氦原子电子激发跃迁的绝对广义振子强度测量

在2．5keV碰撞能量下，采用改进后的高能量角分辨的电子能量损失谱仪，我们测量了作为能量损失E和动量转移K函数的氮原子1s1s→1s2s，1s1s→1s2p电子激发跃迁的绝对广义振子强度(GOSs)，GOS实验数据同Kim及Inokuti的基于第一玻恩近似的理论计算符合得非常好．     

氦原子高激发态电子跃迁的绝对广义振子强度测量

原子分子内壳层和价壳层激发跃迁的绝对截面或广义振子强度(GOS)数据在许多领域如辐射物理,等离子体物理,大气科学,天体物理和激光器的研制中起着非常重要的作用．根据Bethe理论,高能快电子碰撞截面可以分解为电子碰撞前后动力学散射因子和靶的电子碰撞激发的跃迁几率或GOS．     

铯原子蒸汽中6S-5D跃迁的受激电子喇曼散射

本文报导染料激光在碱金属中通过受激喇曼变换所产生的相干红外辐射。对铯的6S-5D(J=3/2,5/2)跃迁(14597cm~(-1),14499cm~(-1)斯托克斯位移)进行了研究。同时还观测到许多光抽运受激发射线。     

Li原子的三次电离能

本文用变分法近似计算类氦离子体系的基态能级,并估算 L_1原子的三次电离能。     

氩原子自电离共振跃迁的绝对广义振子强度测量

根据 Bethe理论 ,高能快电子碰撞截面可以分解为电子碰撞前后动力学散射因子和靶的电子碰撞激发跃迁的几率或广义振子强度 ( GOS) .作为动量转移函数的 GOS测量可以提供独特的电子跃迁和电子散射过程的信息 ,用于精确的波函数质量评估 ,以及开发新的量子计算方法等 . Lassettre及其合作者首先采用角分辨的电子能量损失谱技术用于精确的偶极振子强度测量 ,角分辨的电子能量损失谱方法优于光吸收谱方法之处在于前者可以在很宽的能量范围内获得精确的绝对截面数据而无需进行绝对的实验测量 ,它提供了一个强有力的实验手段用于原子分子价壳…     

氩原子谱线跃迁几率的激波管研究

本文在激波管中测量了中性氩原子455.4319 nm谱线的跃迁几率.并介绍了一般的测量原理和方法.为进行有关的计算,通过自编程序,在IBM—PC微机上计算了激波管中入射激波和反射激波后气体的平衡组分、热力学量和激波参数.实验结果与其他测量结果进行了比较.     

GPS校时的时间频率精密测量

研究了频率精神测量的同步技术，给出了同步测量电路，对计数时间Ｔｎ和基准频率信号ｆｎ的要求进行了介绍了ＧＰＳ校时的原理和多费率电能表校验仪的双微机结构。     

GPS校时的时间频率精密测量

研究了频率精密测量的同步技术,给出了同步测量电路,对计数时间Ｔｓ 和基准频率信号ｆｓ 的要求进行了分析．还介绍了ＧＰＳ校时的原理和多费率电能表校验仪的双微机结构     

C2F6分子里德堡跃迁的绝对广义振子强度测量

C2F6是一种人造气体,它在半导体工业中有着非常广泛的应用.由于它的分解率极低,所以很难把它从环境中排除掉,对温室效应的影响比较显著.采用光吸收技术和电子散射方法已对C2F6分子的电子结构进行了研究.然而,迄今为止,尚没有关于该分子的绝对广义振子强度实验测量.Lassettre及其合作者首先采用角分辨的电子能量损失谱技术用于精确的偶极振子强度测量,角分辨的电子能量损失谱仪的原理和实验方法已在其他文中作了详细的介绍[1].通过采用Bethe求和规则可独立地对任意动量转移下的广义阵子强度进行绝对定标,本次实验中谱仪的能量分辨率为0.8e…     

利用D3群导出电子的电偶极跃迁的选择定则

介绍了正三角形的六种对称变换－Ｄ３群，利用判断某些矩阵元为零筒化问题的计算，用Ｄ３群简便地导了电偶极跃迁的选择定则。     

Li原子极化率的近似计算

本文用斯莱特波函数和势函数,并将徐光宪等确定屏蔽常数的一条规则加以改进,用近似计算方法针算Li原子的静态极化率。同APProx,UCHF法相比,本文的计算方法简单得多,所得的结界也精确得多。     

化学物质的颜色和电子跃迁

本文根据量子理论,主要从电子跃迁(d-d跃迁、分子轨道跃迁、电荷跃迁和能带跃迁等)的角度,探讨了过渡金属离子及其化合物、有机分子、金属、合金、半导体、矿石、宝石及其它某些无机物呈现颜色的机理,     

电子体系量子跃迁的规律

原子物理学中定性的叙述:孤立的光子不能转变为一对电子,因为动量和能量守恒定律不能同时得到满足。因而产生电子偶必须在另一个粒子附近,那么入射光子照射真空中的自由电子能否吸收光子而产生跃迁呢?本文首先依据量子力学的微扰跃迁理论     

电场和线度对纳米管电子量子跃迁矩阵元的影响

在有效质量近似下详细推证了强均匀外电场作用下纳米管中电子的能量和波函数,在此基础上,得到光波辐照下电子的跃迁矩阵元.以CdS/HgS/CdS纳米管为例,讨论了线度和外电场对它的电子跃迁矩阵元的影响,结果表明:相同线度的纳米管在不同能带不同能级间的量子跃迁矩阵元,要比同能带不同能级的跃迁矩阵元约大1万倍;纳米管矩阵元均随电场增大而减小,电场较小时变化较快,而电场较大时变化较慢;在电场一定的情况下,纳米管矩阵元均随线度增大而增大.     

Fe原子能级和跃迁参数的研究

Fe原子有着丰富的谱线,其结构和跃迁光谱的研究在天体物理、等离子体物理、同位素分离和软X射线激光等领域中有着重要的指导意义.本文利用Cowan程序计算了 Fe原子3d64s2和3d64s4p组态的能级以及3d64s2-3d64s4p的跃迁能和跃迁波长.结果表明:从头计算的3d64s2和3d64s4p组态的能级与NIST...     

铟离子5s21S0-5s5p3P0参考用跃迁频率的精密测量

报道了建立铟单离子(¹¹⁵In⁺)光频标实验系统的实验进展。单个离子囚禁在Paul-Straubel型离子阱中,利用激光边带冷却技术将其冷却至最低振动能态。为了探测和测量铟离子参考用跃迁5s²¹S₀-5s5p³P₀的频率,使用一台Hz量级超窄线宽激光作为探测激光,用以获得量子跳跃信号。用一台以商用铯原子钟为基准的飞秒光频梳作为测量工具,对其频率进行了20次的精密测量,相对不确定度为5.0×10^-14。     

铯原子D2线无多普勒噪声谱的测量

文章阐述了共振介质的吸收和色散特性导致光场的位相噪声向振幅噪声转化的原理;在速度选择光泵浦的作用下,共振频率附近介质的吸收进一步增强,位相噪声向振幅噪声转化更有效,在实验上得到了铯原子D2线不受交叉吸收线影响的无多普勒吸收谱和噪声谱.噪声谱中每个"M"都对应一条跃迁能级吸收线,中心的最低点严格对应共振跃迁频率.噪声谱可以作为一种高分辨率光谱,用于研究原子的能级结构,原子的吸收和色散,尤其是可以作为一种高灵敏度的探测光场的位相噪声的方法.     

变电子原子的抗磁性磁化率与康普顿线的形状

在本文中应用了葛林(Green),姆尔达(Mulder),莱维士(Lewis)及武尔(Woll)四人于最近建立的变分波函数来计算双电子原子的抗磁性磁化率、动量分布、及康普顿线的形状.计算结果比前人用简单变分波函数计算的结果都好,特别是对氦原子的抗磁性磁化率、计算的结果为-1.85×10~(-6),与实验值-1.88×10~(-6)很接近.     

氧分子Shuman-Runge系的电子跃迁矩

热辐射中有关量的计算归结为Franck-Condon因子q_(v′v″)和电子跃迁矩R(r)的确定,这两个量由关系式f_(v′v″)=(8π~2mc/3he~2)ω_(v′v″)|Re(r_(v′v″)|~2q_(v′v″)(1)来联系,f_(v′v″)称为带的振子强度。对于q_(v′v″),人们可以作尽可能精确的计算,目前已有了很多计算方法和结果;这里我们只讨论Re(r)的确定,但应指出,q_(v′v″)在Re(r)的确定中起有极重要的作用。     

TiF分子P线系跃迁谱线的研究

应用最近建立的能正确预言双原子分子P线系高激发振转跃迁谱线的新公式,首次研究了TiF分子在次带G⁴Φ_5/2-X⁴Φ_5/2跃迁体系内（0,1）跃迁带的P支发射光谱.研究结果表明,该方法不仅可以精确地重复已知的实验谱线数据,而且从理论上预测了现阶段实验上难以获得的包含转动量子数J=90.5在内的高激发振转态发射谱线的正确数据.