π介子衰变

本文应用 Lehmann 的格林西数表达式,分析了π介子衰变振幅的解析性质,得到了与Goldberger 等人的简单假设不同的结果;以后又从另一角度直接计算振幅的公式,从而旁证了我们所提出的振幅解析性质是正确的。     

π介子的輻射衰变

一、引言本文的目的是計算π介子的衰变过程π~+→e~++v+γ(1) 和π~+→μ~++v (2) 的相对几率。以前曾有不少作者討論过这問題。[1] [4]对这問題的注意主要是和以前实驗上沒有发现π~+→e~++v (3) 相联系的。这些工作指出对于A和V耦合,过程(1)的几率特别小,不会超过过程(3)的几率,而給出过程(3)和(2)的相对几率仍然大于当时实驗所允許的限度;至于其他耦合則給出与实驗完全不符的結果。不久以前实驗上証实了过程(3)的存在[5],并且所得的結果和費曼、盖尔曼以及馬夏克、森德香[6],[7]所提出的     

μ中微子和电子的弹性散射

本文用Weinberg-Salam弱电统一模型计算了二阶图的v_μ+e~-→v_μ+e~-和_μ+e~-→_μ+e~-的微分截面和总截面。用两种方法计算了上述过程的极化。在高能时,得到出射电子的极化与Weinberg角和散射角的简单的函数关系。     

ω介子的“π介子+电子对”衰变方式

在文献中曾利用积点近似方法,计算了ω,ρ,K~*粒子的各种衰变方式的衰变率,但在这些文献以及其他文献中,对ω,ρ,K~*粒子的“π介子+电子对”衰变方式,(ω→π~0+e~++e~-,ρ→π+e~++e~-,K~*→K+e~++e~-)的衰变率均未进行计算。表面看来,对这些过程应该存在两个电磁顶点,同时末态为三个粒子,所以衰变率应该     

ψ族矢介子的辐射衰变

本文应用文献[3]提出的内部相对论性介子结构模型所给的B—S波函数,用相对论的方法讨论了ψ族的辐射衰变,求出的理论宽度与实验值大体符合。     

π~+介子輻射衰变分枝比

一、引言費曼—盖尔曼和夏馬克森德香所提出的費米子之間普适弱作用理論应用于β衰变等弱作用现象得到很好的結果。中国科学院原子能所的同志利用費曼—盖尔曼等人提出的費米子普适弱作用哈密頓量密度及沙拉姆所提出的强相互作用哈密頓量密度,用截断方法来处理真空极化带来的无穷大,所算出K~+介子衰变的分枝比和实驗結果符合得不錯。本文中应用同样的方法来計算π~+介子的輻射衰变。π~+→e~++v+γ(1) π~+→μ~++v (2) 的分枝比。我們的結果是W_γ:W_μ=1.23×10~(-5)。目前实驗結果是W_γ:W_μ(?)10~(-4)。后来,我們发现用这种截断方法算出来的結果和利用规范不变性算出来的結果是一样的。考     

τ、τ’衰变的单π介子中间态模型

(1)在文献[1]中曾指出,下面的极点近似图形(图一),能对K,η的三π衰变方式的unlike介子实验能谱作出十分成功的解释。然而,如S.Hori[2]所指出的,这里将存在这样两个困难:即从极点近似的观点看来,我们没有理由不考虑(图     

有限温度和化学势下σ、π介子的质量

利用一种重新求和方案,在N_f=2的NJL模型框架下,研究了标量σ介子、赝标量π介子的热质量.计算表明,随着温度的升高,σ介子的质量先下降,然后升高;π介子的质量一直随温度升高而增加.两种介子在温度约为0.2GeV时质量发生简并,这是手征对称性恢复的信号.π介子质量的连续变化表明相变是二阶的.化学势的提高对不同介子的质量的影响是不同的,且使手征对称性恢复提前.计算结果与其他有效模型的预言定性一致.     

K介子衰变和CP守恒定律

本文通过对k介子衰变反应的分析,认为k介子只有2π衰变和3π衰变两种.3π衰变平均寿命长,2π衰变平均寿命短.kn~0介子的2π衰变,实际上是漏掉一个π~0介子的3π衰变,kn~0介子的2π衰变可能并不破坏Cp守恒定律.     

中微子和中微子质量

本文首先申述了中微子的假说和中微子的发现,进而从中微子实验、中微子振荡和大统一理论综述、讨论中微子质量问题.     

μ和τ的辐射轻子衰变（英文）

τ的辐射轻子衰变的精确数据为探测τ的电磁性质提供了机会,而且可能允许确定其除了标准模型精确预言从来没有测量过的反常磁矩.最近,BaBar合作组测量了τ辐射轻子衰变的分支比(τ→lννγ,以l=e,μ).这些约3%的相对误差的精确测量必须在次领头阶上与QED预言的分支比一致.实际上,对l=e,辐射修正预计在10%量级,对于l=μ大约在3%.这里给出了μ和τ辐射轻子衰变微分衰变率和分支比的标准模型到次领头阶的预测,并与BaBar实验结果比较.此外,给出了在Belle和Belle II测量τ反常磁矩的可行性研究.     

B介子非轻无璨衰变Bs→π+π-中湮灭强度的探索

在大多数B介子非轻无璨衰变中，湮灭贡献都带有不同于树图、企鹅图振幅中的强位相和弱位相，这对研究CP破坏很重要．同时，对于湮灭图自身来讲，计算它的贡献也很有意义：如果知道了湮灭图的贡献，将有助于我们更好的理解低能QCD动力学，研究理论方法是否具有可行性．BS^-→π^ π^-过程有较大的CP破坏，其CP破坏不仅来源于树图算符也来源于企鹅图算符；     

结构模型中介子的电磁衰变和轻子型弱衰变

实验表明,强相互作用粒子的电流和弱流有形式因子,这是强相互作用粒子内部结构的直接反映。事物的各种性质是由它内在的矛盾所决定的,不承认基本粒子有内部结构,不透过现象去分析基本粒子内部的特殊矛盾,就无法深刻认识基本粒子的性质和它的相互作用机构。在我们看来,这就是多年来人们用微扰论或色散关系方法不能满意地介释     

规范不变的介子波函数和介子质量谱

近年来,在研究两体束缚态方面,H·Suura和他的合作者做了一系列工作,取得了较好的成果。他在文献[1]中,定义了一个规范不变的夸克——反夸克两体振幅,提出了一个等时的相对论方程,以代替Bethe—Salpeter方程,来确定夸克和反夸克构成的介子质量     

π、ρ介子和σ、ω交换图对相对论光学势的贡献

本文基于QHD理论、导出了π、ρ介子和σ、ω交换图对相对论光学势虚部的贡献。这些解析表达式可直接用于数值计算并同实验结果对照。     

B介子非轻无璨衰变■→π~+ π~-中湮灭强度的探索

在大多数B介子非轻无璨衰变中,湮灭贡献都带有不同于树图、企鹅图振幅中的强位相和弱位相,这对研究CP破坏很重要.同时,对于湮灭图自身来讲,计算它的贡献也很有意义:如果知道了湮灭图的贡献,将有助于我们更好的理解低能QCD动力学,研究理论方法是否具有可行性.Bs→π π-过程有较大的CP破坏,其CP破坏不仅来源于树图算符也来源于企鹅图算符;末态两介子π 和π-都是带电粒子,它们的实验信号比较清晰,在实验上很容易被观测;π 和π-衰变到μ μ-的几率接近于100%,如果末态中有少量的π 和π-介子被误认为μ 和μ-介子,会为将来在LHCb实验中…     

大质量中子星内部中微子辐射的相对论效应研究

通过相对论平均场理论和相关冷却理论,我们采用四组常用的核物质参数组(GL85,GM1,GPS250,GPS300)研究含有相对论效应和不含相对论效应两种情况下的大质量中子星冷却性质.结果表明,中微子辐射的相对论效应在大质量中子星(比如脉冲星PSR J1614-2230)内部表现得较为显著.四组参数组中,GPS300参数组导致中微子发射率下降的幅度最大,而GM1参数组使得冷却速度降幅最明显.     

矢介子的轻子对衰变和原点数波函

本文利用“椽皮袋”模型计算了 J~(pc)=1~~矢介子的轻子对衰变宽度,结果与实验符合得较好。     

中微子超光速、洛伦兹对称性破坏和质量起源

本文评述OPERA实验声称的中微子超光速测量结果及其可信度;指出超光速效应将预示洛伦兹对称性破坏。然后,着重分析可能的洛伦兹对称性破坏效应应该发生的合理能量尺度,揭示这个尺度应该是普朗克能标10¹⁹GeV,比OPERA实验测量的实际能标17GeV高出18个数量级,这表明理论上预期OPERA实验可能观测到的超光速效应应该是10¹⁸量级,而非目前OPERA实验结果宣称的10^-5量级。本文进一步指出,现代相对论性量子场论完全可以自洽地描述中微子;但是,包括中微子在内的一切已知基本粒子质量的起源都必须借助于希格斯粒子（或称"上帝粒子"）,而上帝粒子至今尚未被发现,其质量又必须位于100-1000GeV范围,远远低于普朗克尺度。对这个粒子的探测是目前欧洲核子中心CERN正在运行的大型强子对撞机LHC的核心目标,发现或者彻底排除这个"上帝粒子"并由此揭示自然界一切基本粒子质量的起源是整个物理学界乃至科学界翘首期盼的划时代革命。     

“亚基本粒子”的电荷和矢量介子的电磁衰变

组成基本粒子的“亚基本粒子”的电荷是整数还是分数,这是探讨基本粒子的结构时重要问题之一。看来这个问题可能从矢量介子的电磁衰变过程得到解答。在文献[1]中曾经指出矢量介子湮灭成为光子的顶点可以从海森堡表象直接导出。这意味着在这一计算中已经把各种强相互作用的重正化效应考虑在内。因而矢量介子的电磁衰变几率将只