极高温度下23Na(p,α)20Ne与23Na(p,γ)24Mg两反应道分支比的计算

计算在极高温度(非共振情况)下23Na(p,α)20Ne与23Na(p,γ)24Mg两反应道分支比.在(0.5～3)×108K温度下,R≤10-4.表明在Ne-Na循环中,核反应23Na(p,α)20Ne可以忽略,这将有利于26Alg核素的合成.     

极高温度下15N(p,α)12C与15N(p,γ)16O两反应道分支比的计算

作者计算了在不同温度(非共振情况)下,15N(p,α)12C与15N(p,γ)16O两反应道的分支比.在(2～3)×107K温度范围内,其分支比值R约为6.827×102.作者认为,表明在CNO循环中,核反应15N(p,γ)16O可以忽略,并直接影响13N,15O,17F和18F太阳中微子的流量.     

空气中222Rn/220 Rn子体水平的α能谱法测量

对α能谱法在测量^222Rn/^220Rn子体水平中的应用和发展进行了介绍，并将α能谱法与总α法测量^222Rn/^220Rn子体水平进行了比较，可以看出^222Rn/^220Rn子体水平的a能谱法测量具有快速、准确的特点，是准确测量^222Rn/^220Rn子体的理想方法，这种方法在国外已获得了广泛应用，在国内的应用还有待加强，文中关于a能谱测量^222Rn/^220Rn子体水平中的峰重叠问题及其解决办法对^222Rn/^220Rn浓度的a能谱测量也很有帮助。     

p（α，α’）πN反应中N（1440）激发的蒙卡模拟

在p(α，α‘）πN反应的几种反应机制中研究N^*激发，利用蒙卡模拟的办法重现N^*(1440)共振峰的位置，在给定入射能量情况下模拟出末态各出射粒子的动量分布、角分布情况。计算结果可以在πN的不变质量谱中观察到明显的N^*(1440)共振峰，同时达里兹图在πN系统能量平方为2100MeV^2附近事件分布密集，而别的组态却没有观察到这些情况，这都说明了πN共振粒子N^*(1440)的产生。     

~(11)B(p,3α)对核反应α_1谱的理论拟合

(11)B（p,3α）是一种干净惯性压缩核聚变的新途径．为测量其核反应截面,应用核反应理论,对反应中伴随8Be第一激发态产生的α粒子的能谱进行理论拟合,通过拟合将其同8Be基态和第一激发态衰变产生的α粒子能谱分开．理论拟合同实验谱图符合得很好．     

p(α,α′)πN反应中N*(1440)激发的蒙卡模拟

在p(α,α′)πN反应的几种反应机制中研究N*激发,利用蒙卡模拟的办法重现N*(1440)共振峰的位置,在给定入射能量情况下模拟出末态各出射粒子的动量分布、角分布情况.计算结果可以在πN的不变质量谱中观察到明显的N*(1440)共振峰,同时达里兹图在πN系统能量平方为2 100 MeV2附近事件分布密集,而别的组态却没有观察到这些情况,这都说明了πN共振粒子N*(1440)的产生.     

siRNA干扰p38α上调人血管eNOS基因启动子转录活性

目的:通过靶向 p38α的siRNA干扰人血管内皮细胞的 p38α信号通路,探索其对血管内皮型一氧化氮合酶(eNOS)基因启动子转录活性的调节作用.方法:利用 Western 印迹检测 siRNA-p38α干扰HUVEC-12细胞后 p38α蛋白的表达,确定 siRNA-p38α的最佳作用时间和浓度,然后通过双荧光素酶报告基因技术检测转染 siRNA-p38α后细胞裂解液的荧光强度,分析eNOS基因启动子的转录活性变化.结果:与对照组比较,siRNA-p38α干扰后 p38α蛋白表达明显减弱,而相应的 eNOS启动子转录活性上调, 以100 nmol/L 的 siRNA-p38α作用 48 h 的效果最佳.结论:siRNA干扰 p38α信号可上调人血管内皮细胞 eNOS基因的转录活性.     

(β,α)-模糊子群

通过应用模糊点与模糊集之间的邻属关系，给出了(^-β,^-α）-模糊子群的定义。并得到了一种称之为(^-∈^，-∈∨^-q)模糊子群的新模糊子群。     

低能区的16O+12C散射折叠模型研究

基于^12C和^16O原子核的α粒子结构，利用α粒子折叠模型对较低能区的^16O＋^12C弹性散射进行了研究计算。计算结果表明，α粒子折叠模型能较好地描述低能区的^16O＋^12C弹性散射角分布实验数据。折叠模型光学势的虚部对小射角区影响很小，但对大射角区的截面计算有一定的影响。     

利用直接核反应研究轻丰中子核的奇特结构

直接核反应是研究丰中子区核结构的重要手段．我们发展了质子标记的敲出反应实验方法,并用于^6He和^8He的结构研究,给出了^7He共振态至今最精确的测量结果．发展了多中子关联测量技术,并基于此重建了^8He激发态以及研究了^8He中的双中子关联．通过屹Be的非弹散射实验,观测到若干共振态,构成^6He＋^6He和^4He＋^8He两条分子转动带,支持挖Be的α-4n-α集团结构．     

关于3k+pα型整数

本文中,笔者证明了存在一个正偶整数的无穷算术数列,其中每一项都与3互素且不能表为3^k＋p^α形式,由此证得存在无穷多个素数q,使得2q不能表为3k＋pα形式.     

不同温度下WTBX18F(p,α)15O与18F(p,γ)19Ne两反应道分支比的计算

计算在不同温度(非共振情况)下18F(p,α)15O与18F(p,γ)19Ne两反应道分支比.在(2～3)×107 K温度范围内其分支比R约为0.53.这表明在核反应18F(p,α)15O与18F(p,γ)19Ne相当.这将直接影响18F太阳中微子的流量.     

不同温度下^18F（p,α）^15O与^18F（p,γ）^19Ne两反应道分支比的计算

计算在不同温度 (非共振情况 )下 18F(p,α) 15O与 18F(p,γ) 19N e两反应道分支比 .在 (2～3 )× 1 0 7K温度范围内其分支比 R约为 0 .5 3 .这表明在核反应 18F(p,α) 15O与 18F(p,γ) 19N e相当 .这将直接影响 18F太阳中微子的流量     

用α^＊—内射S—系对幺半群的刻划

利用^*-格林关系将内射S－系推广为α^*-内射S－系,并且对所有S－系是α^*-内射的幺半群给出了刻划。     

用量子隧道效应计算α放射性元素的半衰期

人们已经可以通过实验来测量α放射性元素的半衰期．本文通过对α衰变机制的分析，发现了用经典理论解释α衰变现象的困难，然后引入了量子隧道效应的理论，圆满解释了这个现象，并以^238U为例，从理论上计算出了α衰变的半衰期，理论值与实验值大致一致．     

微观sdIBM—2＋2q.p中核^138Ce正宇称能谱结构

基于微观相互作用玻色子-费米子形式体系，构造出唯象IBM-1 2q.p模型的微观实现，微观sdIBM-2 2q.p方案，应用它成功地再现了^138Ce核的基态带，β带，γ带和部分高自旋态能谱，给出了近来实验上观察到该核与单粒子态共存的集体性结构的一种解释，模型给出了一个玻色子从退耕，拆散，占据闯入轨道到参加顺排所需要的最小能量值，计算出的概观信息表明：一个d玻色子的突然拆对不会引起核状态突变；核子顺排释放的能量有利于其它玻色子再拆对；^138Ce核的高自旋态属子两准质子转动带。     

Baer环和p.p.环的Ore扩张

得到了Armendariz性与左右零化子之间的两个联系,并将其推广到(α,δ)-斜Armendariz环上,讨论了(α,δ)-斜Armendariz环中零化子的性质.由于其自身的特点,关于右零化子的结论与左零化子的结论有所不同.用其中一个推广讨论了Ore扩张的Baer性与p.p.性,得到了新条件下Baer环和p.p.环...     

在不同温度下18O(p,α)15N与18O(p,γ)19F两反应道分支比的计算

作者计算了在不同温度 (非共振情况 )下18O(p ,α) 15N与18O (p ,γ) 19F两个反应道的分支比 .在 (2～ 3)× 10 7K温度范围内 ,其分支比R约为 1.33× 10 2 .这表明 ,在CNO循环中 ,核反应18O(p ,γ) 19F可以忽略 .CNO循环中的分支数也将由原来的 4个变成为 3个 ,并直接影响17F和18F太阳中微子的流量     

En中p维与q维线性子流形之间的距离

设n维欧氏空间E^2中p维与q维线性子流形分别为：σp:α1∧α2∧…∧αk∧(x-x0)=0,σp:β1∧β2∧…∧βq∧(y-y0)=0，向量组{α1，…，αp,β1,…,βq}的一个极大线性无关组为{γ1，γ2，…,γk}，证明了σp与σq间的距离平方为α^2(σp,σq)=|δ0|^2-(γ1δ0,…，γkδ0）A^-1(γ1δ0,…,γkδ0)^T，其中δ0=x0-y0,A=(γiγj)^ki.j=1。     

强迫水解法制备纺锤状α—Fe2O3的研究

以Ｆｅ（ＮＯ３）３为原料，采用强迫水解方法，据正交实验结果选择出最佳反应条件，对合成的α－Ｆｅ２Ｏ３进行了物相与形貌分析，并就实验结果进行了讨论