关于矿粒在不均匀电场中受力公式■=ε_0R~3(ε_1-ε_2/ε_1+2ε_2)■·grad■的推导

未带电的矿粒在不均匀电场中受的力为: =ε_0R~3(ε_1-ε_2)/(ε_1+2ε_2)·grad式中R是矿粒的半径,ε_1是矿粒的介电常数,ε_2是浸没矿粒的另一种介质的介电常数,是矿粒所在处的电场强度,grad是矿粒所在处的电场梯度。本文介绍这个式子的—种推导过程。本文采用未有理化制的公式形式,为普遍起见,保留真空的介电常数ε_0而未把它写为1。     

电磁制下常见磁学量的量纲与单位

对常见的磁学量按其在电磁制下的单位名称进行了分类。由它们在国际单位制中的量纲出发,详细推导了它们在电磁制中的量纲,指出了在电磁制下,对单位名称emu应视相应的物理量而作不同的理解;对这些量在两种单位制之间的转换关系的共性与个性进行了说明,同时还对电感在电磁制中的量纲与单位进行了推导。     

平面耦合系数K_p≥70%,介电常数ε_(33)~T/ε_0≥3200的压电陶瓷材斜的研究

为提高压电送、受话器性能,需要提高压电陶瓷材料的平面耦合系数k_p及介电常数ε_(33)~T/ε_0。铌镁—锆—钛铝铅三元系陶瓷材料,有高介电常数的特点,在相界附近,选取适当组分,用取代元素及添加元素进行改性,能同时达到提高平面耦合系数k_p及介电常数ε_(33)~T/ε_0的目的。在铌镁—锆—钛铅三元系里,用二氧化硅(SiO_2)作添加物,钡(Ba),锶(Sr)为取代元素,对Pb(Mg_(1/3)Nb_(2/3))_0.25Ti_0.10Zr_0.35O_3     

静电场求解中一个常见的错误

在相对介电常数为ε_r的无限大均匀介质中存在均匀电场E_0,今在其中挖一球形空穴,求这空穴中心处的场强E(图一)。这个问题是一般电磁理论课程中的典型问题,应用电磁学和电动力学方法均可求解。但目前在国内一些流行的教科书和习题解中对这个问题的解答是错误的(见文末的参考文献)。它们都是利用公式     

铁电单晶K_xNa_(1-x)Sr_(1.22)Ba_(0.78)Nb_5O_(15)的相变特性

测量 K_xNa_(1-x)Sr_(1.22)Ba_(0.78)Nb_5O_(15)(0≤x≤1) 单晶介电常数的温度依赖性以及居里点附近介电常数随直流偏置电场的变化表明,该系列晶体的铁电一顺电相变特性依赖于其成分。对于 x=0的样品相变是连续的,其特征是:⊿T(居里温度与居里-外斯温度之差)近似为零,C/C~1<4(C 和 C'分别是相变温度以上和以下的居里常数),εE(T)-ε_0(T)为负(εE(T)和ε_0(T)分别为温度T时有直流偏置和无直流偏置时的介电常数)。对于 x=1. 0的样品,相变是一级的,⊿T 较大,C/C>4,εE(T)-ε_0(T)为正。x=0. 5的成分相应于三临界点,其     

电场场量在真空和介质中表述的转化

处于静电场中的介质要被极化,极化产生的束缚电荷要产生束缚电场,该电场叠加到原来的电场中,构成静电平衡时的总电场.本文讨论了电场场量在真空中和在介质中表述的转化,说明当把场量中的介电常数0ε从换为ε时,其中已考虑了束缚电荷对场量的贡献,对场量无需作进一步处理即得到介质中场量的表述.     

光速的物理意义与相对论单位制

大家都知道,在经典力学中是以长度、时间和质量作为三个基本量而定出三个基本单位的,如长度用厘米作单位,时间用秒作单位,质量用克作单位,这便是常用的绝对单位制或称 C、G、S、制,这三个基本量的单位是互相独立的,不能互相导出,反之,其他任何力学量都能用这三个基本独立的量的单位表出来。在经典力学中我们没有发现这三个独立量之间的相依关系,并且如果不用这三个量作为基本独立的单位就必须采用另三个量作为互相独立的基本罩位,任意三个量 Q_1Q_2Q_3如用长度1,时间 t,及质量m 表之,则可以写成     

煤和浸提剂的介电性质与煤炭微波脱硫的关系

一、前言煤炭微波脱硫是近年来国外发展较快的一种煤炭脱流方法,它不仅能有效地脱除煤中的无机硫,对有机硫也有一定作用。该法依据煤中各组分在一定频率的微波场中介电性质的差异,选择性吸收微波能,发生脱硫反应。微波能与介质之间的耦合度用微波能在单位体积介质中功率损耗表示为: P/V=πfε。E~2ε″_r (1)式中:π、自由空间的介电常数,ε。为常数,频率f、场强E对一定设备、在一定频率下为常数,介质的介电损耗ε″_r号取决于介质的性质。可见,介质与微波能之间的相互作用与其介电性质密切相关。本文测量了煤与浸提剂的介电性质,并结合微波脱硫试验,考查了两者之间的一些规律性。     

铌酸铅钡铁电单晶的生长和物理性质

本工作首次由熔体中用提拉法生长出完整的Pb_xBa_(1-x)Nb_2O_6(铌酸铅钡)大块铁电单晶,并对单晶的物理性质作了研究和测量.研究表明,当x=0.37时,晶体室温下属于点群4mm对称性,呈铁电相.居里温度T_c=260℃.室温下,相对介电常数ε_(11)~T/ε_0=600,ε_(33)~T/ε_0=130,压电系数d33=44×10~(-12)库仑/牛顿,热释电系数p=9×10~(-5)库仑/米~2·K.用腐蚀c-切片的方法由扫描电子显微观察到单晶的方形铁由畴结构花样     

Li2Mg2.95M0.05TiO6(M=Mg,Zn,Co,Ca)型 微波介质陶瓷介电性能研究

采用一步法制备了Li_2Mg_(2.95)M_(0.05)Ti O_6(M为Mg,Zn,Co,Ca)型微波介质陶瓷,讨论了掺杂离子种类对陶瓷烧结行为、组成、微观结构和微波介电性能的影响.结果表明:所得陶瓷样品的主晶相为Li_2Mg_3Ti O_6,掺加Mg~(2+)的样品有少量Mg_2Ti O_4杂质相;掺加Ca~(2+)的样品可形成介电常数(ε_r)高达170,温度系数(τ_f)达+800×10~(-6)/℃且能够与主晶相共存形成稳定复合体系的Ca Ti O_3;掺Ca~(2+)的样品在1 370℃保温6 h,可得到介电常数(ε_r)为16.7,品质因数(Q×f)为83 900 GHz,谐振温度系数(τ_f)接近于0×10~(-6)/℃的最佳介电性能的样品.     

压电石英晶体在有机液体—水混合体系中的特性

用晶体振荡器研究了压电石英晶体在一系列有机液体与水混合体系中的振荡性能,确定:在此类体系中的晶体频移与纯有机液体或电解质水溶液中的晶体频移变化规律不一致,系与液体的密度、粘度及介电常数有关,符合下一通式:△F=c_1d~(1/2)+c_2η~(1/2)-c_3ε_0+c_0,但电导率无显著影响.检测池外壁接地可显著降低介电常数的影响并提高频率稳定性.温度对频移的影响与体系的含水量有关.     

利用计算机分析施奈德公式对惠勒公式的近似程度

本文采用FORTRAN语言程序,利用施奈德(Schneder)公式和惠勒(Wheeler)公式,通过电子计算机,分别计算出各种介电常数ε_r情况下,不同形状比w/h时的微带持性阻抗Z_0,并将这两个公式计算出来的特性阻抗值进行比较,然后分析施奈德公式对惠勒公式的近似程度。借助计算机。利用数值分析,方法简便,一目了然,无须繁琐的数学论证。     

三元混晶AxB1—xC中强束缚极化子的能量

目前人们广泛地研究超晶格和量子阱结构,这种研究在理论上和实验上以及高技术产业方面发挥着很大的作用.在超晶格和量子阱结构中.三元混晶材料得到了广泛的应用.所以,研究三元混晶材料的物理性质,对进一步研究超晶格和量子阱在高速数字运算和高频微波等器件中的应用.有着深远的意义和用途.我们讨论的对象是三元混晶中的束缚极化子,根据文献束缚极化子的哈密顿可写为其中以上各式中,a_k~ (a_k),b_q~ (b_q)分别是两支LO声子的产生(湮灭)算符.ω_(1L),ω_(2L)和α_1,α_2分别是两支LO声子的频率和耦合常数,这四个量与组分x的关系参看文献.ε_(10),ε_(20)和m_(AC),m_(DC)分别是二元晶体AC,BC中的静态介电常数和电子带质量,m和ε_0分别是三元混晶中电子带质量和静态介电常数,V     

电极/表面接触与SrTiO3陶瓷片介电性能的关系

理论上,SrTiO_3(以下简称STO)晶界层电容器介电常数取决于陶瓷片的晶粒大小、导电性、晶界绝缘层的厚度和介电常数.但对实际的STO晶界层陶瓷电容器研究发现,金属电极与STO陶瓷片的表面接触对电容器的电容和介电常数也有很大影响.研究表明,当电极/STO为非欧姆接触时,STO陶瓷片的电容和介电常数较小;当电极/STO为欧姆接触时,STO陶瓷片电容器的电容和介电常数增大.采用Ag浆制作电极时,通过调整烧制Ag电极的温度和时间,当T=880℃,t=3. 5 h时,STO电容器的介电性能达到最佳,ε_r=22 850,tgδ=1. 0%.     

全纯函数的Hayman点

设f(z)于单位圆盘全纯,级λ为有穷正数,则在单位圆周上必存在λ级Hayman 点,即存在一点z_0=e~(iθ_0),使对任意正数ε,f(z)在角域|argz—θ_0|<ε中没有有穷的λ+1级Borel 例外值或者它的每一级导数f~((k))(z)没有有穷非零的λ+1级Borel 例外值.     

Dy3+掺杂对BaFe12O19的微波电磁特性的影响

采用固相法合成了稀土Dy3+掺杂六角铁氧体Ba1-xDyxFe12O19(x=0、0.04、0.06、0.08、0.10).采用X线衍射仪(XRD)、扫描电镜(SEM)和网络分析仪对粉体的相组成、形貌和电磁特性进行表征.结果表明:当x≤0.08时,制得的粉体为单一的六角M型铁氧体;试样的颗粒粒径随着掺杂量的增加有所降低;在2 ～ 18 GHz频率范围内,当Dy3+掺杂量x＜0.08时,试样ε′、ε″、μ′μ″和tanδ的数值随着掺杂量的增加均有所变大,并且利用微波电磁理论分析了磁导率和介电常数的变化机制.     

中华人民共和国法定计量单位定义

一、国际单位制的基本单位1.米(m)是光在真空中于1/299 792 458秒时间间隔内所经路径的长度。2.千克(公斤)(kg)是质量单位,等于国际千克原器的质量。3.秒(s)是与铯-133原子基态的两个超精细能级间跃迁相对应的辐射的9 192631770个周期的持续     

Fe-C-Mn三元系熔体中Mn及C的活度交互作用系数(1450℃)

用银浴等活度法、蒸气等活度法及碳溶解度法分别测定了 Fe-C-Mn 三元系熔体在1450℃时的等 Mn 活度数据及等C活度(a_C=1)数据。计算得到 Fe-C-Mn 熔体的活度交互作用系数:ε_(Mn)~C(ε_C~(Mn))=-3.7,ρ_(Mn)~C=-1.4,ρ_C~(Mn)=-2.8,ρ_(Mn)~(Mn,C)=-48.2及ρ_C~(C,Mn)=2.8.用等活度数据检验 Darken二次式对 Fe-C-Mn 三元系的适用性,指出 a_(Mn-C)不是常数,且不等于 a_(C-Mn)。     

极值原理和有限元解的存在性

本文用浅湿直观的方法,在二维多边形压域,采用三角形剖分取一次元空间的条件下,证明了满足方程-△u+αu= f 的 u 在α≡0时,只要单元的最大角小于等于π/2就成立离散极值原理;当α≥0且α≠0时,如果存在ε>0使单元最大内角小于等于π/2-ε,则当 h≤(3(5)~(1/2)ctg(π/2-ε))/2‖α‖_0时成立离散极值原理。由于证明方法的直观性,对于理解和使用离散极值原理带来了方便。最后,作为例子在一个非线性问题的有限元解存在性的证明中阐明离散极值原理的应用。     

多连通域上一类二阶椭圆组D问题的Hausdorff可解性

本文研究一类二阶非线性椭圆型方程组(1)在边界Γ上适合条件w(z)|_r=0(2)的Dirichlet问题(以下简称为D问题)的可解性.这里G是平面上m+1连通的标准区域,即它的边界Γ是由m+1个圆周Γ_k:|z-z_k|=r_k所组成,Γ_0是单位圆|z|=1,Γ_k(k≥1)在Γ_0内且互相外离,原点z=0∈G.本文的结果是对文[1]研究单连通域D