狭义相对论中温度变换的争论

Landsberg所指出的关于温度变换的佯谬是可解决的。关键在于两物体间的热传递是一种彼此相互作用的过程。可证明两个相对运动的物体,即使它们的静止温度相同,或各自能量保持不变,只要它们有热流往来就存在着阻尼力,合理的温度变换规律只能是T相似文献   

高速运动物体视像的泰勒旋转问题

一、引言狭义相对论关于高速运动的物体有一个结论:相对于观察者运动的物体,在其运动方向上的长度,将产生洛仑兹收缩。这一结论已被广大学者所接受,并已成为普遍概念。1959年吉姆士·泰勒(James Terrell)发表文章,说洛仑兹收缩是看不见的。他说,尽管洛仑兹收缩在客观上是存在的,但是决不能被人们的眼睛观看到。人们观看一个高速运动物体的视像,只不过相当于物体旋转一定的角度罢了。泰勒的观点包括洛仑兹收缩和光像的渡越膨胀二者联合作用的结果,并且“观看”是理想化的,即不存在由于物体运动太快而不能被看到的意思。     

相对论热力学中的温度、热量和熵

当时空经受洛伦兹变换时,温度变换的公式并不唯一确定。最简单最合理的温度变换式是T=T_0(1-β~2)~(1/2)。 传统上关于热量的变换公式δQ=δQ_0(1-β~2)~(1/2)不适用于有相对运动的物体间所传递的热量。因此,所有依赖于δQ=δQ_0(1-β~2)~(1/2)而推导出来的温度变换式,其推导方法都是有毛病的。 在求得热量δQ的一般变换式后,结合T=T_0(1-β~2)~(1/2)就可以证明一个一般热力学过程的总熵变恒大于零,并且与所选取的惯性参考系无关。就是说,熵是不变量且随时间单调地增加。     

温度的洛仑兹变换

本文从摘是洛仑兹不变量这一观点出发,对近三十年来有关温度洛仑兹变换的争论进行讨论,得出与爱因斯坦相一致的温度变换关系.     

用相对论方法对电磁学有关问题的探讨

本文从相对论的观点出发,应用洛仑兹变换式和电磁场的变换式,讨论了运动电荷的电磁场问题,同时根据高斯定理在洛仑兹变换下的协变性,讨论了引出位移电流概念的一种方法.     

高速运动物体的视觉形象的讨论

对运动物体的视觉形象,在非相对论和相对论两种条件下,分别采用了洛仑兹变换和光行差公式两种方法进行分析讨论.     

自然对流温度边界层的数值解

1 基本方程及解法运动方程和能量方程为式中,β为体膨胀系数;K为导热系数;T_e是边界层外的温度.边界条件为y=0,u=v=0,T=T_w;y=∞,u=0,T=T_e.对上述方程作相似变换后得非线性常微分方程组     

基于电磁信号的相对论时空测量

对高速运动物体的时空测量,只有洛仑兹变换是不够的,必须涉及信号传递.基于电磁信号,对相对论时空测量进行了研究,得出时空测量的基本公式.并就一些实际问题进行了讨论.     

保守、完整、非稳定力学组广义能量积分的讨论

一、引言对于非稳定力学组,其动能T的广义坐标表示式可分为三部分,即T=T_2+T_1+T_0,这里Y_2,T_1和T_0分别是广义速度的二次,一次和零次函数。如果力学组为保守组,并且在动能T中不明显的包含时间t,那末第二类拉格朗日方程组可得到一次积分,即所谓广义的能量极分,其数学表示式为T_2-T_0=U+h,式中V为保守力势或力函数,h为     

关于运动物体变热的一个证明

从分子运动论的理论证明了在２个不同的惯性参照系之间物体温度的变换公式，说明运动致热的观点是正确的。     

线性媒质中电磁场的动量守恒定律

本文用电磁波动观点,从麦克斯韦方程组和洛仑兹力公式出发,讨论了在各向同性媒质中电磁场的动量守恒问题。若μ=μ_0,ε=ε_0即蜕变为真空中的电磁场动量守恒定律。     

关于相对论性热力学公式dQ=dE+PdV-■·d■

本文全面细致地分析了相对论性热力学公式。dQ=dE+Pdv-■·d■结果是只有d■=dQ■/C~2,dE-■·d■=dU时才不违肯能量守恒原理,亦即公式变成dQ=dU+pdv。并证明■·■作为外力所作的功必等于零。此时,dE=dU,公式亦变成dQ=dU+pdv,温度的洛伦兹变换为T=(1-v~2/C~2)~(-1/2)T_0。     

认识牛顿定律的本质

牛顿三定律是指导我们解决宏观低速运动的理论基础,从定律的建立到现在已近300年了,但人们对它的理解和认识尚在逐步深化,并存在一些分歧观点.例如有的书上写道:“应该指出第一运动定律是可以作为一个特殊情况而包括在第二定律中的,因为如果:=0.则=0.换言之,如果作用在物体上的合力为零,则物体的加速度为零,所以在外力不存在时物体就以恒定速度运动或处于静止状态,(零速度)这正是第一     

地震震级-周期公式及其初步应用

首先我们导出地震震级—周期公式T=T_0·10~(?)及其简化公式T=T·10~(?),然后结合我们认为中国大地震(M_0=7)具有的T_0=250年的阁期,就可以进行定量计算.初步应用到河北、山东、山西等地区,无论由b求T或由T求b都与实际基本符合.     

洛仑兹变换及其应用

洛仑兹变换是同一事件的时空坐标在不同惯性参考系的变换关系,是相对论时空观的集中体现。设K,K'是惯性参考系,K'系以v=Vex相对K系作匀速直线运动,并且设两系的坐标原点相遇时,t0=t'0＝0,则洛仑兹变换为公式看起来很简单,但不少函授学员刚开始运用它来处理实际问题并不容易,本文通过一些实例说明运用洛仑兹变换时应特别注意的几个问题。1抓住"事件"在相对论的时空理论中常常要计算两事件的时间间隔或它们之间的距离,因此首先要把这一物理过程中的几个事件及其在不同参考系的时空坐标理清楚,请看下例：例1设宇宙飞船（K"系）以v…     

相对论中的一个矛盾问题及分析

在由洛仑兹变换推证动量守恒定律在不同惯性系中具有相同的数学形式过程中，提出了一个推导中的矛盾，通过对这一矛盾的分析，说明同一物体不仅运动时的质量与静止时的质量不同，而且不同情况下的静止质量也是不同的。进而对几种情况下物体的静止质量做了说明，强调在相对论中，对静质量的处理，不能一概而论，必须具体问题具体分析。     

相对论的质量-速率公式推导过程探索

利用动量守恒定律、洛仑兹变换的结论-速度相加原理，分别推导相对论中质量-速率公式m=m0√1-V^2/C^2.通过对比可以得出，利用第二种方法更加容易理解。     

狭义相对论源于对光速不变原理的错误解释

简单介绍了狭义相对论的基本假设和基本时空观,详细地分析了洛仑兹坐标变换的推导过程和存在的主要问题。对用两个相对作匀速直线运动的坐标系描述同一事件的坐标变换方式进行了推导,得出了以洛仑兹变换为基础的狭义相对论是错误的和两物体的相对运动速度可以大于光速的结论。     

熵也是能量不可用程度的标志

在自然界发生的实际过程,总伴随能量在质方面的耗散,本来可以做功的那部份能量丧失其做功能力而转变成热(q_n、u),成为不可用能(W_L),它的多少与过程的总熵变△S 总(系统的熵变和环境熵变之和)存在关系dS_总=δ_q(n、(?)/T=δW_L/T式中 T 为系统温度、当系统与环境(温度为T_0)有热交换时,T=T_0。把熵与不可用能结合起来,它的意义直观清楚,有利教学。     

Ni薄膜的居里点和第二个磁性特征温度(Ⅰ)

用惯用的不同方法测量了较薄 Ni 膜的居里点,得到了下列结果:1.用转矩法测得的“居里点”θ_L 随测量磁场增加而提高,但除一小段中间区域外,在高磁场(数千 Oe 以上)和低磁场(数百 Oe 以下),θ_L 基本上不随磁场而变。2.θ_(L∞)≈θ_p=θ_k,其中θ_(L∞)表示,在强磁场中测得的θ_L 值,也就是居里点;θ_p 和θ_k 分别表示铁磁性引起的附加负电阻ΔR和电阻在强磁场中的各向异性消失的温度。θ_(L∞)随膜厚度减少而降低。3.磁膜具有明显地不同于居里点的第二个磁性特征温度 T_0,它等于■其中和θ_R和θ_s分别为电阻和.Hall电压随温度T的变化奉与T的关系中出现的峰所对应的温度;θ_m为磁电阻效应与温度的关采中出现的峰听对应的温度;e二为强磁塌中,Hall电压随磁埸的变化率与温度的关系中出现的峰所对应的温度:θ_L0为在弱磁锡中侧得的θ_L值.T_0低于居里点.T_0和θ_L∞----T_0分别随膜厚度减少而降低和提除上述关于居里点和T_0的桔果以外,还得到了下面的桔果:1.△R(T)=CR_11----1(T),其中与R_11----1是平行于膜面的强磁踢平行和垂A于通过膜的电流方向时的电阴值之差;C是常数。C=40-100 (500-50A)。2.退磁伏态NI膜的磁化分布值到200-300~0C(相似文献