Pitzer方程在确定弱酸解离常数中的应用

解离常数是弱酸的一个重要的物理化学性质,测量弱酸解离常数的方法很多,但以电动势法最为准确,即测定电池: Pt,H_2(1atm)|HA(m_1),MA(m_2)MX(m_3)|AgX-Ag (A)的电动势,其中M为某种碱金属,例如:Na,K等;X为卤族元素,常用的是Cl和Br,弱酸HA的解离常数K_a由Nernst公式确定:     

关于齿顶边星图的优美性

在齿轮图.的每个齿的齿顶分别加上 m_1,m_2,…,m_n,条悬挂边后构成的图称为齿顶边星图,记为,(m_1,m_2,…,m_n).本文给出了、(m_1,m_2…,m_n)的优美标号,从而证明了.(m_1,m_2,…,m_n)是优美图;当m_1=m_2=…,m_n=k 时,(k,k,…k)即为 k 顶边星图,于是解决了“所有的 k 顶边星图都是优美图”这一猜想.     

求任意正整数m的缩系的新方法

一引言熟知,缩系的概念和构造缩系都是很重要的。通常,求一正整数m的缩系主要依据如下定理[1]:若(m_1, m_2)=1(m_1m_2=m),x_1过m_1之一缩系,x_2过m_2_之一缩系,则m_1x_2 m_2x~1过m之一缩系.或在特殊情形,即m=2,4,p~l及2p~l(此处p为素数)时,先求出模     

液体泡状沸腾放热的研究

本文根据不可逆过程热力学及统计物理学的理论,分析了加热表面上汽泡的产生,讨论了各种因素对汽泡产生的影响。提出了泡状沸腾放热的对流汽化机理,获得了描述泡状沸腾放热的普遍准则方程式 N_u=A(G_rP_r)~m[Eξ(P)]~n; N_u=AP_r~(m_1)R_e~(m_2)[Eξ(P)]~(m_3)。用本文的准则方程式能满意地综合实验结果。     

关于相对论的质能关系式

<正> 在本学报1981年第3期《关于质量与速度的关系式》一文的最后曾提到,以爱因斯坦的m(mu)=m_0/1-u~2/c~2(1/2)为依据而推导出来的动能表达式T=m_0c〔1/1-u~2/c~2(1/2)-1〕     

关于链路P_n(m_1,m_2,…,m_(n-2))的k-优美性

图G的标号是指G的顶点集到一个整数集的映射g,且对e=uv∈E(G)由g(u)和g(v)诱导出边e的标号.本文给出了链路P_n(m_1,m_2,…,m_(n-2))的k-优美标号.即证明了图P_n(m_1,m_2,…,m_(n-2))是k-优美图.进而推广了原有的一些结果.     

偶图与多重完全图谱半径的界

G为连通简单图,A是G的邻接矩阵,ρ(A)是A的谱半径。当G为偶图时,ρ(A)≤e~(1/2)(e是G中边的个数),等号成立当且仪当G为完全偶图;当G为完全多重图即G=K_(m_1,m_2,…,m_n)时,等号成立当且仅当m_1=m_2=…=m_n。     

左右手材料对称光波导的导波模式研究

利用传输矩阵方法,研究左右手材料对称光波导的导波模式特性。结果表明:导波层为右手材料时,模系数m_1、m_2、m_3、m_4分别有4、3、2、1个导模,有1、2、3、4个电场振荡,模系数为奇数的电场振荡呈轴对称,模系数为偶数的电场振荡呈中心对称;导波层为左手材料时,模系数m_1、m_2、m_3、m_4分别有1、3、2、1个导模,有0、1、2、3个电场振荡,模系数为奇数的电场振荡呈中心对称,模系数为偶数的电场振荡呈轴对称;两种导波层的电场振荡程度都随着模系数从m_1至m_4逐渐增加而加剧,包裹层的电场都呈现完全的消逝现象。     

单试样法确定J_(1c)值全部实现电算的研究

本文以lg△F—lg(P/(B(W-a))~2)曲线转折点处对应的载荷 P_0和塑性位移(△P)_0为标准,计算机自动判断出开裂点的位置。还定量导出转折点处的 m=(m_1+m_2)/2,C_0=(C_1·C_2)~(1/2),从而单试作法确定J_(1c)值全部实现了电算。编制了全部源程序及框图。 对20Cr(1)、20Cr(2)(其中(1)、(2)代表20Cr 的两种不同热处理制度)、20CrMo、34CrNi3Mo和 30CrMnSiA 等材料的 TPB 试样的 J_(1c) 值进行了电算,其结果与其他方法所得结果基本一致。     

二阶线性微分方程在李群之下的不变式

本文讨论线性二阶(常的与偏的)微分方程(非抛物型的),按照李群定义其不变式,证明了关系式λ(x,ε)(?)_o(x,x_o;ε)=λ(x_o,ε)W_o(x,x_o;ε),(?)及当h=i,1≤i≤m_1时,J_h(x,y;x_o,y_o;ε)=J_1.1(x,x_o;ε)当h=m_1+k,1≤k≤m_2时,J_h(x,y;x_o,y_o;ε)=J_2,k(y,y_o;ε)。     

关于对导数值的三次样条插值

本文讨论用三次样条函数解对导数值的插值问题:给定一组自变量值a=x_0相似文献   

素数的一个表达式

我们知道,素数的通项公式至今仍是一个悬而未决的难题。但是,能否找出一个表达式f(m),使得当m按某种规律取自然数时,f(m)能够给出全部素数呢?笔者想就这个问题谈谈自己的看法。熟知(记N为自然数集) 定理1 对于任意素数p(p>3)均可表为6m+1或6m-1的形式(m∈N)。但是,6m±1型的整数中有很多是合数,如35=6×6-1=5×7, 49=6×8+1=7×7等等。怎样找出这些合数呢?也就是说取得这些合数的m值满足什么条件呢?对此,我们得到定理2(1) 当且仅当m可表为6m_1m_2±(m_1+m_2)时,6m+1不取素数。(2)当且仅     

关于不定方程x~2+y~2=m

本文讨论不定方程x~2+y~2=m,m≡3(4)在二次域中求代数整数解的问题,并且给出了方程有解的充要条件,显然,对任一有理整数m,m≡3(4),都有分解m=m_1m_2.m_1仅含4k+1形式的素因子,m_2仅含4k+3形式的素因子.为简略计,文中均指这种分解.二次域用Q[D~(1/2)]表示,这里D是无平方因子的有理整数.     

基于不同气化剂的BGL炉煤气化的模拟和优化

煤气化工艺作为煤制天然气的重要环节,是实现煤炭资源清洁利用的关键。基于化工流程模拟软件Aspen Plus建立BGL(British Gas Lurgi)炉煤气化工艺,以合成气有效成分、制气效率及水蒸气分解率为评价指标,考察常规气化技术中气化剂操作参数对工艺的耦合作用,得出最优气化剂组成及预热温度;同时,为解决煤气化过程中CO_2排放量大及氢碳比较低的问题,分别引入CO_2、CH_4对气化剂进行改进,进一步优化气化剂组成。结果表明:在常规气化技术中,m_(O_2)/m_(Coal)=0.33、m_(H_2O)/m_(Coal)=0.14为最优气化剂组成,220℃为最优气化剂预热温度;在改进气化技术中,m_(CO_2)/m_(H_2O)=0.18,m_(CH_4)/m_(H_2O)=0.08为最优气化剂组成。     

Zn-22%Al合金超塑性C_1~(δ_L)-(m_L=m_(max))型m-δ曲线与显微组织

在170℃,ε=7.5×10~(-2)min~(-1)(平均)和200℃,ε=3×10~(-2)min~(-1)(平均)的条件下,测到的Zn—22%Al共析合金超塑性的m-C-δ或m-k-δ关系曲线(简称m-δ关系曲线)属于m_L=m_(max)型。当δ_O<δ_L<δ_F时,属于基本形式。可根据δ_L对于C值进行“规划”(令C=C_1~δL)得到L·Q·m-δ“规划”方程式如下: δ(%)=[C_1~δLε~(m-m0)-1]×100 当δ=δ_n(=0.00%)时,m=m_0,C=C_0=k_0/k_0=1。当δ=δ_Ⅰ(δ_(Ⅰ1),δ_(Ⅰ2),δ_(Ⅰ3),……)时,m=m_Ⅰ(m_(Ⅰ1),m_(Ⅰ2),m_(Ⅰ3),……),C=C_Ⅰ(C_(Ⅰ1),C_(Ⅰ2),C_(Ⅰ3)……)=k_Ⅰ(k_Ⅰ(k_(Ⅰ1),k_(Ⅰ2),k_(Ⅰ3),……)/k_0当δ=δ_F时,m==m_F,C=C_F=k_F/k_0。ε为应变速率(min~(-1))。在两种试验条件下的δ_L值分别为100%(170℃,ε=7.5×10~(-2)min~(-1))和45%(200℃,ε=3×100~(-2)min~(-1))。C_1~(100)-δ和C_1~(45)-δ两个关系均成近似的直线上升。其斜率分别在100%和45%应变(极限应变)处突然减小。当δ_L=δ_0=0.00%时,δ_L在曲线上消失,属于本类型曲线的特例。特例曲线表现为一直下降,直到断裂(单纯的下降式),可表示为:(m_L=m_(max))=m_0>m_F。因C=C_1~δL=C_1~(δ0)=1,故不存在C-δ关系问题[2]。对于在变形过程中的显微组织的变化进行了相对比较。发现随着应变量的增大,晶粒不断粗化,但最后的粗化程度仍处于超塑性所要求的范围内,故合金仍显示高的超塑性。     

关于二维模群定义关系的一点注记

命M_2为行列式为±1的全体2×2整数元素方陣所作的群,M(1/2)为行列式为1的全体2×2整数元素方陣所作成的群,B_2及B_1~+分別是m_2:及m_2~+的射影群,这些群的定义关系曾經被不同的作者用不同的方法找到并且加以証明(問題的发展情况可参看),在这篇短文中作者将用一种簡单的办法加以重新証明。     

做功为零的外力改变物体的运动状态

在研究质点组动力学时,常遇到这样一种外力,它对物体做功为零,但又能改变物体的运动状态。比如,人从地上跳起来,地面对人的弹力N对人作功为零,但这弹力又使人跳离了地面。又如汽车在公路上行驶,主动轮受地面的摩擦力做功等于零,但摩擦力又使汽车向前行驶。为了说明此类问题,请看下面一个例子: 如图,一个弹性系数为K的弹簧,两端固连两物体m_1,m_2,平放在水平光滑桌面上,一端靠紧墙,设弹簧原长为a,开始时,m_2被一力F_2压缩至b,使m_1m_2及K组成的系统静止而不动。当撒去外力F_2(加在m_2上,方向沿-x)后,m_2就要向右运动(∵运动和力在同一直线上,所以以下讨论不用矢量式),此     

关于L[0,∞)上的度量拓扑m和m_0的定义问题

本文举例说明,W.Whitt在[1]中所定义的函数空间D[0,∞)的子集L[0,∞)上的度量m和m_0不满足度量的公理,从而[1]§3(P257—261)中除引理3·2成立外,其它内容失效。     

再论跳高运动员的受力分析

我们在江苏省体育科学研究所和华东工程学院的帮助和支持下,曾对跳高运动员的受力分析进行过初步的研究,从理论上推导了下列公式地面对人体的反作用力N_y=Mg m_1a_(1y) m_2a_(2y) …… m_na_(ny)(1)脚与小腿之间的相互作用力     

GCr15钢的超塑性的 m-δ关系研究

在本文中,采用GCr15钢,以680和730℃的温度,0.8×10~(-2),1×10~(-2),1.2×10~(-2)和2×10~(-2)min~(-1)的应变速率进行拉伸试验,对于超塑性流动方程式δ=kε~m 中的m 和k 值随应变(δ)发生的变化进行了研究,获得了各试验条件下的m-δ关系曲线(或m-δ-C 关系曲线。C-((k_0+dk_0)/k_0))。求得了各试验条件下的m_(?)和m_F 值。肯定了GCr 15钢存在和试棒的起始应变δ(=0.00%),拉伸期间各阶段的应变δ_1(δ_(11),δ_(12),δ_(13)……),拉断时的总延伸率δ_(?)相对应的m_0(≠0),m_1(m_(11),m_(12),m_(13)……),m_(?)值和k_(?)(≠0),k_1(k_(11),k_(12),k_(13)……,),k_(?)值[1]。C_1(C_(11),C_(12),C(13)……)=(k_1(k_(11),k_(12),k_(13)……)/k_9,C_F=k_F/k_(?),其相互关系可由L。Q·m-δ方程式(或L.Q.m-δ-C 方程式)表达[2,3]:δ_I(%)=[C_(?)ε~(m_I-m_(?))-1]×100(拉伸过程中)或δ_F(%)=[C_Fε(m_F-m(?))-1]×100(试棒拉断时)在全部情况中,除一例(730℃,ε=2×10~(-2)min~(-1))外,m 值都随应变(δ)的增大而减小,直到断裂为止。此时存在C_I=C_F=1(或k_0=k_1(k_(11),k_(12),k_(13),……)=k_F)的简单情况[2,3],问题得到简化。所进行的理论曲线和实测数据的比较是令人满意的。在730℃,ε=2×10~(-2)min~(-1)的条件下,m-δ关系曲线表现为先快速上升,然后缓慢下降,直到断裂为止。将和m 峰值对应的应变量称为“极限应变量”。对于曲线上各点C 值(C_(?)和C_F)进行了计算。C-δ关系为近似的直线。直线的斜率在“极限应变”处发生突然变化