手征夸克模型重味夸克参数的研究

手征夸克模型是具有QCD基本精神的唯象模型,而手征SU(3)夸克模型和扩展的手征SU(3)夸克模型在研究轻夸克系统时已经取得了不小的成功.本文将这两个模型进一步推广到含重味夸克的体系,利用含重味介子D、D*、Ds、D*s、B、B*、Bs、B*s的实验数据重新系统地拟合重味夸克相关的模型参数,并分析单胶子交换势和禁闭势的变化趋势.     

两种手征SU(3)夸克模型的比较

比较了带矢量场的手征SU(3)夸克模型和不带矢量场的手征SU(3)夸克模型，结果表明两种手征夸克模型给出的短程相互作用机制完全不同。     

含真空贡献的3种味道的QM模型的手征相变

首先对夸克凝聚作平均场近似得到热力学势,并利用PV正规化在热力学势中产生收敛的真空贡献,重新确定模型参数,然后通过热力学势的平衡方程得出凝聚随温度和化学势的变化,并通过凝聚和相图说明真空贡献对手征相变的影响.结果表明,零化学势下,真空贡献的加入会使凝聚溶解变慢,相变分界线对应的温度和化学势也更高,而增大mσ会使凝聚溶解变慢.     

含单个重味夸克强子的扩展手征SU(3)夸克模型研究

依据QCD基本性质建立的扩展手征SU(3)夸克模型可以很好地解决轻强子方面的问题,本文将该模型应用到重味领域,通过变分法计算自旋为0和1的基态含单个重味夸克介子D、Ds、B、Bs,与自旋为1/2和3/2的基态含单个重味夸克重子ΛQ、ΣQ、ΩQ、ΞQ(其中Q代表c或b夸克)的质量,得到一些初步的结果.当含单个重味夸克介子质量的数值结果基本符合实验值时,实验上已发现的重味重子ΛQ、ΣQ、ΩQ、Σ*Q、Ω*c质量的理论值与相应实验值和其它理论方法的结论也基本符合,除了ΞQ、Ξc*的计算值偏大;实验上未发现的重味重子Ξ*b,Ω*b质量的理论预测值与其它理论方法所得结果偏差不大.同时,简要分析了强子内部的相互作用.     

手征SU(3)夸克模型下的N和△重子谱

利用手征SU(3)夸克模型和三体理论方法,在考虑禁闭势带修正项和不带修正项两种情况下,计算了N和△重子质量.N和△重子谱的计算结果表明,增加修正项能改善一些计算值,但改善程度仍然不是很令人满意;SU(3)夸克模型能够很好描述重子的八重态和十重态,但不能很好地描述激发态的重子.为此,需考虑进一步改进理论模型、空间波函数、禁闭势以及海夸克成分.     

扩展手征组分夸克模型研究 Zc（3900）

近似考虑多体相互作用效果后扩展了手征组分夸克模型,并采用多高斯展开算法计算了量子数为 IG JP ＝1＋1＋的四夸克系统 cu珋c珔d能谱。在不改变任何参数的情况下,得到它的质量为3869 M eV ,比 D倡 D珡理论阈值低13 M eV ,该结论与实验发现的 Zc （3900）完全吻合。     

手征性向列相液晶的电光效应

本实验是将介电各向异性正负不同的向列相液晶作为主体,混入手征性向列相液晶与胆甾相液晶,制取了向列相——手征性向列相混合液晶和向列相——胆甾相混合液晶,并比教了它们的电光效应。将手征性向列相液晶混入介电分散型向列相液晶时截止频率提高,但将胆甾相液晶混入介电分散型向列相液晶时截止频率却没有变化。以介电各向异性为正的向列相液晶作为主体的混合液晶中,混入手征性向列相液晶的混合液晶能降低ch—N相变电压。介电各向异性为负的向列相液晶和手征性向列相液晶的混合液晶系中,其介电各向异性要依赖于手征性向列相液晶的重量比,重量比的增加导致混合液晶的介电各向异性由负变正。本文也讨论了向列相——手征性向列相混合液晶的电光效应,以及这种特性在显示装置上的应用等问题。     

手征性向列相液晶的电光效应

本实验是将介电各向异性正负不同的向列相液晶作为主体,混入手征性向列相液晶与胆甾相液晶,制取了向列相——手征性向列相混合液晶和向列相——胆甾相混合液晶,并比较了它们的电光效应。将手征性向列相液晶混入介电分散型向列相液晶时截止频率提高,但将胆甾相液晶混入介电分散型向列相液晶时截止频率却没有变化。以介电各向异性为正的向列相液晶作为主体的混合液晶中,混入手征性向列相液晶的混合液晶能降低ch—N相变电压。介电各向异性为负的向列相液晶和手征性向列相液晶的混合液晶系中,其介电各向异性要依赖于手征性向列相液晶的重量比,重量比的增加导致混合液晶的介电各向异性由负变正。本文也讨论了向列相——手征性向列相混合液晶的电光效应,以及这种特性在显示装置上的应用等问题。     

手征性对禁闭弱作用亚夸克大统一模型的限制

本文考虑了手征性对禁闭弱作用亚夸克大统一模型的限制。经过讨论得知,满足手征性要求的合适的超色群为[SU(3)×SU(2)]_(HC)。这样我们得到,可能的手征禁闭弱作用亚夸克大统一模型为SU(M),M≥9。     

前夸克类圈体模型能改变前夸克粒子模型的手征性和对称破缺

手征对称性为夸克和轻子内质量的“奇迹般”相消提供了一种可能的解释,但是粒子的自发对称性破缺机制,使解释发生困难。这揭示了所有类粒子模型的弱点,而一种前夸克类圈体模型却不存在这种困难,并且还部价打破了手征不守恒。     

强子结构的协变手征有效理论分析

采用协变手征有效场论,在一圈图水平上计算了与核子部分子分布函数相关的低能区Twist-2算符矩阵元,发现破坏手征幂次规则的项全部是依赖核子质量的定域项,可通过定域抵消项减除,余下的完全是满足手征幂次规则的贡献,与非相对论的重重子手征微扰论(Heavy Baryon Chiral Perturbation Theory,HBChPT)框架下的结果一致.又因重重子手征微扰论中重子传播子的过度简化可能导致错误的核子阈值行为,故本研究结果佐证了在协变手征微扰框架下采用恰当的减除手段计算,既可得到正确的核子阈值行为,又能得到满足手征幂次规则的结果,从而更适合作为研究强子物理的有效场理论框架.     

重子磁矩的协变手征有效理论研究

在SU(3)协变手征有效理论框架下,使用扩展的极小减除(extended minimal subtraction, ■)方案,计算了至次领头阶(next-to-leading order, NLO)的重子质量和重子磁矩的一圈图修正贡献,并使用实验数据与PACS-CS格点数据组的数据对解析结果进行了数值拟合.结果表明,在NLO重子质量和重子磁矩的修正贡献中,■方案可以给出不错的理论结果和数值拟合的结果;该结果相较于重重子方法和红外正规化方法的结果更加优秀,并且与EOMS(extended-on-mass-shell)方案的结果相近.     

SU(8)禁闭弱作用手征亚夸克大统一模型

本文考虑到手征性要求,基于文献[2]的讨论,以[su(3)×su(2)]_Hc作为超色群,弱相互作用作为超色力的剩余效应,构造了一个禁闭弱作用手征亚夸克大统一模型su(8),并可得到三代费米子。     

手征性分子中固有的手征性场

手征性只是一个与几何特征有关的概念,是一种赝标量.这种赝标量无法保证与外部物理世界的联系.研究分析发现,分子不仅仅是原子位置在空间的排列,分子通常还具有固有的电偶极子排布.简单的几何图形不足以描述分子的物理特征.手征性分子不仅拥有原子位置的不对称排列,还拥有固有电偶极子的不对称排布.手征性分子的固有手征性场其尺寸要大于分子通常的几何尺寸,这种固有的手征性场可以定义为一种物理状态,能保证分子与外部物理世界的联系.一对对映体是关于手征性场的双态体系.逻辑上,手征性的场分布才是导致手征性分子旋光活性的物理原因,因为场是一种物理实在并且拥有固有的方向性.     

手征SU(3)夸克模型的Σ-N相互作用及4ΣHe结合能的计算

利用SU（3）夸克模型,采用共振群方法得到非定域Σ-N相互作用势以及Σ超子与3He壳心核的相互作用势,并用于4ΣHe基态结合能的计算.计算结果表明SU（3）夸克模型不仅能较好地描述Σ-P散射,而且由其计算的Σ4He结合能也与实验值吻合得很好.同时,研究结果也表明在同位旋T=1/2的条件下,只有自旋S=1对Σ4He结合能有贡献,S=0则没有.     

矢量介子协变手征有效场理论研究

在协变形式的手征有效场论中,分析探索了涉及自旋为1的矢量场的圈图计算中保持手征幂次规则的减除方案.着重研究了的含矢量介子内线的Goldstone标量玻色子自能一圈图计算,在矢量场的两种表示下进行了计算分析并得到了一致的结果.计算表明,文献中建议的EOMS~([1])(Extended On-Mass Shell)可以消除破坏手征幂次规则的贡献;细致分析后发现,破坏手征幂次规则的项都是定域的.由此提出了更简洁的扩展的■方案,并进一步用顶角图计算做了检验.与EOMS相比,该方案仅仅消除破坏手征幂次规则的定域项,对非定域的手征贡献不需做任何修改.这意味着该方案下手征微扰计算的收敛性会更好,更适合作为研究重强子手征有效场理论的方案.     

手征核动力学第二卷，从夸克到原子核再到致密星体

1996年Maciej A Nowak、MannqueRho和IsmailZaheed三位作者合作写了一部专著，《Chiral Nuclear Dynamics》，（简称CNDI）。本书是其中的一位作者，MannqueRuo撰写的续卷，命名为《ChiralNu—clearDynamicsII），即原书的第二卷。本书对第一卷后半部分没有能完全处理好和简单提及的那些重要问题，结合十几年来最新的发展，给出详细的讨论。特别把最近观测到的高温、     

非对心核-核碰撞热夸克所产生的手征磁场研究

以热化的纵向集体流模型为依据,着重计算了高能核-核非对心碰撞的热夸克分布对核-核碰撞中形成的磁场的贡献,完善了非对心核一核碰撞过程中磁场大小的计算方法．