类分子势和重层子偶素

在层子模型的基础上,引入Krater型的软心排斥类分子势,能解释J/φ与γ粒子的径向激发谱和轻子衰变宽度比,对J/φ与γ粒子的原点函波函数值也进行了讨论。     

中国的高能物理实验基地

1988年10月16日北京正负电子对撞机对撞成功及其后不久北京谱仪投入正常工作,标志着中国有了自己的高能物理实验基地。目前北京谱仪已收集到900万J/φ粒子事例,对J/φ粒子衰变性质的研究方面获得了一些有趣的结果;完成了τ轻子质量的精确测定,得到了国际高能物理界的关注和赞赏,标志着中国已在世界高能物理领域占有一席之地。     

关于新粒子分类的讨论

为了进一步探索新粒子的强作用,必须首先讨论它们的分类。本文仅限于讨论Su_3~(1)(?)Su_3~(2)模型和Su_3(?)Su_4模型,分类所依据的实验事实是: (1) 质量谱m_j=3.095 Gev,m(2.8)=2.800 Gev m_φ=3.684 Gev,m(3.4)=3.4100 Gev m_(φ′)=4.100 Gev,m(3.5)=3.5300 Gev m_(φ″)=4.400 Gev, (2) e~ e~-电磁衰变, Γ(J→e~ e~-)=4.8±0.6 kev Γ(φ→e~ e~-)=2.4 kev Γ(J→e~ e~-)∶Γ(φ→e~ e~-)=2∶1 其余衰变过程留待下一步讨论。(3) 新粒子3095、3684是自旋为1,宇称为一,G宇称为一,同位旋为零的粒子。     

质环的Jordan理想上的Jordan自同构

证明了下列结果： 设R是一个2-非挠质环； J 是一个Jordan理想， 且是R的子环. 如果φ: R→R是一个自同构， 且对所有的u∈J, 满足: φ(u²)=φ(u)², 则对所有的u,v∈J, 有 φ(uv)=φ(u)φ(v)或φ(uv)=φ(v)φ(u).     

同轴旋转圆台间定态解的不存在性

柱坐标系下Taylor-Couette流存在形如u=u_φ(r)e_φ,p=p(r)的定态解。对于两无限长同轴旋转圆台的情形,应用反证法证明了不存在形如u=u_r(r)e_r+u_φ(r)e_φ+u_z(r)e_z,p=p(r)这种更一般的定态解。随后在窄缝的条件下忽略圆台上下两端边界的影响,采用数值模拟方法并统计出沿z轴切面上的平均压力p是与z有关的函数,从而验证了这种解的不存在性。     

关于φ（z）f（z）f^（k）（z）的值分布

设k为任一正整数,f(z)为复平面上的超越亚纯函数,φ(z)为f(z)的不恒为零的小函数.若k≤4时,Nk)(r,1/f)=S(r,f);k≥5时,N4)(r,1/f)=S(r,f),则T(r,f)<20N-(r,1/φff(k)-1) S(r,f).     

关于波函数几率密度分布与共价成键关系的研究

<正> 一、引言化学键的形成起因于原子间的各种力(或势),对于稀有气体和非极性分子间的相互作用Lennard—Jones提出6～12势能函数(亦称L—J势能函数)。φ(R)= λ/R~(12)-μ/R~6=φ_0     

准素理想的商理想与代数簇

设Q是多项式环k[x1,x2,…,xn]中的P-准素理想,P=Q是理想Q的根理想,J是k[x1,x2,…,xn]的子集,若Q∩J≠φ,则Q对J的商理想QJ的代数簇V(QJ)=φ;若Q∩J=φ,则QJ的代数簇V(QJ)=V(QJ);若P∩J=φ,则V(QJ)=V(Q).     

RHIC能区J/Ψ粒子横动量谱的研究

粒子横动量谱能反映强相互作用介质中强子化过程中的诸多信息.通过考虑末态随动者对J/Ψ粒子产额的影响和初态核子-核子碰撞几何分布对J/Ψ粒子分布的影响,利用传统爆炸波模型,对RHIC能区Au-Au、Cu-Cu的中心快度区间和向前快度区间的J/Ψ粒子横动量谱进行了讨论.     

关于φ(z)f(z)f~(k)(z)的值分布

得到在｜z｜<+∞内的超越亚纯函数f(z)涉及慢增长函数φ(z)的微分单项式φ(z)f(z)f(z)(k)的定量不等式:T(r,f)≤N1(r,f)+3 Nk)(r,1f)+ Nr,1φff(k)-1+S(r,f)其中φ(z)为非零亚纯函数,满足T(r,φ)=S(r,f);S(r,f)表示o(T(r,f))(r+∞),至多除去[0,+∞)内一线性测度有穷的集合.     

单位圆内[p,q]-φ(r)级解析函数与亚纯函数的级与型

利用Nevanlinna值分布理论对单位圆内具有相同的[p,q]-φ(r)增长级和不同型的解析函数与亚纯函数f1(z)与f2(z)经过四则运算后的[p,q]-φ(r)级,[p,q]-φ(r)下级,[p,q]-φ(r)型进行了研究,得到了一些新的结果,丰富和完善了原有的一些结论.     

关于一类环上二维线性群的定义关系的一点注记

Cohn 在[1]中给出了局部环上二维线性群的定义关系,即文中的(3.1)—(3.3)式.我们认为这三个等式也可作为半局部环及φ(?)满射环上的二维线性群的定义关系.我们用 R 表示半局部环,U 表单他元素集合,M_i(i=1,2,…,m)表其有限个极大理想,J(R)=(?)M_i,由[2]知 R/J(R)=multiply from i=1 to m R/M_i.如果 R 有无限个极大理想,multiply from tεT to R/M_i 表示 R/M_(?)的有序直积(T 是指标集),且有 R/J(R)(?)multiply from tεT R/M_t,则称 R 为φ—满射环.易见φ—满射环是半局部环形式上的推广.由于在证明我们的结     

套代数上的三重Jordan映射

设A是某个套代数的标准子代数，B是有理数域上的结合代数，r是非零的有理数.本证明了若双射φ：A→B满足 φr(ABC CBA)=r（φ(A)φ(B)φ(C) φ(C)φ(B)φ(A))，A，B，C∈A，则φ是可加的。     

Gamma算子线性组合加权的局部饱和定理

考虑Gamma算子线性组合带Jacobi权同时逼近,得到了这些算子的带权饱和定理:设a≥0,b为任意实数, w(x)=xa(1 x)b,0相似文献   

薛定锷方程无量纲化并估计基态能量(摘要)

在量子力学中,求解粒子在外势场下运动的问题,首先是确立势模型,以便确立薛定锷方程。量子力学教材往往通过求解一维无限深势阱线性谐振子、粒子在库仑场中运动等例,引入量子力学的研究方法。众所周知:一维无限势阱U(x) 0|x|≤a ∞|x|>a 线性谐振子U(x)=1/2μω~2x 粒子在库仑场中U(r)=ze~2S/r 以上势函数均属幂次势U(r)=λr~v,其中λ为参量,r为参数,在不同势下取不同值。设粒子质量为μ,哈密顿量为     

j-j耦合(j≤7/2)时的三粒子亲态比系数

本文定义j≤7/2时的j-j耦合三粒子亲态比系数(cfp),并导得用单粒子亲态比系数和双粒子亲态比系数表示它们的公式。L-S耦合时的三粒子亲态比系数将另文讨论。在j-j耦合方式中,组态(nj)~N中的N个电子的状态是用反对称波函数ψ(γ~NαJM)来表示的,这里J和M是总角动量及其第三分量。量子数α用以标记J值相同的不同状态。     

质子与原子核碰撞J/ψ产生过程中的能量损失效应

在考虑初态部分子分布函数核效应、入射质子的能量损失效应,以及末态粲夸克对能量损失效应的基础上,对质子-原子核碰撞J/ψ产生过程的微分截面比RW/Be(xF)进行了领头阶的唯象分析,并与E866实验数据中代表J/ψ粒子在靶核外产生的实验数据进行比较,确定了粲夸克对的能量损失值(0.69±0.23)Ge V/fm.研究结果表明:当J/ψ粒子在靶核外形成时,末态粲夸克对的能量损失效应是影响J/ψ粒子产额压低的主要核效应;当xF较大时,初态入射质子的能量损失效应也是不可忽略的.     

H(φ)空间的从属关系与调和控制

对H(φ)空间的一些性质进行了讨论,给出了H(φ)函数的Riesz分解及f∈H(φ)的三个充要条件:(1)f(~(iθ))∈L(φ);(2)f的外函数F∈H(φ);(3)φ(|f(z)|)有调和控制。证明了若f从属于F,则M_φ(r,f)≤M_φ(r,F)。利用Hardy—Littlewood极大函数证明了有关H(φ)极大函数的两个不等式。     

Hiong不等式的推广

本文研究了φff(k)的值分布,这里的f为超越整函数,φ是满足T(r,φ)=S(r,f)的亚纯函数,k为正整数,得到的结果推广了Hiong和Yu的结果,并回答了Yu提出的问题.     

空间B_(p1q)~(r)(φ)与差分法的L_p(φ)误差估计

在[1]中我们引进了空间L_p(φ),E_p(φ),在本文中我们把Бесоб空间B_(p1q)~(r)中[见2]的L_p范数换为L_p(φ)范数,新得的空间称之为B_(p~1q)~(r)(φ)。我们将证明B_(p~1q)~(r)(φ)的一个迹定理,并把这个方法应用到初值问题的差分法的误差估计上,而得出差分法的L_p(φ)误差估计。§1.以E_n表n维欧氏空间,x=(x_1,…,x_n),令f(x)=L_p(φ),?f?_(LP)(φ)简记为?f?_(p,φ),f(x)的k阶L_p(φ)光滑模定义为