原子朗德g因数为负的条件及矢量模型

本证明了在L－S耦合下原子的朗德g因数为负值的必要条件为：L＞S L＞2S－1 J＝L－S并由此给出朗德g因数为负值状态下原子的角动量和磁矩的相对取向说明总轨道角动量指向决定原子角动量取向，而总自旋磁矩指向决定原子总有效磁矩取向。进而给出原子总体的矢量模型。     

等价电子的原子光谱项推导法

文章介绍根据原子最外层等价电子在轨道中各种典型的微观排布,依次检出原子的轨道角量子数L=(sum from m_i)M_(ax)和自旋量子数S=(sum from m_(si))M_(ax),再根据L与S的数值,应用量子力学耦合规则,写出相应的原子光谱项~(2_s+1)L,并通过计算说明每个光谱项所包含的电子排布微观状态数。     

氦(He)原子能级的精细结构

多电子原子中存在着各种相互作用,不同原子中这些相互作用有不同强弱对比,因而导致原子不同的多重态能级和能级间隔。文献讨论了静电相互作用和自旋——轨道相互作用对原子能级的影响,以及跟原子中电子轨道角动量、自旋角动量的不同耦合方式的对应关     

角动量耦合与束缚态能级

本文试图从粒子的自旋，轨道角动量耦合角度出发，分析原子、原子核、电子偶素、夸克偶素及固体中的激子束缚态能级的高低及其它们基态的性质。尤其定性地说明了原子物理中的洪特定则。     

LS和J取值范围的教学探讨

多电子原子教学上的重点和难点之一是原子光谱项.在求多电子原子的光谱项的过程中,许多教科书均直接应用以下三个关系式:L=l_1+l_2,l_1+l_2-1,……,|l_1-l_2| (1)S=s_1+s_2,s_1+s_2-1,……,|s_1-s_2| (2)J=L+S,L+S-1,……,|L-S| (3)而没有具体说明怎样得到它们,由此给学生留下许多疑问。影响到整个多电子原子教学的效果.据此,本文提出一种直观、学生易于掌握的表解法,并依角动量量子数的取值规则做了一般的证明.     

中间耦合及LS—jj耦合的过渡

为了解释多电子原子的复杂光谱,人们对原子中电子的轨道角动量和自旋角动量的耦合方式提出过多种模式,有所谓LS耦合、jj耦合以及中间耦合等。现行原子物理学教材只介绍前两种,而对这两种耦合方式之间的过渡也只是略提而过,且某些叙述也不甚确当。本文拟就中间耦合以及LS—jj耦合的过渡作一定量的讨论,以期给出问题的清晰轮廓。     

帕邢-巴克效应的简单处理

在强磁场中的单电子（价电子）原子，忽略电子的自旋一轨道相互作用，电子的自旋、轨道矢量分别绕外磁场作拉摩尔旋进而使能级分裂，从而讨论原子光谱的分裂并推出光谱分裂后的频率公式。     

四电子体系的自旋波函数

利用了3种不同方法：角动量耦合法、线性组合法和角动量升降算符法,得到了四电子体系的自旋波函数,对构造多电子体系自旋波函数有重要意义．     

一种确定电子轨道自旋角动量耦合基矢的简便方法

量子力学教材中对于多个角动量耦合基矢的确定,由于其计算上复杂,往往通过查表得到.以电子轨道自旋角动量耦合为例,介绍确定耦合基矢的另一种方法.结果表明,该方法简便,且对理论上计算原子光谱精细结构有十分重要的意义.     

物理学中的角动量研究

对物理学中的角动量问题进行了讨论,角动量是物理学中的一个重要概念,同时也是一个容易让人产生模糊的物理概念。对刚体转动问题中的定轴运动角动量方向问题进行了分析,指出了在一般情况下角动量方向与定轴方向是不同的;对原子运动中的角动量进行了探讨,指出了原子轨道角动量算符不是力学量本征值和本征矢量的完全集,轨道角动量算符是不可观测的;对光子的角动量进行了研究,指出了光子自旋角动量的量子物理本性,不能将其与经典物理的自旋角动量相对应。     

强激光场中涡旋电子的动力学过程

研究了携带固有轨道角动量的强涡旋电子在强激光中的动力学过程.利用相对论拉莫进动方程和自旋进动方程(T-BMT)方程,研究了涡旋电子的内禀轨道角动量和自旋角动量在啁啾激光场中的演化规律.由于啁啾激光脉冲的不对称性,初始静止的涡旋电子在啁啾脉冲的作用下获得了MeV的加速,并实现了自旋和固有轨道角动量的纵向旋转.因此,通过调控啁啾激光的啁啾参数可以获得具有任意角动量方向的相对论涡旋电子.此外,在FoldyWouthuysen表象中,强涡旋电子的运动受到类Stern-Gerlach力的显著影响,从而偏离散射平面.这一现象揭示了轨道角动量和电磁场的相互作用及其与电子动量之间的内在关联,并为控制相对论电子的运动提供了一种全新的手段.     

自旋与轨道角动量绕Pj旋进角速度的计算

借且于自旋－轨道耦合引起的附加能量△Ｅｌｓ以及碱金属精细结构裂距△υ的实验值,通过推导和计算,给出了单电子原子“快旋进”角速度的表达式。     

计算处在一恒定均匀磁场■中的原子的能谱

在假设电子和场之间的相互作用势能远小于自旋—轨道耦合能量(“塞曼效应”),同时考虑电子自旋的情况下,计算处在一恒定均匀磁场ωH中的原子的能谱,得出比较有用的结论,对我们学习轨道角动量和精细结构,以及塞曼效应奠定了必要的理论基础。     

塞曼效应实验的一个应用

由塞曼效应实验结果去确定原子的总角动量量子数J值和朗德因子g值,近而去确定原子总轨道角动量量子数L和总自旋量子数S的数值.此方法的运用,对知识巩固和加深的同时,训练学生由实验结果得到理论结论,实现物理学理论指导实践、实践反作用理论的宗旨.这无疑对增强学生的创新能力有巨大的帮助.     

原子状态对称性的公式计算

本文在文献[1,2,3,]工作基础上,推导出两组分别适于基底为原子轨道和原子谱项波函数的简单且完全的计算公式。同时,稍作改动(用电子的自旋量子数 s 代替原公式中的电子的轨道量子数 l,或用多电子体系的总自旋量子数 S 代替原公式中的多电子体系的总轨道量子数 L),两组公式又可分别用于计算单电子自旋状态     

原子对称性和洪德定则

本文通过对原子中对称性的讨论,利用对称群链分类的原子状态波函数计算原子中电子间的库仑能和自旋——轨道相互作用能,从而证明在LS耦合情况下,洪德定则正是这种对称性的自然结果。预测了Z=104—109等原子的基项。     

非相对论量子力学中关于自旋的教学

非相对论量子力学中关于自旋的教学［坦］布赖思·威廉斯和特伦斯·罗柏逊等著牟大全译（枣庄在联合大学；ｚ７７１４８，山东省枣庄市）电子自旋的量子力学性质是一个非相对论量子系统的发展，电子磁矩真正的物理意义、原子电子的自旋轨道耦合能、电子角动量、达尔文修正...     

浅谈原子结构模型

从原子模型入手,分别从基本结构、轨道运动、自旋运动、空间取向、角动量和磁矩等方面介绍了原子的内部结构,并用模型的形式将其表述出来。     

锂原子高角动量激发态的能级结构

用全实加关联 (FCPC)方法计算锂原子的高角动量激发态 1s2 nl (l =4,5 )的能量及其精细结构 .非相对论能量用Rayleigh Ritz变分法确定 ;相对论修正和质量极化效应用微扰论计算 ;在能级精细结构的计算中不仅考虑了自旋 轨道相互作用还计及自旋 其他轨道相互作用     

推引等价电子组态谱项的简便方法

我们利用未成对电子数与给出自旋多重度2S+1的状态数的分支图,并根据±M_L的所有状态的排列是对称出现的性质,导出一个推引等价电子组态谱项的简便方法。另外,根据矢量耦合系数的对称性质,引出一个推导二个等价电子组态谱项的更简单的规则。