Ti+19离子的能量和振子强度

用全实加关联方法计算类锂Ti^ 19离子1s^22p～1s^2nd(3≤n≤9)的跃迁能、振子强度和1s^2np与1s^2nd(n≤9)态的精细结构劈裂．得到的3种规范下振子强度的计算结果符合的很好,与已有的实验数据也相符合．确定了这2个Rydberg系列的量子数亏损．将上述分立态振子强度的计算结果与单通道量子亏损理论相结合,计算在电离阈附近(|E|≤I／2)束缚态一束缚态跃迁振子强度与束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,实现了具有较大核电荷数的Ti^ 19离子量子跃迁特性的全能域理论预言．     

Ni~(25+)离子1s~2nd-1s~2n'f(n≤9)偶极跃迁振子强度的理论计算

利用多组态相互作用方法构造了高离化Ni25+离子1s2nl(n≤9,l=d,f)Rydberg序列的波函数,计算了1s2nd-1s2n'f(3≤n≤9;4≤n'≤9)偶极跃迁在长度、速度和加速度三种规范下的振子强度,得到的计算结果彼此符合的较好.本文还将振子强度与量子亏损理论相结合,计算了从任一给定初态到末态所有分立态和连续态的振子强度和振子强度密度,实现了全能域光谱特性的理论预言.     

Co~(24+)离子1s~22s-1s~2np跃迁的全能域理论研究

用全实加关联方法计算了Co24+离子1s22s和1s2np(n≤9)态的非相对论能量.得到的1s22s和1s22p态的结果与Yan等人的高精度计算结果符合的很好.在计算相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正的基础上,通过引入价电子的有效核电荷,在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正和量子电动力学修正,计算了该离子1s22s-1s2np的跃迁能,波长和在3种规范下的振子强度.得到与现有实验数据符合得很好的结果.与量子亏损理论结合,将对该离子能量和振子强度的理论预言准确地外推到包括连续态的整个能域.     

类锂钒离子1s~2nd-1s~2nf的振子强度

计算了类锂钒离子的激发态1s2nl(l=d,f;n≤9)的非相对论的电离能;将相对论效应和质量极化效应作为微扰,计算了它们对体系能量的修正;利用有效核电荷方法计算了电子的量子电动力学(QED)效应对电离势的贡献。用在FCPC中确定的波函数,计算了类锂钒离子1s2nd-1s2nf(n≤9)跃迁的振子强度。     

Cr21+离子1s22s-1s2np的跃迁能和偶极振子强度

用全实加关联方法计算了类锂Cr^21＋离子1s^2 2s-1s^2 np（2≤n≤9）的跃迁能和1s^2 np（n≤9）态的精细结构．依据单通道量子亏损理论,确定了Rydberg系列1s^2 np的量子数亏损．用这些作为能量的缓变函数的量子亏损,可以实现对任意高激发态（n≥10）的能量的可靠预言．用在计算能量过程中确定的波函数,计算了Cr^21＋离子1s^2 2s-1s^2 np（2≤n≤9）跃迁的振子强度．将这些分立态振子强度与单通道量子亏损理论相结合,得到该离子从基态到电离阈附近高激发束缚态间的偶极跃迁振子强度以及束缚态-连续态跃迁的振子强度密度,从而将Cr^21＋离子的这一重要光谱特性的理论预言外推到整个能域．     

Sc~(18+)离子1s~2 nd-1s~2 nf的跃迁能和波长

用全实加关联(FCPC)方法计算了Sc18+离子1s2nd-1s2nf(4≤n≤9)态的跃迁能和波长.计算结果表明,由1s2nd-1s2nf的跃迁产生的谱线的波长范围在硬X射线范围内.     

类铍离子1s~22s2p ~3P_(0,1)能级之间的磁偶极跃迁

用多组态Dirac-Fock和相对论组态相互作用的扩展优化能级方法,在计算中包含了Breit相互作用,真空极化,自能以及有限核质量修正,计算了核电荷数Z从6到80的类铍离子等电子序列的1s~22s2p ~3P_(0,1)的精细结构能级,磁偶极跃迁几率和振子强度.     

RhXV离子4s~24p—4s4p~2、4s~24p—4s~24d和4s4p~2—4p~3跃迁能谱的预言

利用组态相互作用理论和参数外推方法,计算了RhXV离子4s~24p、4s~24d、4s4p~2和4p~3组态的能级以及4s~24p—4s4p~2、4s~24p—4s~24d和4s4p~2—4p~3跃迁的谱线波长和振子强度。4s~24p和4s4p~2组态的能级与已有实验结果符合很好,4s~24d和4p~3组态的能级以及4s~24p—4s~24d和4s4p~2—4p~3跃迁的波长和振子强度纯属理论预言结果。     

Co^24＋离子1s^22s-1s^2np跃迁的全能域理论研究

用全实加关联方法计算了Co^24＋离子1s^22s和1s^2np（n≤9）态的非相对论能量．得到的1s^22s和1s^22np态的结果与Yan等人的高精度计算结果符合的很好．在计算相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正的基础上,通过引入价电子的有效核电荷,在类氢近似下,估算了对能量的高阶相对论修正和量子电动力学修正,计算了该离子1s^22s-1s^2np的跃迁能,波长和在3种规范下的振子强度．得到与现有实验数据符合得很好的结果．与量子亏损理论结合,将对该离子能量和振子强度的理论预言准确地外推到包括连续态的整个能域．     

CaⅨ-LuLX（20≤Z≤71）离子3s^21S0-3s3p^1P1的共振跃迁

在对CaⅨ-LuLX(20≤Z≤71)离子3s3p^1P1能级结构的多组态相互作用理论HFR方法计算的基础上，分析了各种效应对等电子序列离子能级结构的影响，找出了能级沿等电子序列变化的规律性，预测计算了CaⅨ-LuLX(20≤Z≤71)离子3s3p^1P1的组态能级，进一步计算了CaⅨ-LuLX(20≤Z≤71)离子3s^2 1S0-3s3p^1P1的共振跃迁谱线波长、振子强度和跃迁概率，其中GaXX，AsXXⅡ，TcXXXⅡ，PdXXXV，TeXLⅠ和XeXLⅢ离子的3s^2 1So-3s3p^1p1的共振跃迁谱线波长等有关数据为本文内插计算值，而BaXLV-LuLX的所有结果纯属本文外推预测计算结果。     

Co~(24+)离子1s~2nd(3≤n≤9)态的激发能和精细结构

用全实加关联方法计算了类锂Co24+离子1s2nd(3≤n≤9)态的非相对论能量;在考虑了一阶相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正的基础上,估算了高阶相对论修正和QED修正对能量的影响,计算了该离子1s2nd态的电离能、激发能和精细结构,得到与现有实验数据符合得很好的结果.在此基础上,与量子亏损理论结合,实现了对Co24+离子任意高激发态(n≥10)的能量的可靠预言.     

类锂离子(Z=9-15)2s和2p态的能级和精细结构

应用MCHF(multi-configuration Hartree Fock)+BP(Breit-Pauli)方法计算了类锂离子(Z=9-15)2s和2p态的精细结构、能级分裂以及相应的光谱跃迁的跃迁几率和gf值.对于F6+离子和Si11+离子,2p态精细结构分裂的计算值误差分别为0.15%和0.96%,2s-2p光谱跃迁的跃迁几率和振子强度的计算值与实验值基本吻合.     

4d波函数塌缩对类Kr离子4p6→4p6nd辐射跃迁性质影响研究

利用考虑了电子关联效应和组态相互作用的Relativistic HartreeFork(HFR)和LSdependent(LSD)的HFR自洽场方法,系统计算了Kr原子等电子系列离子的4d电子径向波函数、轨道半径、4p6→4p6nd(4≤n≤8)辐射跃迁能和跃迁振子强度.结果显示,Kr原子的等电子系列离子4d波函数塌缩从Rb＋开始,Rb＋、Sr2＋、Y3＋离子的4d波函数塌缩是部分塌缩;对于4d波函数塌缩的离子,4p6→4p64d辐射跃迁振子     

CaⅨ-LuLⅩ(20≤Z≤71)离子3s21S0-3s3p1P1的共振跃迁

在对CaⅨ-LuLⅩ(20≤Z≤71)离子3s3p1P1能级结构的多组态相互作用理论HFR方法计算的基础上,分析了各种效应对等电子序列离子能级结构的影响,找出了能级沿等电子序列变化的规律性.预测计算了CaⅨ-LuLⅩ(20≤Z ≤71)离子3s3p 1p1的组态能级,进一步计算了CaⅨ-LuLⅩ(20≤Z≤71)离子3s21S0-3s3p 1p1的共振跃迁谱线波长、振子强度和跃迁概率,其中GaⅩⅩ,AsⅩⅩⅡ,TcⅩⅩⅩⅡ,PdⅩⅩⅩⅤ,TeⅩLⅠ和XeⅩLⅢ离子的3s21S0-3s3p1P1的共振跃迁谱线波长等有关数据为本文内插计算值,而BaⅩLⅤ-Lu LⅩ的所有结果纯属本文外推预测计算结果.     

稠密等离子体中类锂铝的原子结构研究

等离子体中原子结构的研究对于等离子体诊断和天文学观测有着非常重要的参考价值.本文采用MCDF方法结合离子球模型研究了稠密等离子体对类锂铝离子的能级和跃迁参量(跃迁能、跃迁几率和振子强度)的影响情况.随着等离子体屏蔽强度的不断增强,上述原子结构参量变化如下:1s22p (2 P_(1/2,3/2))的能级不断升高,但1s23s(2S1/2)、1s23p (2 P_(1/2,3/2))和1s23d(2 D3/2,5/2)的能级却不断降低;不同主量子数间的跃迁对应的跃迁参量均不断减小;除了1s23s(2S1/2)-1s23p(2P_(1/2,3/2))间的跃迁外,同一主量子数间的跃迁对应的跃迁参量均不断增大;1s23s(2S1/2)-1s23p(2P_(1/2,3/2))的跃迁参量均先增大后减小;在跃迁的精细结构中,ΔJ=1对应的跃迁几率和振子强度较大,而ΔJ=0的则相对较小.     

类钠铌离子的能级和辐射跃迁几率

本文采用多组态Dirac-Fock理论计算了类钠铌离子1s~22s~22p~6nl(n=3～15,l=0～6)各能级能量及各能级(nlj)_k-(nlj)_k(ni≤6,nk≤15)间的电偶极辐射跃迁几率。结果表明,可能产生软X射线激光跃迁(4f—5g,4d—5f,4f—6g,4d—6f)的波长均在水窗波段(2.33～4.37nm)内。并把计算得到的某些跃迁波长值与测量值进行了比较,其相对误差小于1.5‰。     

镧系—乙酰丙酮—异喹啉三元络合物超灵敏跃迁机理初探

本文研究了 In~(3 )(Ln=Pr,Nd,Sm,Eu,Dy,Ho,Er,Tm 和 Yb)-AA-IQ_x 三元络合物系统中超灵敏跃迁的机理。证明随着镧系离子与 AA 及 IQ_x。形成1:4:1的三元络合物,超灵敏跃迁的振子强度增加,其增加的倍数与原子序数及镧系离子的离子半径之间的关系近似呈现“双峰效应”。通过比较电偶极跃迁与磁偶极跃迁的振子强度数值,证实超灵敏跃迁现象主要来自电偶极跃迁。本文还考察了上述络合物系统中超灵敏跃迁的振子强度与 Judd-Ofelt 参数τ_λ(λ=2、4、6)之间的关系。     

氢原子跃迁几率以及振子强度和谱线强度的解析计算

根据爱因斯坦辐射理论,给出氢原子跃迁几率、振子强度和谱线强度的一般性解析计算公式,并计算了氢原子初态n=2～50到末态n′=1～10的跃迁几率、振子强度和谱线强度,并将计算结果与文献中现有的数据进行了比较,结果一致.     

不同类型镧(Ⅲ)系三元络合物形成过程中超灵敏跃迁振子强度增大规律的探讨

用分光光度法测得,在乙醇介质中Nd~(3 )Hpmbp(1苯基-3-甲基-4-苯酰吡唑酮-5)—有机碱(二苯胍或季铵碱)和Nd~(3 )—二苯酰甲烷(DBM)—四乙基碘化铵(TAI)系统中形成了Nd~(3 ):β_二酮:有机碱=1∶4∶1的离子缔合物。它们的超灵敏跃迁振子强度的增大规律与异配络合物相同。根据Judd-ofelt理论计算了Nd~(3 )-DBM-TAI系统的τ_2,τ_4,τ_6参数值,并揭示了镧(Ⅲ)系三元络合物超灵敏跃迁振子强度的增大(△P)与τ_2增大的相关性。还讨论了应用超灵敏跃迁振子强度增大规律,推断三元络合物组成的可能性。     

Sc18+离子的能量和振子强度

用全实加关联方法计算了Sc18+ 离子1s22s和1s22p态的非相对论能量.在计算相对论效应和质量极化效应对体系能量的一级修正的基础上,通过引入价电子的有效核电荷,在类氢近似下,估算了QED和高阶相对论效应对能量的修正,计算了该离子1s22s-1s22p的跃迁能、波长、在3种规范下的振子强度以及1s22p态的精细结构.得到与现有实验数据符合得很好的结果.