非对称核物质系统中的重排化学势

本文证明了在非对称核物质系统中各种组份的重排化学势相等，而且表述形式与单组份核子系统完全相同．     

非对称核物质中核子的有效质量

杨寅立等曾采用相对论 Hartree-Fock(RHF)方法计算了非对称核物质的单粒子势.他们得出当物质密度高达一定程度时,非对称核物质的基态将出现有费密球结构到费密壳结构的相变.然而在他们的计算中把中子和质子看作是同一种粒子,采用了等效的简并因子γ=4/(1+δ)来计算动量空间中每个状态可能填充的粒子数.这种做法虽然简化了计算但不够精确,且使进一步的工作受到一定限制.本文可看作是[1]的继续和发展.     

再论质子-中子质量差

一、序言 长时期为众所周知的,根据电磁相互作用来计算质子一中子质量差时,都要碰到理论上的对数发散困难。近几年来,人们却对弱—电磁相互作用的统一模型,发生了极大的兴趣,而且本来希望,这个模型能够消除对数发散困难,而给出有限的质量差理论结果。但实与人们的期待相反,这个发散困难,在这里仍然像一条“毒蛇”似地纠缠     

非对称核物质的单粒子势

采用相对论Hartree—Fock方法探讨了非对称核物质出现费密壳(Fermi Shell)基态结构的可能性。计算了在一定密度下费密壳的厚度及其内界限动量。研究了费密壳的出现对非对称核物质单粒子势的影响。     

高能质子-铅相互作用中的玻色-爱因斯坦关联研究

本文研究了在158GeV／c能量下，质子撞击固定铅靶的NA49实验组的结果，通过粒子中心度探测器，辨别出不同碰撞参量的粒子事件，分别给出了高能中心核碰撞，非中心核碰撞和最小无偏碰撞的实验结果，并分别给出了这三种碰撞的玻色-爱因斯坦关联半径的大小，并与相同能量铅-铅碰撞结果的比较，发现在高能核-核碰撞中存在很强的纵向集体流。     

两体关联核物质结合能的计算

在量子强子动力学（ＱＨＤ）框架中采用Ｗａｌｅｃｋａ模型计算了两体关联核物质中的结合能。在此模型中,核子之间的相互作用通过标量介子（σ）和矢量介子（ω）的交换而产生,其中的近似包括了一个自洽的相对论的“梯形”图的和,体系的一部分对自由空间的ＮＮ问题作了发展。其结论是,关联对于核子自能有一个较小的影响,但对于结合能产生了一个有意义的改变。     

158GeV/c能量下质子-质子相互作用的HBT关联

本文利用NA49的158GeV／c能量下的质子-质子相互作用实验数据，系统讨论全同π^ π^ 和π^-π^-的HBT(玻色一爱因斯坦)关联的全同玻色子对的关联特征．由实验结果我们发现，高能核作用中，的确存在强HBT关联特征，并分别求出强子HBT关联发射源的大小．对强子发射源大小的研究，可帮助我们深入了解高能核相互作用的动力学机制．     

基于Gogny相互作用的非对称核物质同位旋的相关性质

基于有限程的Gogny相互作用,系统研究同位旋非对称核物质的状态方程(equation of state,EOS)及其单粒子势和它们的同位旋相关性.通过对比各类模型以及实验值,说明现有的D1,D1S和D1N这3组Gogny参数的不足之处,指出探寻新的Gogny核力参数的必要性.     

~(208)Pb中子皮厚度与核物质对称能

~(208)Pb中子皮厚度△R_(np)的准确知识对于核物理及天体物理的众多研究领域具有深远的影响,然而目前宇称半径实验(PREX)仍未对中子皮厚度△R_(np)给出很好的约束.基于中子皮厚度△R_(np)和J-a_(sym)之间的高度线性关联,本文总结了我们最近的一些研究结果,采用一种当前更加可行的方法来约束△R_(np),其中J,a_(sym)分别为核物质饱和点处及~(208)Pb的对称能(系数),相比于PREX中的宇称破缺非对称对度A_(PV),J-a_(sym)可以通过大量的核质量及核衰变能实验数据可靠容易且廉价地提取.同时,J-a_(sym)也很好地约束了对称能在饱和密度附近的密度依赖性.最后,基于tomoscan方法,提出在强子散射测量~(208)Pb中子皮厚度实验中,人们只需考虑半径大于R_m=(7.61±0.04)fm处的核子密度分布,而无需关注其内部结构.     

在氢键系统中质子孤立子的激发和质子传递的特征

从研究氢键系统中质子传递的机制中我们提出了一个新的模型和哈密顿量来研究由于质子的位移引起的重离子晶格的构象畸变和质子的局域性涨落导致的质子孤立子的激发和运动特性。我们给出了这个孤立子解，研究了这些解的特性。讨论了形成这种集体激发的原因及质子通道的特征。     

极化子速率对非对称量子点中极化子性质的影响

采用改进的线性组合算符和幺正变换方法研究极化子的速率对非对称量子点中弱耦合极化子性质的影响.导出了极化子速率对非对称量子点中弱耦合极化子声子平均数的影响.数值计算结果表明：非对称量子点中弱耦合极化子的振动频率随量子点的横向和纵向受限长度的增大而增大.非对称量子点弱耦合极化子的声子平均数随极化子速率的增加而增大.     

高能质子-质子和重离子碰撞中粲物理的研究进展

总结了RHIC能区质子-质子和重离子碰撞中粲物理的研究和进展.介绍了RHIC-STAR上开粲与粲偶素测量的最新成果.在从实验上验证QCD理论,理解重味夸克与介质相互作用,解释开粲与粲偶素不同的产生机制等方面都有重要的价值,并帮助我们研究和理解重离子碰撞产生的QGP新物质形态的基本特性.     

高能质子-质子碰撞的光子产生

主要讨论了高能质子-质子碰撞机制,以及在此过程中的光子产生.我们认为光子信号主要来自质子-质子碰撞初期,这些反应的过程具体体现在夸克的湮灭和类康普顿散射过程.通过与PHENIX实验数据的对比,表明我们建立的夸克物质光子产生过程的处理方法能够较好地解释高能质子-质子碰撞过程中产生的光子产额.     

基于剩余质子-中子相互作用来描述和预言A≥100的核质量

剩余质子-中子相互作用对原子核质量和核子对关联的研究具有重要意义.本文对选定核的左上角和右下角相邻原子核的质量以及最后一个质子与中子剩余相互作用(δV_(1p-1n))进行了研究.在已有的奇核δV_(1p-1n)和偶核δV_(1p-1n)两个经验公式的基础上进行改变得到一个新的经验公式,这个经验公式可以同时描述奇核和偶核两种剩余相互作用.分别运用AME2012和AME2016数据库的实验值结合新的经验公式计算得到质量数A≥100的原子核质量分别与AME2012和AME2016数据库中的实验值进行比较.对比结果表明,本文的计算值与AME2012和AME2016数据库中的实验值较吻合(A≥100时,与AME2012比较得到的均方根误差(RMSD)≈138.4 keV;与数据库AME2016比较得到的RMSD≈141 keV).此外,运用本文新的经验公式结合一些已知的核质量(AME2012)预言了一些未知的核质量,对比发现,本文的预言值与AME2012和AME2016的结果也吻合,其中一些预言值与AME2016中的实验值也较接近.由此说明本文计算中质核和重核质量的精确性可与AME2012外推法相媲美.     

对部分子碎裂为质子的碎裂函数的研究

部分子的分布函数和碎裂函数是研究和分析高能物理实验的重要基础.对质子的价夸克分布函数q(x)和价夸克碎裂为质子的碎裂函数D(x)的关系进行了分析,发现D(x)=(1/6)q(x)可以很好地将它们联系起来.因此,可以通过比较成熟的质子的部分子分布函数来构建部分子碎裂为质子的碎裂函数.利用此关系,建立了一组新的碎裂函数的参数式,计算了相应的微分散射截面并与实验进行了比较.此工作可以确定价夸克碎裂为质子的碎裂函数,以减少拟合部分子碎裂函数时的不确定性.     

相对论质子-质子碰撞过程中产生的大横动量光子研究

利用微扰量子色动力学和部分子模型,研究了相对论质子-质子碰撞产生的大横动量光子.在微扰量子色动力学中,大横动量光子的产生源主要有康普顿散射、夸克-反夸克湮灭、胶子夸克单圈以及部分子散射末态的光子碎裂等.理论计算结果能够较好地解释各能区质子-质子碰撞产生的光子实验数据.     

氢键系统中质子转换的二分量弧子非线性力学

采用二分量弧子模型，讨论了在外场和阻尼存在的情况下，氢键系统中扭结弧子的运动，研究了重离子子晶格运动和光学模对质子子晶本的影响，获得了扭结弧子解，迁移率和电导率，计算结果和实验值相一致。     

在氢键系统中激发的质子孤立子的量子力学特征

根据我们所提出的在氢键系统中的新哈密顿函数，并且使用完整的量子力学方法，本文得到了该系统中激发的质子孤立子的动力学方程组，依据这组运动方程得到了质子孤立子的量子力学特征，并得出这类质子孤立子的运动服从经典运动规律，其它有趣的性质已同时得到。     

格蕴涵代数中的直觉模糊关联滤子

在格蕴涵代数关联滤子研究成果的基础上,将直觉模糊集理论与格蕴涵代数的关联滤子的结构及性质相结合,给出了格蕴涵代数中的直觉模糊关联滤子的定义,讨论了格蕴涵代数中直觉模糊滤子和直觉模糊关联滤子之间的关系,证明了在格蕴涵代数中直觉模糊关联滤子是直觉模糊滤子.同时,文中还研究了直觉模糊关联滤子的一些代数性质.