电子和磁单极子的电磁场角动量

电子和磁单极子的电磁场角动量为对于处于静止情况并视为点粒子的电子和磁单极子,其值为|L|=eg/c,很早就知道了.近来又有一些讨论,在静止情形下,阿达威(Adawi)考虑了电子、磁单极子大小不能忽略,     

磁单极子与黑格斯场

作者在前一工作中曾指出 G.'tHooft关于磁单极子的理论的实质,是由于规范势(?)_μ可以部分地由 Higgs 场(?)(x)表达,并且磁单极子的存在密切与(?)(x)场在同位旋空间的拓朴性质有关,而不必由规范场方程求解.最近 J.Arafune 等人已对这些拓朴性质进行了初步探讨.     

宇宙线中观察到的多光子事例可能意味着磁单极子的存在?

近年来,由于引进了波截面的概念,磁单极子理论得到了进一步发展。但是,磁单极子本身是否存在,还是一个悬案。1975年Price等曾宣称他们在宇宙线中找到了一个磁单极2卷2期子,但未得到公认。我们的工作在于考察是否有磁单极子存在的别的迹象。磁单极子难于被观察到,主要原因在于其质量十分巨大。我们曾求解了磁     

由磁单极子组成的高自旋介子

考虑由正反磁单极子组成的系统(记作Z介子)。资料[1]从Bethe-Salpeter方程出发,讨论了通过光子耦合两费米子构成束缚态的可能性,但这是在零能条件下进行的,也没有     

易卦的数字研究之二：—焦氏“周易宇宙代数学”建元（下）

(9)乾三 表w.八升之积方阵(a+bi)·(x+州)=(ax一妙)+i(即+bx)竺矍资皇蔓一一良一︸︸傲 坤一︷一(7,0)(49,0)(6 .1)(42,.7) 二吮,(5,2)(4,3)(3,4)(2,5)(几)(0,7)(7,0)(35,14)(28,21)(21,28)(14,35)(7,42)(0,49)山或 (6,l)水三 (5,2)风三 (4,3)雷三 (3,4)火三 (2,5)泽三 (1,6)夭= (0,7)(42,7)(35,12)(28,17)(21,22)(14,27)(7,32)(0,37)(一7,42)(35,14)(28,17)(21,26)(14,23)(7,26)(0,29)(一7,32)(一14,35)(28,21)(21,22)(14,23)(7,24)(0,25)(一07,26)(一14,27)(一21,28)(21,28)(14,27)(7,26)(0,25)(一7,24)(一14‘23)(一21,22)(一28.21)(14,3…     

模形式空间关于Hecke算子的对角化

Atkin和Lehner研究了权为2k的群Γ_0(Ν)的歧点形式空间S_(2k)(N)的新形式(newforms)理论,证明了S_(2k)(N)=S_(2k)~(new)(N)(?)S_(2k)~(old)(N),其中的S_(2k)~(new)(N)有一组由所有Hecke算子的特征向量构成的基,而S_(2k)~(old)(N)则只有一组关于Hecke算子T(P)((P,N)=1)的公共特征向量构成的基.Manickam,Ramakrishnan和Vasudevan研究权为k 1/2的新形式理论,讨论了空间S_(2k)(q)关于所有的Hecke算子的对角化,其中q≡3(4)是一个素数.在本文中,我们将要研究空间M_(2k)(q)及M_(k 1/2)(q)关于所有Hecke算子的对角化.此处q≡3(4)是一个素数,k≥2是一个正整数.     

中位数交叉核实准则

考虑非参数中位数回归模型Y_(ni)=g(x_(ni)) ε_(ni),1≤i≤n,(1)其中g:[0,1]|→R是待估计的连续函数,{x_(ni):1≤i≤n}是区间[0,1]上的非随机设计点列,{ε_(ni):1≤i≤n}是iid随机变量,中位数为零,{Y_(ni):1≤i≤n}是观察值.对x∈[0,1],n≥1,记D_(nj)(x)为x的第j个近邻,j=1,2,…,n,即{D_(n1)(x),D_(n2)(x),…,D_(nn)(x)}为{x_(n1),x_(n2),…,x_(nn)}的一个置换,满足|D_(n1)(x)-x|≤|D_(n2)(x)-x|≤…≤D_(nn)(x)-x|,结按自然顺序消去.令Y_(ni)(x)和ε_(ni)(x)分别表示D_(ni)(x)(1≤i≤n)处的观察值和随机变量.下面的估计g_n(h,x)=(?){Y_(n1)(x),Y_(n2)(x),…,Y_(nh)(x)},(2)(?)表示样本中位数,这个估计称为g(x)的最近邻中位数估计(或者局部中位数估计),其中近邻个数h起着光滑参数作用.h的选择对估计的好坏起着决定性的作用.作者与郑忠     

漫画欣赏

(马恒超)备用传说护甲加油有朝一日(马恒超)(夏明)(陈定远)(陈定远)本栏征求有知识性和益智性且风趣幽默的原创漫画,拒绝抄袭。请热心的读者朋友不吝赐稿,以公诸同好。编辑部信箱:zsjsll@263.net或zlxiaoyu@hotmail.com——编者路路通(陈定远)漫画欣赏~~     

关于Herz空间的嵌入定理

设00.记(?)_q~(α,p)(R~n)和(?)_q~(α,p)(R~n)分别齐次和非齐次的Herz空间(见文献[1]).伴随Herz空间的Hardy空间被定义为H(?)_q~(α,p)(R~n)={f:Gf∈(?)_q~(α,p)(R~n)}(1)和HK_q~(α,p)(R~n)={f:Gf∈K_q~(α,p)(R~n)}(2)其中Gf为f的Grand极大函数,并规定     

小区间中整数的最大素因子(Ⅰ)

Graham证明了:P(x,x~(1/2)>x~(0.662)(见J.London Math.Soc(2),24(1981),427—440).Jutila证明了P(x,x~(1/2+δ)>x~(2/3-δ)(ε,δ>0)(见J.Indian Math. Soc 37(1973),43—53)。Pintz改进为:P(x,     

我国血吸虫病疫区残留二噁(口英)毒物的发现及其生态环境意义

二(口恶)(口英)类化合物(dioxins)是多氯二苯并二(口恶)(口英)(简称(PCDDs)和多氯二苯并呋喃(简称PCDFs)两组化合物的统称,它们分别由75个和135个同族体所组成,其中尤以2,3,7,8-TCDD(四氯二苯并二(口恶)(口英))的毒性最大,专家建议人类不受伤害的极限值为10×10~(-9)mg/kg·d~(-1),80年代受到了环境学家的极大重视.含氯芳香族化合物的工业品经常是环境中二(口恶)(口英)的主     

半局部环上辛群的自同构

本文定出了半局部环(2是单位)上辛群的自同构.定义1 取(β,ν)=(0 1/-1 0),令 T_i(λ)=I~(2n) λE_(osm i)~(2n)),T_(ij)(λ)=I~(2n) λ(E_(isn j)~(2n) E_(isn i)~(2n)),R_(ij)(λ)=I~(2n) λ(E_(ij)~(2n)-E_(n j,n i)~(2n)).T′_i(λ),T′_(ij)(λ)分别表示T_i(λ),T_(ij)(λ)的转置方阵.上面三种形式的阵生成的群记为SP′_(2n)(R).     

I.Q.自测60题

32.哪个数字不属于以下系列? 4 5 8 10 11 16 19 32 3633.5个字词中哪个是最佳对比? 树皮对树如同鳞片对: 鳃 象 屠夫 鱼 皮 (a)(b)(c)(d)(e)34.5个中哪个与其他4个不是一类? 火鸡 鸭子 鸡 野鸡 鹅 (a)(b)(c)(d)(e)     

P12构型稳定性的理论研究

近年来,开始了磷的原子簇稳定构型的研究.H(?)ser等利用TUBOMOLE程序选择SVP基组,对P_(12)(D_(3d))构型进行了优化,提出P_(12)(D_(3d))原子簇存在的可能.除去P_(12)(D_(3d))构型外,本文进一步探索P_(12)原子簇可能存在的其他稳定构型.本文利用从头算Gaussian-92程序,选择HF/6-31G~*基组,对原子簇P_(12)(D_(6h))和P_(12)(C_(3v))进行了优化,得到了可能稳定存在的结果.为了对比,在该程序相同基组下对原子簇P_(12)(D_(3d))进行优化.对3种原子簇稳定构型进行了谐振频率计算.结合HF/6-31G~*基组下3种P_(12)原子簇稳定构型的分子轨道和自然键轨道分析,探讨了P_(12)原子簇3种构型稳定性差异的原因.对于sp~3杂化成键的磷原子簇而言,P-P-P所成键角越接近109°28′,接近该角度的数目越多,P_(12)原子簇越趋于稳定.含有空的3d轨道磷原子,在形成磷原子簇时,3d轨道的极化程序越大,P_(12)原子簇构型越趋于稳定.     

一类G函数线性型下界估计

设α_1,…,α_n是互不相同,不为零的有理整数,(1973)证明了F_(io)(α_jz),F_(i1)(α_jz)(i=1,…,m;j=1,…,n)和1在C(z)上是线性无关的,并且属于一类G函数.我们证明下面不等式:     

关于属于极限圆型的二阶微分方程

本文考虑线性二阶微分方程及其摄动方程:x″(t) a(t)x(t)=0,t≥0 (1)y″(t) [a(t) b(t)]y(t)=0,t≥0.(2)我们称方程(1)(或方程(2))属于极限圆型(记为L.c.),如果方程(1)(或方程(2))的所有的解均属于L~2[0,∞),我们称方程(1)(或方程(2))为拉格朗日稳定(记为L.S.),如果方程(1)(或方程(2))的所有的解在[0,∞)保持有界,为述下列定理的需要,我们引入一新定义,称方程(1)属于b(t)权平方有界(记为L.b.),如果方程(1)的一切解均满足:     

论Канторович型算子和积分Schoenberg样条

§1.设f(x)∈C[0,1],n和k是自然数,schoenberg引进了样条函数的逼近方法S_(n,k)(f),它们是多项式的推广,1977年德国数学家Müller引进了积分Schoenberg样条T_(n,k)(f),它们是多项式的推广,并研究了用T_(n,k)(f)的L~p逼近阶,作者曾引进了广义的多项式的概念,本文引进一般的型算子A的概念(记为)这是T_(n,k)(f)的推广,通过对积分算子核的分析和精巧计算,证明了一个有趣的等式     

高阶拟Hermite-Fejer插值的一致收敛性

记是第二类 Chebyshev 多项式的零点构成的结点系.以下记号除非特别声明均同于文献[1].本文我们将考虑一种新的插值问题.对任意非负整数 q 及 f∈C_(-1,1],熟知,适合下述条件的多项式 Q_(nq)(f)∈ΠN(N=2(q+1)(n+1)-1)是唯一的:其中 c_(jkn),d_(in),gin 为给定的任意实数,称 Q_(nq)(f)为 f 的高阶拟 Hermite-Fejér 插值.我们证明了     

1GeV质子在钙~(40)上的弹性散射

一、前言近几年来,高能强子、氘和。粒子在轻原子核上散射的资料不断增加,相应地也出现了不少用Glauber方法进行分析的理论工作,并提出了一些用不同元振幅描述的方法.在文献[1—4]中采用了核子-核子或核子、氘及α粒子和α粒子的弹性散射振幅f_(NN)(q)或f_(dα)(q)及f_(αα)(q)作为元振幅来描写它们和轻原子核的散射实验,且都得到了满意的结果.但对这些     

关于具迷向第二基本形式的极小和Kaehler子流形

所谓一个等距浸入子流形具有迷向第二基本形式,意即它关于任一单位法向量的第二基本形式模长都相同。显然,超曲面是平凡的。设S~(n+p)(c)表示常曲率c的n+p维球面,CP~(n+p)(c)表示常全纯截曲率c的复n+p维的复射影空间。A.Ros等已指出,在S~(n+p)(c)(或CP~(n+p)(c))中,{u_1,u_2}阶