规则区域内弱岛链的半经典波函数

报道一个被弱谐振带取代的量子化环的半经典波函数的构造.位相因子由分布在谐振带内轨道的平均位相因子代替;振幅因子从初始均匀分布在一个较大的包围谐振带的区域内的轨道的经典密度分布得到.这个构造方法是直接用轨道构造半经典波函数方法的推广.     

量子环波函数

对两个动能耦合的全同Morse振子系统引入了量子环波函数的概念.量子环波函数来源于一个系统量子态的分解,反映量子波函数的对称性.物理上对应于相空间中的一个量子化环或量子化康托环(如存在的话).等高线图中沿x轴和y轴的节点数目,与EBK量子化条件中量子数相同,是给定能级的自然命名.当量子化环或量子化康托环被相空间中弱谐振带破坏时,用量子环波函数命名能级更容易,也是合理的.这篇文章也显示了量子环波函数在研究动力学遂穿的潜在应用.     

两运动耦合的Morse振子系统局域模区域内环量子化

报导了两运动耦合的Morse振子系统局域模区域内环量子化的方法和结果.发现当量子化环远离谐振带及局域-本征分界线(Local-Normal Separatrix)时,半经典量子化的结果与量子力学的结果符合得很好.     

随机自相似集的量子化维数

量子化维数的研究有了很大发展,但是对于随机自相似集的量子化维数的研究尚未有涉及.为此我们将主要研究随机自相似集上一个质量分布的量子化维数.本文利用概率论中数学期望的性质和反证法证明了量子理论中的一个定理在随机情况下也成立,从而为我们研究随机自相似集的量子化维数提供了一个重要的理论基础.     

虚时演化-劈裂算符方法在谐振子中的应用研究

发展了一套以非微扰的方式求解含时薛定谔方程的理论方法(虚时演化-劈裂算符法),该方法分别选用动量表象和坐标表象作为含时波函数演化的两个表象.在坐标表象下波函数的坐标部分使用库仑函数离散变量来离散,动量表象下时间波函数展开在对应的格点上.以谐振子为例,进行了数值计算,发现在谐振势中放置两个电子,它们之间存在库仑相互作用.通过改变谐振势的强度,可以探索双电子基态波函数的定性变化.当谐振势较弱的时候,两个电子的波函数没有交叠,可作为Wigner晶格出现的证据.随着谐振势的增强,电子波函数开始发生重叠,类似于分子形成过程.     

电荷量子化介观LC电路的准经典解

基于量子力学的力学量平均值是实验可测量值和相干态的定义, 给出电荷量子化介观LC串联电路电荷平均值和电流强度随时间的演化公式, 以及相干态波函数和满足Schr-dinger方程的准经典波函数的形式解, 形成了描述电荷量子化介观电路的准经典方法.      

环上李代数及其基环的扩张

在有单位元的交换环R上李代数L的基础上,通过模同态,构造了R/I上的李代数,并利用上述结论,对域上一元多项式环的李代数进行了构造.最后,证明了R的子环S上的李代数L通过张量积R （O）sL的办法扩张成为环R上的李代数.     

Bianch－Ⅰ型宇宙的二次量子化

Ｂｉａｎｃｈ－Ⅰ型宇宙的二次量子化陶才德等四川师范学院物理系华中师范大学学报１９９３，２７（１）：３３～３８采用与变曲时空量子场论相类似的方法讨论Ｂｉａｎｃｈｉ－Ⅰ型宇宙．得到了宇宙波函数所满足的Ｗｈｅｅｌｅｒ－Ｄｅｗｉｔｔ方程，在将这宇宙波函数考虑...     

应用克兰克-尼克尔森法求解对称势阱中的BECs波函数

通过相互作用玻色子的二次量子化哈密顿量得出G-P方程,说明计算双阱中BECs波函数的重要性,最后应用克兰克-尼克尔森法数值计算得出任意一维对称双阱中左右阱的BECs的波函数.     

线性谐振子量子特性的可视化研究

基于量子理论和数值计算,重点研究了量子力学中二、三维线性谐振子的基本特性,包括波函数及其能量、能级、简并度和几率密度,得到了三维谐振子的四维图形,同时得到了二维线性谐振子的三维图形.结果表明,线性谐振子能量只能取分立值,能量是量子化的;谐振子的能级是均匀分布的,且相邻两能级间隔为ΔE=?ω.二维线性谐振子的简并度为N+1,但N=0时,对应的基态波函数无简并;波函数与平面Ψ=0的交线数为N;几率密度图能更直观地显示出几率密度的峰值个数与大小,且几率密度分布的极大值个数为(n_x+1)(n_y+1).三维情况下,以基态波函数为准,在一定范围内([-3,3]),x, y, z轴上的切片数分别为n_x+1,n_y+1,n_z+1,总的切片数为n_x+n_y+n_z+3.另外,通过MATLAB软件得到了三维线性谐振子的四维空间切片图,可视化的结果与理论结果完全吻合.     

耦合Lorenz振子的同步混沌分岔

研究了时空混沌系统－淹合Lorenz振子同步混沌的分岔行为,当非对称耦合参数达到临界值,耦合系统的同步混沌态发生Hopf分岔,在同步混沌态上迭加一个周期行波。分岔点的参数可由计算Lyapunov指数得到,分岔产生的行波频率等于分岔前临界横模的广义旋转数。继续增加非对称耦合参数,系统经历准周期、混沌到周期运动的变化。在这个过程中同步混沌发生Hopf分岔时产生的周期行波始终存在。     

耦合Lorenz振子同步混沌的分岔行为

以耦合Lorenz系统为研究对象对耦合振子之间的混沌同步态进行了研究.计算结果表明,当系统处于混沌同步态时扩散耦合系数不变而梯度耦合系数增加到一定值时系统的混沌同步态发生分岔,其特征是在分岔点Lyapunov指数和广义旋转数都发生突变.分岔后系统的运动是周期行波.     

La0.67Ca0.33MnO3电子自旋共振线宽的自旋波理论

 采用固相反应法制备巨磁电阻材料La_0.67Ca_0.33MnO₃, 测试其电子自旋共振, 并采用自旋波理论解释自旋共振线宽的变化. 通过对自旋波能量的计算机自洽计算, 得到了自旋相互作用的重正化因子{1-e(T)/S}, 重正化因子随体系温度升高而降低表明,  温度上升导致自旋波频率发生软化现象, 使得体系结构不稳定, 由此可知实验未探测到相变区自旋波能量的原因.  理论计算表明, 自旋共振线宽随温度升高而减小是由于自旋波耦合模的数目减少所致.     

高阶非线性长短波共振方程的显式精确解

借助于尚亚东最近提出的扩展双曲函数法和精确求解非线性数学物理方程的计算机符号代数软件包"PDESolver",求出了一个描述长短波相互作用效应的高阶非线性方程的丰富的显式精确解,包括多个孤立波解、奇异行波解和三角函数周期波解.     

二维离散饱和非线性薛定谔方程的精确解

用G'/G-展开法研究了二维离散饱和非线性薛定谔方程的精确解,得到了双曲函数形式的孤波解、三角函数形式的周期波解和代数形式的解;这些解具有较多的参数,选定参数时,可以得到暗孤子解等.     

一类渐近线性波方程的非平凡时间周期解

应用关于强不定泛函的临界点理论研究非线性波方程的时间周期解. 对于一类渐近线性波方程, 当非线性项在无穷远处不要求满足共振或非共振条件时得到了非平凡时间周期解的新的存在性结果.     

R-L-W方程的精确解

根据齐次平衡原则和F-展开法求出了R—L—w方程的用Jacobi椭圆函数表示的双周期解，在极限情形下，得到了方程的孤立波解和用三角函数表示的单周期波解．     

一类带不变号权函数二阶超线性方程的周期碰撞解

运用相平面定性分析方法, 研究一类带不变号权函数二阶微分方程的碰撞问题. 通过坐标变换将碰撞问题转化为与之等价的定义在全平面上的问题, 在某种超线性条件下对解的动态行为进行分析, 得到了大振幅解的动态行为. 结果表明, Poincaré映射在充分大的圆环边界上具有扭转性, 并通过反复运用推广的Poincaré Birkhoff扭转定理, 得到了无穷多个ω- 周期碰撞解的存在性.     

BBM方程的周期波解和孤立波解

根据齐次平衡原则并利用F-展开法求出了BBM方程和(2 1)维BBM方程的用Jacobi椭圆函数表示的双周期波解。在极限情形下，得到了方程的孤立波解和单周期波解。F-展开法作为Jacobi椭圆函数展开法的全面概括，也可应用于求解其它非线性发展方程。     

Entropy number and non-linear approximations on multivariate Besov space by manifolds of finite pseudo-dimension

We determine the asymptotic order of entropy number and optimal non-linear approximations of anisotropic periodic Besov class of B^r_pθ(T^d) (1≤p≤∞,1≤θ≤∞) by manifolds of finite pseudo-dimension in the metric Lq(T^d), 1≤q≤∞, where T^d is the d-dimensional torus.