∧超子的衰变

用色散关系来处理∧衰变中强作用的影响,其中忽略了k介子的强作用,对中間态作了确定的近似,結果发現∧超子衰变的分枝比和实驗的偏差,比微扰論的結果还坏。§1。引言盖尔曼和費曼[1]提出了普适的費米型弱作用,成功地解决了β衰变。μ介子(?)变和π介子衰变現象,在这些現象中所遇到的弱作用,只是核子和輕子間的普适費米型弱作用。但是在重子之間是否存在着类似的弱作用,尚須討論。[2],[3]实驗提出了∧及Σ超子衰变上下不对称,所以在衰变的过程中宇称是不守恆的。馬夏克[4]等把普适的費米型弱作用推广到∧超子衰变过程中,发現如果不考虑中間过程中重粒子間的强作用,則这一理論可以解釋∧→π~- P和∧→π° n的分枝此,以及∧衰变中不对称因子等等。应該指出在超子衰变中,不考虑中間过程的强作用是不行的,因为僅是弱作用不能解釋∧超子和∑超子平均寿命的比例[5],也不能解釋Σ衰变中不对称因子[3]。朱洪     

π~+介子輻射衰变分枝比

一、引言費曼—盖尔曼和夏馬克森德香所提出的費米子之間普适弱作用理論应用于β衰变等弱作用现象得到很好的結果。中国科学院原子能所的同志利用費曼—盖尔曼等人提出的費米子普适弱作用哈密頓量密度及沙拉姆所提出的强相互作用哈密頓量密度,用截断方法来处理真空极化带来的无穷大,所算出K~+介子衰变的分枝比和实驗結果符合得不錯。本文中应用同样的方法来計算π~+介子的輻射衰变。π~+→e~++v+γ(1) π~+→μ~++v (2) 的分枝比。我們的結果是W_γ:W_μ=1.23×10~(-5)。目前实驗結果是W_γ:W_μ(?)10~(-4)。后来,我們发现用这种截断方法算出来的結果和利用规范不变性算出来的結果是一样的。考     

重粒子間的弱作用

用色散关系处理∧ P→N P过程中强作用的影响,其中忽略了k介子的强作用,对中間态作了近似。§1引言馬夏克等最先把普适費米弱作用,推广到重粒子之間,来解釋超子的衰变現象。等提出要解釋∧超子和Σ超子平均寿命的比例,必須考虑中間过程中强作用的影响,本文的目的是企图比較精确地处理∧ P→P N中强作用对弱作用的影响,我們如哥伯克一样用色散关系的方法处理,其中忽略了①k介子的强作用,因为g~2k/g~2π～0.1,②对中間态作了确定的近似。     

超子物理

评述了产生子的极化，重子八重的磁矩，弱辐射超子衰变，重子的半轻子衰变理论和实验的现状及待解决的问题。     

么正对称性理论中的流-流耦合弱相互作用

一、引言 近年来,利用么正对称性理论讨论基本粒子强相互作用的工作取得了很大的进展。这个理论也已被用到弱相互作用领域中来。Cabibbo假定了强相互作用粒子的弱流属于SU_3群的八维表示,并应用了所谓“单位长度”的假设较好地解释了轻子衰变问题。他的工作不仅统一地解释了介子和超子的轻子衰变几率,而且给出了对β衰变的矢量耦合常数(G_v)与μ衰变常数(G_μ)之间微小差异的满意解释。一系列作者应用八重态理论讨论了非轻子衰变问题,在某些假定之下,他们都得到了一个三角形关系(Lee氏三角形)。最近的实验表明,这一关系与实验符合得相当好。但所有这些工作实际上都只是考虑了有效的Yukawa型的非轻子弱相互作用,因而无法与轻子过程相联系。反之,若由Cabibbo所给出的流来计算非轻子衰变,所得几率至少比实验小一个数量级。(同时,由于Cabibbo理论中没有△S=-△Q的流,过程∑~+→n+π~+应通过复杂的强相互作用重正化效应而进行,不能直接作唯象处理。)     

超子轻子蜕变和SU_3对称性

本文根据么正对称性,在同时考虑强相互作用粒子的八维弱流和十维弱流基础上,讨论了超子经子蜕变。指出,十维弱流的存在并不和实验矛盾。对△S=0和△S=△Q类型的超子轻子蜕变,本文所有结果和Cabibbo超子轻子蜕变理论的结果极接近。同时求出△S=-△Q和△S=2类型的轻子蜕变过程几率,结果并不和实验矛盾。     

层子模型中超子的非轻子衰变

本文在层子模型中用流代数计算超子的非轻子衰变,结果与实验基本符合。     

用冪数湍流阻力式求尾跡及射流的速度分布

本文根据张国藩教授提出的冪数形式的湍流阻力式[1],求解湍流尾跡和湍射流的速度分布,結果和实驗很好地符合。並且,过去根据Prandtl的动量传送論及Boussinesq公式所得的結果,可以由本文的結果中作为特例计算出来。     

∧超核结构

简要回顾了∧超核结构研究的实验和理论研究进展,并介绍了超子-核子相互作用和对单∧超核的描述,以及奇特∧超核现象的最新研究成果,包括超核的巨中子晕、超子晕等.     

离子晶体中激子与晶格振动的相互作用

利用佛尔頓的变分函数,計算了激子——晶格互作用对激子的能级和有效貭量的影响,在有限温度下,除了圍繞激子的虛声子外,还存在实声子(晶格的热振动)激子与声子的作用使激子的能级降低,有效貭量增加,且二者都与温度有关。在絕对零度下,結果与利用古拉列的变分函数得到的結果一致。     

τ衰变振幅解析性

Ⅰ.引言τ衰变的能譜和角分布是提供低能π—π作用的实驗材料之一。一些作者曾經用色散关系处理这个問題,并且企图找出π—π散射长度的一些数值。本文的目的是利用費曼图解来研究τ衰变振幅的解释性,从而确定振幅的表示式。結果表明,在一定的近似下,通常的单重色散关系表示式成立。最后并討論了解色散关系所遇到的問題。     

关于θ-τ难题新解

本文结合强子的夸克结构,对θ和τ介子的衰变作了进一步的分析,从而证明了θ和τ都是自旋为0宇称值为+1的同种粒子,这种粒子也就是通常所说的K介子。K介子的宇称值为+1,∧超子的宇称为-1,∧→ρ+π~-虽属衰变不对称的弱相互作用过程,但宇称仍然守恒,这些结论虽然都和当前公认的理论不同,但它不但能和K介子的夸克结构协调一致,而且还能和实验事实相一致,从而对θ-τ难题作出了新的解释。根据对θ和τ衰变的分析,本文还认为K介子的平均寿命应直接由衰变方式决定。     

^5∧He超核中α粒子的扭曲对结合能B∧的影响

在α粒子集团模型下,采用Ｒａｙｌｅｉｇｈ－Ｒｉｔｚ变分法,计算了＾５∧Ｈｅ超的结合能,由于考虑了∧超子和α粒子的扭曲作用,使得被扭曲的＾５∧Ｈｅ超的结合能Ｂ∧增加,在不同的几种∧－Ｎ相互作用势和α粒子密度分布下,结合能Ｂ∧的增加△Ｒ≈０．１－１．０ＭｅＶ,所以＾５∧Ｈｅ超核中的扭曲效应是不应忽视的。     

π介子的輻射衰变

一、引言本文的目的是計算π介子的衰变过程π~+→e~++v+γ(1) 和π~+→μ~++v (2) 的相对几率。以前曾有不少作者討論过这問題。[1] [4]对这問題的注意主要是和以前实驗上沒有发现π~+→e~++v (3) 相联系的。这些工作指出对于A和V耦合,过程(1)的几率特别小,不会超过过程(3)的几率,而給出过程(3)和(2)的相对几率仍然大于当时实驗所允許的限度;至于其他耦合則給出与实驗完全不符的結果。不久以前实驗上証实了过程(3)的存在[5],并且所得的結果和費曼、盖尔曼以及馬夏克、森德香[6],[7]所提出的     

_∧~(238)U超核裂变中∧超子的能级

本文采用绝热近似和准定态微扰方法计算了U超核裂变过程∧超子的最低四能级,其中隆起的峰值采用了c(t)=k_1t和c(t)=k_2t~2两种不同形式,并作了比较。     

叙列空间上的∧——有界变差函数

给出了定义在叙列空间上的∧-强有界变差函数、∧-弱有界变差函数、∧-有界变差函数、∧-弱有界变差函数的概念,讨论了它们的关系和性质,推广了文[1-2]中的有关结论.     

超子排斥势和弱吸引势对中子星性质的影响

从相对论平均场理论出发,研究了不同超子势下,超子耦合常数对中子星性质的影响．对4种不同的超子势进行了计算,计算发现,∑强排斥势和Ξ的弱吸引势都将抑制超子的产生．作者通过对不同超子势的计算得到以下结果：∑排斥势越强,状态方程越硬,其所得中子星的最大质量越大．计算得到中子星的质量为1．32～1．45M⊙（M⊙为太阳质量）,与实际观测基本符合．     

超子同位旋相互作用对中子星性质的影响

作者从相对论平均场理论出发，考虑到核子、超子和介子的自由度，研究了不同∑超子同位旋相互作用对中子星性质的影响．经计算发现，大的三超子与ρ介子耦合常数对中子星中∑^-超子的出现有抑制作用，当该耦合常数超过1．4时，不会有∑^-出现，同时其它超子(比如∧，虽Е^-等)则在更小的密度下生成．该同位旋耦合常数亦对中子星物质的状态方程有影响，耦合常数越大，状态方程越硬，得到的中子星的最大质量越大．由计算结果得中子星的最大质量为1．3～1．4M⊙(M⊙为太阳质量)，与观测结果基本相符。     

中子星中的超子相

本文一方面采用相对论平均场理论来研究超子Λ、∑和≡对中子星的粒子分布、质量半径关系等方面性质的影响。另一方面,又从弱相互作用理论出发,讨论超子如何改变直接Urca过程的发生范围和中微子发射率,进而研究超子对中子星冷却性质的影响。结果表明,超子对中子星的影响是复杂的、多方面的、且不可忽略的。     

有质量的中微子与Weinberg—Salam—Glashow模型

我們发現,如果允許中微子有質量而在标准的弱电統一模型中引入中微子右手单态,在一代輕子的情况下,对中性弱流和带电弱流完全沒有影响,在多代輕子情况下,中性弱流仍然不变,但在带电弱流中将出現中微子左手态的类Cabibbo混合,这可以引起中微子振蕩。