Co2+:ZnSiF6·6H2O的g因子随压力变化的研究

通过Co2+:ZnSiF6·6H2O的g因子随压力变化的实验数据和晶体结构数据,确定了以压力作为参量的状态方程,并采用完全对角化方法,研究了Co2+:ZnSiF6·6H2O的g因子随压力变化的行为,理论结果和实验值符合得很好.     

Co~(2 )∶ZnSiF_6·6H_2O的g因子随压力变化的研究

通过Ｃｏ２＋：ＺｎＳｉＦ６·６Ｈ２Ｏ的ｇ因子随压力变化的实验数据和晶体结构数据，确定了以压力作为参量的状态方程，并采用完全对角化方法，研究了Ｃｏ２＋：ＺｎＳｉＦ６·６Ｈ２Ｏ的ｇ因子随压力变化的行为，理论结果和实验值符合得很好     

ZnSiF6.6H2O：Ni^2＋零场分裂D的压力效应

考虑到高压下晶体的微观结构，静电库仑作用都发生变化，本文研究了掺杂晶体ＺｎＳｉＦ６．６Ｈ２Ｏ：Ｎｉ＾２＋在低温下的零场分裂三角分量Ｄ与静水压间的联系，理论和实验结果符合好。     

NiSiF6.6H2O的光学吸收谱的EPR

应用三角晶场中ｄ＾２（ｄ＾８）电子组态的强场能量矩阵元，采用完全对角化方法，建立了精确计算零场分裂Ｄ值和ｇ因子的一套方法，以此计算了ＮｉＳｉＦ６．６Ｈ２Ｏ的光谱和ＥＰＲ，结果与实验符合很好。     

Na_2Z_nCl_4·3H_2O:M_n~(2+)的零场分裂随压力变化的迭加模型研究

本文使用迭加模型建立起了~6S(d~5) 态离子零场分裂 D 与 C_(3V)空间对称晶体结构间的关系。并用于计算 N_aZ_nCl_4·3H_2O:M_n~(2+)的零场分裂 D 随压力的变化,得到了 D 值随压力增加而增大是通过晶胞键长 R 和键角θ同时随压力改变而引起的结果,满意的解释了实验现象。     

（pno（CuCl.H2O的反常零场分裂

晶体（ｐｎｏ）ＣｕＣｌ．Ｈ２Ｏ中Ｃｕ＾２＋（ｄ＾９）离子的零场分裂轴对称分量Ｄ和斜方分量Ｅ出现了不为零的反常现象。根据该晶体中局域张离子有双聚成链结构的特点，使用中心金属离子对ｄ＾９－ｄ＾９的交换相互作用机制，满意地解释了这一反常现象。     

ZnSiF_6·6．6H_2O·V~（2＋）的零场分裂D和三角畸变的研究

本文利用高阶微扰公式研究了三角晶场中３ｄ３离子零场分裂Ｄ与晶体畸变的关系，井由此判定晶体ＺｎＳｉＦ６·６Ｈ２Ｏ：Ｖ２＋的局域结构应为伸长的三角畸变：在此基础上，进一步研究了零场分裂Ｄ和顺磁ｇ因子与静水压的联系。     

CaCl2*6H2O-MgCl2*6H2O多温截面的研究

用步冷曲线法研究并绘制了ＣａＣｌ２·６Ｈ２Ｏ－ＭｇＣｌ２·６Ｈ２Ｏ多温截面图,实验显示该截面有两个四相转熔反应,其转熔温度分别为２５．０℃和２２．０℃．结果表明,ＣａＣｌ２·６Ｈ２Ｏ－ＭｇＣｌ２·６Ｈ２Ｏ混合盐可用于低温相变储热．     

三元体系Na_2SO_4-(NH_4)_2SO_4-H_2O中的Na_2SO_4·10H_2O-(NH_4)_2SO_4和Na_2SO_4·10H_2O-(NH_4)_2SO_4·Na_2SO_4·4H_2O多温截面图

本文对Na_2SO_4-(NH_4)_2SO_4-H_2O三元体系中的Na_2SO_4·10H_2O_-(NH_4)_2SO_4(Ⅰ)和Na_2SO_4·10H_2O-(NH_4)_2SO_4·Na_2SO_4·4H_2O(Ⅱ)两个多温截面进行了研究.在(Ⅰ)中有三个四相转熔点:P_1,38wt%(NH_4)_2SO_4,58.8℃;P_2,10.9 wt%(NH_4)_2SO_4,26℃;P_3,39.1 wt%(NH_4)_2SO_4,-16℃.在(Ⅱ)中有两个四相转熔点:P_1,100 wt%(NH_4)_2SO_4·Na_2SO_4·4H_2O,59℃;P_2,23.62 wt%(NH_4)_2SO_4·Na_2SO_4·4H_2O,26.1℃,转熔反应热为180 J/g。     

CsMnCl3·2H2O:Cu2+吸收光谱的研究

CsMnCl3·2H2O是典型的准一维反铁磁体.最近V V Eremenko测定了CsMnCl3·2H2OCu2+的吸收光谱,利用晶体场理论,结合晶体结构,分别计算晶体中Mn2+在Oh下和Cu2+在D2h下的能级,研究结果表明CsMnCl3·2H2OCu2+在28000,3000,32000吸收峰是来自Cu2+的d-d跃迁.     

Na_2S_2O_3·5H_2O用作储热材料的研究

本文对Ｎａ２Ｓ２Ｏ３·５Ｈ２Ｏ用作储热材料作了较详细的研究．提出了解决Ｎａ２Ｓ２Ｏ３·５Ｈ２Ｏ在储热时存在的相分离及过冷两大问题的方法，并通过实验证明加入添加剂后的Ｎａ２Ｓ２Ｏ３·５Ｈ２Ｏ是一种较好的储热材料     

NaAc·3H_2O－NaBr·2H_2O多温截面图

给出了ＮａＡｃ－ＮａＢｒ－Ｈ２Ｏ三元体系中ＮａＡｃ·３Ｈ２Ｏ－ＮａＢｒ·２Ｈ２Ｏ多温截面图，为研究ＮａＡｃ·３Ｈ２Ｏ－ＮａＢｒ·２Ｈ２Ｏ相变贮热体系提供了理论依据。由ＮａＡｃ·３Ｈ２Ｏ和ＮａＢｒ·２Ｈ２Ｏ可制得３８～５３℃的混合相变贮热材料。     

醇还原VOPO_4·2H_2O制备VOHPO_4·0.5H_2O的活化研究

研究了醇还原 VOPO4 · 2 H2 O制备的 VOHPO4 · 0 .5H2 O,在正丁烷和空气的混合气体中活化后 ,醇对产物物相组成的影响。由伯醇制备的 VOHPO4 · 0 .5H2 O活化后 ,产物中( VO) 2 P2 O7相的结晶度和含量较高 ;随着伯醇碳原子数的增加 ,活化后产物 ( VO) 2 P2 O7的无序度增加 ;仲醇制备的 VOHPO4 · 0 .5H2 O活化后 ,最终产物中 ( VO) 2 P2 O7的含量和结晶度较低 ,且有较多的无定型和 VOPO4 相生成。研究表明 ,正戊醇 (正辛醇 )制备的 VOHPO4 · 0 .5H2 O活化后 ,正丁烷的转化率和顺酐的选择性均优于仲戊醇 (仲辛醇 )和常规方法制备的 VOHPO4 · 0 .5H2 O     

四角晶场中K2ZnF4：Ni^2＋的零场分裂D

根据杂质离子可能引起晶体中杂质周围局部结构的畸变，本文计算了晶体Ｋ２ＺｎＦ４：Ｎｉ２＋的零场分裂参量Ｄ，并预言了低温下（４．２Ｋ）晶体结构的畸变     

氮气氛下CaC2O4·H2O热分解过程的综合研究

介绍了对化学专业大三学生提高型实验--氮气氛下CaC2O4·H2O热分解过程的综合研究,对所得TG/DSC谱进行解析,并求出热分解过程各步变化的△H,n,E,A和k.     

复盐K2Cu(C2O4)2·2H2O的热分解动力学研究

合成了复盐K2Cu(C2O4)2·2H2O,利用TG - DTG技术分析研究了它们在氮气气氛中的热分解过程,用Freeman - Carroll和Achar - Brindley - Sharp - Wendworth两种方法确定了复盐热分解反应的活化能 (E)、反应级数 (n)和频率因子 (A)等动力学参数, 通过线性拟合得到其相关度均大于0.99, 具有良好的动力学一致性.     

d~5(~6S)离子立方零场分裂及光谱的理论研究

为了克服在晶场理论中利用微扰近似公式计算d~5(~6S)离子基态立方零场分裂参量的困难,本文用O_h 点群表象的强场方案,构造了d~5电子组态在六配位O_h 对称晶场中微扰哈密顿H′[=H_(el)+H_(?)+V_(CF)(O_h)]的完全能量矩阵.用它研究了d~5离子基态立方零场分裂参量与吸收光谱.我们发现,立方零场分裂参量a 对晶场参量Dq 的依赖关系应为:a(+|Dq|)>a(-|Dq|).由于Powell 等人的能量矩阵中Dq 和ξ_d 之间存在相对位相错误而导致零场分裂参量的计算困难,本文利用正确的d~5(O_h~(?))完全能量矩阵,统一地计算了几种六配位八面体O_h 的晶场中Fe~(3+)和Mn~(2+)离子的基态立方零场分裂和d-d跃迁吸收谱.数值分析中发现,旋轨耦合常数ξ_d 及晶场参量Dq 对立方零场分裂参量有重要影响,ξ_d 取值的差异正是Fe~(3+)和Mn~(2+)络离子立方零场分裂参量巨大差别的主要原因.由理论值与实验观测结果的一致性表明,利用正确的d~5(O_h~(?))完全能量矩阵分析,可以克服Low 等人断言的简单晶场理论计算的困难.     

NiSiF_6·6H_2O的光学吸收谱和EPR

应用三角晶场中ｄ２（ｄ８）电子组态的强场能量矩阵元，采用完全对角化方法，建立了精确计算零场分裂Ｄ值和ｇ因子的一套方法。以此计算了ＮｉＳｉＦ６６Ｈ２Ｏ的光谱和ＥＰＲ，结果与实验符合得很好     

从盐卤中提取复盐KCl·MgCl_2·6H_2O的研究

本文研究了如何从海水盐卤中提取复盐KCl·MgCl2·6H2O，并得到以下结果：（1）提出准确测定盐卤浓缩的最佳提取温度的方法，以便在提取该复盐时获得最高产率；（2）提出“连续使用母液”法，使能更有效地提取该夏盐．