光学空间滤波

当用阿贝的二次衍射理论来理解透镜的成像过程时,透镜后焦面上的每一亮斑(衍射极大值)与平行光通过物平面后物面上的复振幅分布紧密相关,我们称它为空间频率。若物平面上的复振幅分布具有周期性(如衍射光栅),则空间频率是分立的;若物平面上的复振幅分布是     

r-预不变凸函数的一个等价条件

在上半连续条件给出了r-预不变凸函数一个等价条件.本文利用上半连续函数在紧集上必有最大值,设K是关于η的开不变凸集,η满足条件C, f上半连续且满足f(y+η(x,y))≤f(x),(A)x,y∈K,得到f关于η为r-预不变凸函数当且仅当(E)α∈(0,1),(A)x,y∈K,s.t. F(y+αη(x,y))≤log(αerf(x))+(1-α)erf(y))(1)/(r),r≠0f(y+αη(x,y))≤αf(x)+(1-α)f(y),r=0.本文排除了K是开集这一条件,并且没用A在[0,1]上的稠密性.     

矩阵的正则性的若干条件

设 C~(n,n)(R~(n,n))表示 n×n 复(实)矩阵的空间;C~n(R~n)是 n 维复(实)的向量空间;e_1,…,e_n是 R~n 的典型基。C~n 上范数Φ(只要求弱齐性,即Φ(αx)=αΦ(x)对一切数量α≥0成立)是单调的,如果对任意 C~n 内向量 x=(x_1,…,x_n)与 y=(y_1,…,y_n),|x_i|≤|y_i|(i=1,…,n)蕴涵Φ(x)≤Φ(y)     

二维自由空间全息光学碟互连的研究

根据多波事理论，首次提出正交分区掩膜曝光方法，即重叠正交Ｂｒａｇｇ光栅方法，在全息干版上制备二维蝶互连器件，这一互连器件的研制成功，将为光计算，光通信、光信息处理技术提供新的途径     

复指数多项式在半带形中的完备性

对复指数多项式在Banach空间Hα中的完备性给出了充分必要条件,其中Hα为在半带形Iα={z=x iy: x≥0,|y|≤α} (α>0)中连续, 在Iα的内部解析且当x→∞时,f(x iy)在Iα中关于y一致地趋向0的函数f(x iy)全体, 其范数为上确界范数.     

用复合光栅二级衍射进行光学微分的理论分析

一、序光学微分是一种有趣的光学——数学运算,同时它可以起到抽取图象轮廓的作用,是图象识别的一种重要手段。用相干光进行微分处理,光分布指的是光振幅分布。这时,在透视镜前,后焦平面上的光振幅分布成付里叶变换关系,根据付里叶微分定理可知,如果g(x、y)的付里叶变换存在、记作G(fx、fy),     

象全息干涉量度术

在讲授全息学原理时往往提到全息干涉量度术中的二次曝光法和时间平均法,但在再现时一般都采用原参考光——激光作为再现光,此外在讲授时大多限于原理,很少提到测试方法。为使学生理论联系实际,并引起兴趣,本文介绍了可用白光再现的象全息干涉量度术及其测试方法。原理一、象全息图如图1所示,当物体被激光照明后,使它通过透镜成象于全息干版的平面上,这时,如果再以参考光照明该干版,那么这样制成的全息图称为象全息图。象全息图有两个特点,其一是它可以用扩展光源再现。当然这时仅在全息图平面上的象才有足够的分辨能力,而在平     

Bloch类空间之间的加权复合算子的有界性(英文)

设H为复Hilbert空间,B(H)为H上算子范数不大于1的有界线性算子集,E=E*为B(H)中的两两可换子集.作者用E和E上的解析算子函数分别取代了复单位圆盘和复单位圆盘上的解析函数,在算子Bloch型空间上定义并讨论了加权复合算子的有界性,得到了Bα到Bβ的加权复合算子有界的充分必要条件     

二维自由空间全息光学蝶互连的研究

根据多波耦合理论，首次提出正交分区掩膜曝光方法，即重叠正交Ｂｒａｇｇ光栅方法．在全息干版上制备二维蝶互连器件，这一互连器件的研制成功，将为光计算、光通信、光信息处理技术提供新的途径．     

关于某类算子值映照不动点的一个注记

(一)引言设H为实Hilbert空间,B_1(H)表示由H到H的、其谱在区间[0,1]中的线性有界算子构成的拓扑空间,拓扑由算子强收敛(即点点收敛)决定。最近D.R.Brown和M.J.O.Malley把John Neu-berger[1]的一个重要定理加以推广,证明了: 定理A 设W∈H,P是H上的正交投影,又设L:H→B_1(H)是(强)连续的。设α和β为正有理数,其中α∈[1/2,∞)。令Q_o=P,Q_(n+1)=Q_n~aL(Q_n~βW)Q_n~a,n=0,1,2,…,則     

关于Померанчук的 Regge 迹

提出了散射总截面的高能渐近公式是σ_∽S (1)这就要求散振幅吸收部分的渐近式为A_1(S,t=0)∽S (2)Chew 等指出这在Regge 的复角动量理论中,相当于在I=0 π-π系统中有一条Regge 迹α(t)当t=0时通过1,即     

参数方程及其导数的物理意义

设质点A 的运动方程为(?)x=x(t) y=y(t)…………(1)则质点A 在任意时刻t 的平面位置坐标〔x(t),y(t)〕就是位置矢量(?)的坐标,即(?)=〔x(t),y(t)〕因此,参数方程(1)中,刻划质点位置状态的两个函数:x(t),y(t).实质上,就是质点A     

缺项算子矩阵的谱补

设H和K为可分复Hiblert空间,对定义在Hilbert空间H K上的2×2阶算子矩阵MX=ACXB,其中A∈B(H),B∈B(K),C∈B(K,H)给定,当X取遍B(H,K)中的算子时,给出了所有MX的谱之交集及在一定条件下MX的谱分布情况.     

一个次椭圆偏微分方程的显式基本解

设k为大于1的正整数,考虑C×R上的复向量场 Z=α/αZ ikZ~(K-1)Z~k(α/αt) Z=α/αZ-ikZ~(k-1)Z~k 令L_a=-1/2(ZZ ZZ)-α/2[z,z]其中常数a∈C.[,]为交换子(李括号)定理:设α≠±(2m/k 1),m=0,1,2…,(z,t)∈C×R,(W,S)∈C×R,记A=1/2(|z|~(2k) |w|~(2k) i(t-s)),令p=     

复合函数求导数法则的证明的改进

设y=f(u),u=φ(x),u在x_0可微分;u_0=φ(x_0),y在u_0可微分,则复合函数y=f(φ(x))在x_0可微分,而且(1) dy/dx|_(x=x_0)=f′(u_0)·φ′(x_0)。这个复合函数求导数法则的证明,在通常的数学分析教科书上,有如下两种: 〔证法一〕给x从x_0起取增量△x(≠0),则相应地函数u从u_0起得增量△u,y从f(φ(x_0))起得增量△y。因为f′(u_0)存在,所以当△u≠0时,令α=△y/△u-f′(u_0),就有limα=0,而且 △u→0     

具有密度制约的一类微分生态系统的定性分析

本文研究捕食者——食饵种群相互作用中的微分生态系统其中参数α、b、γ_1、γ_2、d、F、λ人均为正数.x、y分别表示食饵种群与捕食者种群的密度,F示表食饵种群的存放率.p(x、y)与Q(x、y)均定义在区域R={(x,y)|x>0,y>0}或R~*={(x、y)|x≥0,y≥0}上.1 无闭轨线存在的充分条件水平等倾线Q(x,y)=0,即x=x~*=(d/r_2)~(1/λ),y=0(x轴).铅直等倾线P(x,y)=0,即y=1/(γ_1x~λ)(αx-bx~2+F),它有两个极值点     

非正规边值条件下的二阶非自伴边值问题

(一)常型的二阶边值问题(E)y″ q(x)y=-λy U_1y=a_(11)y(0) a_(12)y′(0) a_(13)y(1) a_(14)y′(1)=0 U_2y=a_(21)y(0) a_(22)y′(0) a_(23)y(1) a_(24)y′(1)=0 q(x)∈c[0,1]常分为自伴与非自伴二类,在自伴情形(即当 q(x)为实值函数且 U_1y、U_2y 为自伴边值条件时),系一古典问题,此时(E)恒有可数个实的单重特征值,且其特征展开式的收敛性质与它的富氏展开式是同等的。至于(E)在非自伴情形(即当 q(x)是复值函数,U_1y、U_2y 系一般边值条件时),其特征值分布状况及其特征展开式的性质,亦已有所讨论(关于更高阶的一     

鞍点定理的推广及其对常微分方程组周期解问题的应用

在[1]中Raul.F.Manasevich推广Lazer—Landesman—Meyer的鞍点定理成下述形式。命题1.(Manasevich) 设H是一个实Hiebert空间,X,Y是H的两个闭子空间,H=X Y,T是从H到H的一个C~n连续映射.(n≥1),假设存在两个正数m_1和m_2使: 〈T’(u)x,x〉≤-m_1||x||~2 ?x∈X,?u∈H(1) 〈T’(u)y,y〉≥m_2||y||~2 ?y∈Y,?u∈H(2) 〈T’(u)x,y〉=〈x,T’(u)y〉?u∈H,?x∈X,?y∈Y.(3)则在这些假设条件下,T是一个映满H的C~n微分同胚。     

B(H)上保持*-拟积的双射

设B(H)是维数大于1的复Hilbert空间H上有界线性算子全体得到的代数.?A,B∈B(H),定义拟积A°B=A+B-AB.证明?是B(H)上的双射且满足?(A*°B)=?(A)*°?(B),?A,B∈B(H)的充要条件是当dim H≥3时,存在H上的酉算子或共轭酉算子U使得?(A)=UAU*,A∈B(H);当dim H=2时,存在H上的酉算子U使得?(A)=UA_τU*,A∈B(H),其中τ是C上的环自同构.设A=(a_(ij))∈M_2,则令A_τ=τ(a_(ij)).     

一类Abel积分的零点个数估计

研究Abel积分■的零点的个数问题,其中α_i∈R,i=0,1,2,3,Γ_h={H(x,y)=h,h∈(-1/20,0)}是闭曲线H(x,y)=1/2y~2-1/4x~4+1/5x~5.当一个参数α_i(i=0,1,2,3)为零时,得到J(h)在(-1/20,0)上零点的精确个数.