有限维希尔伯特空间q奇广义相干态量子特性

构造了有限维希尔伯特空间q变形非简谐振子奇广义相干态，讨论该量子态的压缩效应和反聚束效应，结果表明该量子态存在压缩效应和反聚束效应，并给出量子效应出现的条件。     

非简谐振子广义奇偶相干态的叠加态的高阶压缩效应

研究了非简谐振子广义奇偶相干态的叠加态,从而进一步讨论了叠加态的高阶压缩效应。     

非简谐振子广义相干态的叠加态的高阶压缩效应

构造了非简谐振子广义相干态的叠加态,讨论了该量子态的高阶压缩效应及其压缩效应随时间的变化．结果表明,非简谐振子广义相干态的叠加态,当叠加相位φ满足一定条件时出现奇数阶压缩,并给出了压缩条件与叠加相位φ的关系,其高阶压缩周期随阶数增大而减小,压缩持续时间也随阶数增大而减小并与叠加相位φ有关．     

qs变形非简谐振子奇偶广义相干态及其量子统计特性

利用变换算符导出了qs变形的非简谐振子代数，得到了qs变形非简谐振子光场的广义相干态，研究了qs变形非简谐振子奇偶广义相干态的高阶压缩效应和反聚束效应，并用数值计算方法讨论了变形参数q和s对这些量子统计特性的影响。结果表明，qs变形非简谐振子奇偶广义相干态均可呈现奇次方阶压缩效应和反聚束效应，当q和s取一定值时，在qs变形非简谐振子光场强度取值的一定范围内，呈现这些非经典特性的范围随着q偏离1越大和s取值越小而变大。     

奇偶相干迭加态的高阶压缩特性

根据Ｈｏｎｇ和Ｍａｎｄｅｌ引入的高阶压缩概念，本文探索了新近构造出来的奇相干迭加态各高阶压缩的一些特性。     

qs变形非简谐振子奇偶广义相干态及其量子统计特性

利用变换算符导出了qs变形的非简谐振子代数,得到了qs变形非简谐振子光场的广义相干态,研究了qs变形非简谐振子奇偶广义相干态的高阶压缩效应和反聚束效应,并用数值计算方法讨论了变形参数q和s对这些量子统计特性的影响。结果表明,qs变形非简谐振子奇偶广义相干态均可呈现奇次方阶压缩效应和反聚束效应,当q和s取一定值时,在qs变形非简谐振子光场强度取值的一定范围内,呈现这些非经典特性的范围随着q偏离1越大和s取值越小而变大。     

激发奇偶q变形相干态的振幅平方压缩效应

构造了激发奇偶q相干态.研究了激发奇q相干态的振幅平方压缩效应,给出振幅平方压缩的条件,并对2θ=kπ的特殊情况进行了数值计算和讨论     

迭加态中的压缩效应

本文讨论了相干态和压缩真空态的迭加态的量子统计性质．讨论表明，这种迭加态能由压缩真空态获得较之场强更强和压缩更深的压缩光场，而且还可能呈现反聚束效应．     

第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方Y压缩

构造的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场│ψ0^（4），Ⅳ〉q是由多模复共轭奇相干态│ψ0^（2），O〉q和多模虚奇相干态│ψ0^（2），O〉q这两者的线性叠加所组成的。利用新近建立的多模压缩态理论，对态│ψ0^（4），Ⅳ〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性进行了详细研究。结果发现：1）当压缩次数N为偶数，且N=4m（m=1，2，3，…）时，若各模的初始相位φi，态间的初始相位差θ1-θ2等分别满足一定的取值条件，态│ψ0^（4），Ⅳ〉q的第一正交相位分量总可呈现出等幂次N次方Y压缩效应；2）当压缩次数N为偶数，且N=4m-2（m=1，2，3，…）时，若各模的初始相位φi，态间的初始相位差θ1-θ2等分别满足一定取值条件，态│ψ0^（4），Ⅳ〉q的第二正交相位分量总可呈现出等幂次N次方Y压缩效应。     

多模虚奇、偶相干态的叠加态光场等幂N次方Y压缩

目的　利用多模压缩态理论,研究态 |Ψ(4)oe V〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性。方法　根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模虚奇相干态和多模偶相干态组成的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oeV〉q。结果　①当压缩次数N为偶数时,态 |Ψ(4)oe V〉q始终不呈现广义非线性等幂N次方Y压缩效应: (a)当压缩次数N=4m(m=1, 2, 3,… )时,态 |Ψ(4)oe V〉q处于等幂N Y最小测不准态; (b)当N=4m-2(m=1, 2, 3,…)时,态 |Ψ(4)oe-V〉q呈现半相干态效应。②当压缩幂次N为奇数时,在一定条件下态 |Ψ(4)oeV〉q的第一正交分量和第二正交分量可分别呈现出奇数次和偶数次的广义非线性等幂N次方Y压缩效应。结论　发现了态 |Ψ(4)oe V〉q的广义非线性等幂N次方Y压缩具有某些新的物理性质。     

非简谐振子广义相干态的位相统计性质

根据Pegg-Barnett位相定义,计算了非简谐振子广义相干态的位相概率分布函数,并且进行了数值计算。研究表明:广义相干态位相分布曲线随φ变化呈周期性,曲线峰值随|β|的增大而增大。     

相干态与其叠加态之间的距离

根据LudwigKn ll对两量子态间距离函数的定义,得到了任意一个相干态|α0〉与相干态|α〉及其相反态通过任意系数线性叠加组成的叠加态———猫态|Ψ〉之间距离函数的一般表达式D(r,r0,φ).依据D(r,r0,φ),讨论了|α0〉与|Ψ〉之间的相似特性与其内禀参数之间的关系.结果表明,态|α0〉与|Ψ〉的相似程度,不但与每个相干态在复空间的平移距离有关,而且与态|α0〉和|α〉相对初始相位差Δθ以及叠加相位有关.     

两多模相干态的叠加态光场的等幂N次Y压缩

根据量子力学态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)}>q和多模复共轭相干态的相反态等幂次|{-zj(b)}>q的线性叠加所组成的振幅不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψn(2)>q(j=1,2,3,…,q),利用多模压缩态理论研究了态|Ψn(2)>q的等幂次N次方Y压缩特性。结果表明:在各模的平均光子数不相等而对应模的初始相位相等亦即Rj(a)≠Rj(b)且ψj(a)=ψj(b)=ψj的条件下,如果各模的初始相位ψj和态间的初始相位差θpq(R)-θnq(R)=△θ满足一定取值关系,则无论压缩次数N为奇数还是偶数,态|Ψn(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂次N次方Y压缩效应,但N是奇数时的压缩深度大于N是偶数时的压缩深度。     

一类光子消灭算符aN正交归一本征态的迭加态的振幅k次方压缩特性

对一类光子消灭算符aN正交归一本征态的迭加态的振幅k次方压缩特性进行了研究,发现一类aN正交归一本征态的迭加态的振幅k次方压缩特性明显地区别于aN的正交归一本征态k次方压缩.无论N取奇数还是偶数迭加态均存在振幅k(k=Nt或Nt/2)次方压缩.由于当位相差δ=2mπ/t(m为整数)时迭加态不存在振幅k次方压缩;当δ=π时,只有N和t同时为奇数才有可能存在k次方压缩;当δ=π/2时,对应t≠4m的不同取值迭加态存在k次方压缩.因而参量的位相对振幅的k次方压缩起着关键性的作用.研究结果还表明j,N,δ,和α对k次方压缩和压缩区域起着不容忽视的作用.     

叠加态光场与级联三能级原子相互作用下场熵的压缩特性

研究了叠加态光场与级联型三能级原子相互作用过程中场熵的压缩特性.数值计算结果表明:场为真空态和单光子数态的叠加态时,光场熵的压缩特性与决定叠加态的几率幅参数有密切关系.位置熵的演化曲线随φ的变化呈现出周期性变化规律,在第一象限内随φ的增大,位置熵压缩效应增强.     

叠加Trio-相干态及其非经典特性

引入了叠加Trio-相干态,讨论了该量子态的完备性及其光子数统计分布和Cauchy-Schwarz不等式.结果表明,该量子态存在亚泊松统计分布和违背Cauchy-Schwarz不等式等非经典特性.     

非对称两态叠加多模量子叠加态的不等阶N_j次方H压缩

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态｜{z(a) j}〉q和多模复共轭相干态｜{z(b) j}〉q的相反态｜{-z(b) j}〉q这两个非对称的量子态的线性叠加所组成的多模量子叠加态｜ψ〉q的高阶不等阶Nj次方H压缩效应,结果表明,如果各个模的压缩阶数Nj与各个模的初始位相φj之积Njφj的总和以及态｜{z(a) j}〉q和态｜{-z(b) j}〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(R)nq分别满足一定的条件时,多模量子叠加态｜ψ〉q的两个正交相位分量可分别呈现出周期变化的高阶不等阶Nj次方H压缩效应.当各个模的压缩阶数的和为奇数时可获得较大的压缩深度.     

一类叠加相干态的相位概率分布特性

根据Pegg-Barnett 相位定义,计算了一类叠加相干态的相位概率分布函数,并进行了数值模拟. 结果表明,该量子态的相位概率分布受到叠加参数和相位参数的调制.