=4～1800GeV)

近阈实验指出π＋π－介子在ｘμ＜２／３Ｍπ的球内产生，入射质量与新生质量的差别在Ｎπ±≥３时消失。本文研究了固定多重数Ｎ的能量—质量求和规则与强子质量的约束条件，得出在ｓ＝４～１８００ＧｅＶ范围内强子平均质量服从重正化群方程：〈ｍｃｈ〉＝ｍπ±ｅｘｐ［（０．０５１±０．００４）／αｓ］，强子的质量反常维度在固定点处为γｍ（ｇ∞Ｒ）＝０．０８０８，且对所有粒子是普适的     

强子物理中核磁子与同位旋—自旋耦合

费米强子磁矩与磁子都是在强子发射源中产生的，玻尔源半径ａＢ取重整化群紫外固定点（β（ｅ※Ｒ，ｇ※Ｒ）＝０）的值，ａＢ＝ｈ／２αｓＭｐＣ，且μｈ／μＮ＝ａＢｃ＋２αＩ·Ｊ＋δ（ｇ※Ｒ，ｅ※Ｒ），强电相互作用关系（ｇ※Ｒ＋ｂｅ※Ｒ）２成立（（α※ｓ＝０．４０７，ＱＣＤ；α※ｅ＝１／１３７，ＱＥＤ）．     

径向曲率的一个拓扑球面定理

设Ｍ是ｎ维连通完备黎曼流形，ｐ∈Ｍ，其径向曲率Ｋｍｉｎｐ≥１，若ｄ（ｐ）＝ｄ（Ｍ）＞π／２，则Ｍ与Ｓｎ同胚，这里ｄ（ｐ）：＝ｓｕｐｘ∈Ｍｄ（ｐ，ｘ），ｄ（·，·）为Ｍ上的距离函数，ｄ（Ｍ）表示Ｍ的直径     

CO在Pt／Si和Pd／Si上的化学吸附

本文根据单电子化学吸附理论，利用格林函数方法和复能积分技术，研究了ＣＯ在Ｐｔ／Ｓｉ和Ｐｄ／Ｓｉ上的化学吸附。用ｓｐ杂化轨道模型描述衬底，用紧束缚的ｄ轨道模型描述金属。计算结果表明：（１）化学吸附能随Ｓｉ上金属的层数增加而单调下降；（２）Δε〈０ｅＶ的杂质效应表现为使化学吸附减弱；Δε〉０ｅＶ的杂质效应表现为杂质位于表面第一层时加强了化学吸附，杂质位于其它层时减弱了化学吸附。     

方差分量生长曲线模型中回归系数线性估计的泛容许性

讨论了方差分量生长曲线模型： Ｙ＝ Ｘ１ Ｂ Ｘ２′＋ ε Ｅ（ε） ＝ ０ Ｖａｒ（ Ｖｅｃ（ε）） ＝ ＷθΣ＝ ∑ｍｉ＝ １ θｉ Ｖｉ Σ其中 Ｙ、ε为ｎ ×ｐ 的随机矩阵; Ｘ１、 Ｘ２ 分别为ｎ ×ｋ、ｐ ×ｑ 的设计矩阵; Ｖｉ ≥０, ｉ＝１,２,…,ｍ ; Σ≥０已知; Ｂ、θｉ ≥０（或＞ ０）, ｉ＝ １,２,…,ｍ 都是参数。在损失函数（ｄ － Ｋ Ｂ Ｌ）（ｄ － Ｋ Ｂ Ｌ）′下我们给出了可估函数 Ｋ Ｂ Ｌ的线性估计的泛（Φ） 容许性定义, 得到了 Ｍ Ｙ Ｎ（ Ｍ Ｙ Ｎ ＋ Ｃ） Ｋ Ｂ Ｌ的泛容许性估计的充要和充分条件     

圆盘上的BMO_p（D）空间与Bloch空间

在单位圆盘Ｄ上引入了一类函数空间ＢＭＯｐ（Ｄ）和ＶＭＯｐ（Ｄ）（１≤ｐ＜＋∞），讨论了它们与ＺｈｕＫｅｈｅ引入并讨论的函数空间ＢＭＯａ（Ｄ）和ＶＭＯａ（Ｄ）之间的关系；证明了全纯的ＢＭＯｐ（Ｄ）函数为Ｂｌｏｃｈ．函数，全纯的ＶＭＯｐ（Ｄ）函数为小Ｂｌｏｃｈ函数．即ＢＭＯｐ（Ｄ）Ｈ（Ｄ）＝，ＶＭＯｐ（Ｄ）Ｈ（Ｄ）＝。