平面截流导线回路磁力的重矢积矢算

电磁学中重矢积的积分采用矢算是一种有效的方法。本文应用重矢积的矢算计算任意形状的平面截流导线回路在各种磁场中所受的磁力。     

安培公式的宏观意义—安培力是一种分布力

安培公式dF=IdlXB表述的是电流元所受的磁场力,是一种微观表述．它的宏观意义：即通电导线在磁场中所受的力——安培力．安培力是一种分布力,应该用分布力集度矢量q来表述．用矢量积分式F=IdlXB来表述安培力是不确切的,因为它只有应用在特定理想模型,并且明确等效作用点才能与分布力等效．     

安培力及其特点的分析

通过对安培力特点的分析，给出一种判断载流线回受安培力作用时线圈运动或形变总趋势的一般结论．     

究竟如何用洛仑兹力解释安培力

本文分析了安培力成因常见观点存在的问题，探讨了解释方法。     

浅谈安培力做功

通过对电荷移动情况及受力情况的分析,得出运动电荷在磁场中受到的洛仑兹力不做功.安培力并非洛仑兹力之和,而是洛仑兹力的总和在垂直导线的方向上的一个分量.     

安培力和洛仑兹力之间的联系

载流导线中的电流是由大量自由电子作定向漂移运动形成的,其间安培力与洛仑兹力必然存在着一定的联系     

关于三矢矢积分解定理的证明探讨

<正> 由江苏师范学院数学系几何组编写的《解析几何》和东北师范大学郭卫中主编的《空间解析几何》,对于三个矢量二重矢量积的证明,都是采用坐标法,其证明过程较烦.而在朱鼎勋,陈绍菱著《空间解析几何学》一书中,关于三个矢量a,b,c二重矢量积的证明,对于当三矢量a,b,c的共面时的情况,没有给出证明。     

安培力和洛仑兹力的关系

本文比较全面地分析了洛仑兹力和安培力的联系与区别,弥补了通常流行的讲联系多说区别少的缺陷,指出在任何情况下,安培力都是导体中自由电子所受洛仑兹力的一个分力——由电子相对于导线的平均定向移动速度所引起的力——的宏观表现。     

洛仑兹力与安培力关系问题的讨论

文中以金属导电的电子论为基础，详尽讨论了导体相对磁场静止、运动等各种情况下的洛仑兹力与安培力的关系问题，进而从安培力作功与洛仑兹力不作功指出其联系与区别。     

向量积运算对向量加法的分配律的证明

本文对向量积运算对向量加法的分配律给出了一般证明。     

安培力微观解释比较

选择四种具有代表性的解释加以比较，显现不同解释的共同点，差异、缺点、在不同教学阶段中的适用性，最后得出较成熟的解释     

洛仑兹力、安培力和非静电力

论述了洛仑兹力、安培力和非静电力三者之间的关系，着重阐述了安培力、非静电力可以做功与洛仑技力不做功之间并不矛盾。     

并矢在电磁理论中的应用

本文把安培力和电场力用并矢表示，并讨论它们的应用．同时，用并矢运算把电磁场角动量展开为重要的两项．     

安培力的经典微观机制

本文通过时各种类型及各种运动形式的载流体在磁场中所受磁力的定量讨论，给出了一般载流体安培力形成的经典微出机制为：安培力是载流体晶格电荷所受的各种力与载流子对载流体侧面作用力之和的宏观表现。     

关于磁场力的功

本文通过对磁场力F^→（洛化兹力的一部分）的两个分力f1^→、f2^→做功的讨论,进一步认识总的磁场力永远不做功及其分力做功的特征,即其分力做功只在实现能量转化中起传递作用,而没有直接使磁场能量发生转化,另外也说明了做功的相对性。     

电磁感应现象中的安培力做功与磁能

电磁感应总伴有安培力做功.电磁感应现象是能量转换的过程.     

安培力微观机制的研究

关于安培力的微观机制前人已经进行了大量的研究,本文在前人的基础上提出了新的观点：将金属导体的安培力定义为晶格正电荷受到的合力,并在两种不同的参考系中进行了论证,从而得出了相同的结论.     

对安培力微观机制的看法

本文认为安培力是组成导体的运动的电子和正离子所受的洛伦兹力的宏观表现,而形成安培力的根本内因是:导体内存在的把电子和正离子结合为导体的力场。并认为从普通物理教学角度来讲,所谓传统看法比最近提出的引入霍耳电场等新观点更可取。