五维时空中宇宙视界对应的量子统计熵

把广义测不准关系引入宇宙视界对应的量了统计熵的计算, 采用由广义测不准关系得到的新的态密度方程, 研究了五维黑洞背景下Bose场与Fermi场的熵. 利用新的态密度方程后, 不通过紫外截断可以消除brick-wall 模型中无法克服的发散项, 并且同样可得到宇宙视界对应的量子统计熵与视界面积成正比的结论. 计算结果表明, 宇宙视界对应的量子统计熵是视界面上量子态的熵, 是一种量子效应, 是时空的内禀性质, 这使人们对宇宙视界对应的量子统计熵的认识有更进一步的理解. 在计算中直接应用量子统计的方法, 求五维黑洞背景下Bose场与Fermi场的配分函数, 避开了求解各种粒子波动方程的困难, 为研究高维时空宇宙视界对应的量子统计熵提供了一条途经.     

测不准关系与Schwarzschild-de Sitter黑洞熵

采用由广义测不准关系得到的新的态密度方程 ,研究了在Schwarzschild deSitter时空背景下黑洞的熵 .利用新的态密度方程后 ,不通过截断可以消除brick wall模型中出现的发散 ,进而得到了黑洞熵与它的视界面积成正比的结果 .Schwarzschild deSitter时空的总熵与黑洞视界面积和宇宙视界面积之和成正比的结果 ,揭示了黑洞熵与视界面积的内在联系 ,进一步表明了黑洞熵是视界面上量子态的熵 ,是一种量子效应 .广义测不准关系的引入对视界面附近态密度发散的消除 ,还表明brick wall方法与引力场量子化有关     

Vaidya黑洞的熵

把广义不确定关系引入黑洞熵的计算，采用WKB近似方法，对Vaidya黑洞视界面上的标量场的熵进行了直接计算，得到了熵与视界面积成正比的结论；与brick-wall模型不同的是，我们得到的结果是有限的，无需任何截断．     

没有brick-wall的黑洞熵

采用由广义不确定关系得到的新的态密度方程，研究了球对称退化背景下黑洞的熵．结果表明：利用新的态密度方程，不通过任何截断可以消除brick-wall模型出现的发散，进而得到了黑洞熵与黑洞视界面积成正比的结果．     

广义测不准关系与没有Brick-wall的黑洞熵

采用由广义测不准关系得到的新的态密度方程，研究Gibbons-Meada dilaton黑洞的熵．结果表明：利用新的态密度方程后，不需通过任何截断，便可消除Brick-wall模型出现的发散，同样能得到黑洞熵与视界面积成正比的结果．     

用brick-wall方法计算黑洞熵的再讨论

在薄层模型brick-wall方法的基础上，进一步研究了黑洞熵的计算，发现黑洞熵来源于其视界面上每一个面元的贡献，熵与视界面积正正比，不但适用于整个黑洞，也适用于黑洞视界的局部，这一思想不但可以用于计算表面各点温度不同的动态黑洞的熵，而且使得人们对黑洞熵与视界面积关系的认识更加深入了一步。     

用brick-wall方法计算MRN黑洞内视界的熵

利用薄层模型brick-wall方法计算了MRN黑洞内视界的熵,得出了黑洞熵与视界面积成正比的结果。     

电磁匀加速黑洞的熵

利用赵峥和戴宪新提出的方法,得到了黑洞的温度和事件视界。利用薄层brick-wall模型,从Klein-Gordon方程得到黑洞在视界面上的熵密度,积分后得到总熵,符合熵与面积成正比的关系。     

均匀直线加速观测者Rindler视界的熵

选取超前爱丁顿坐标，采用薄层模型brick-wall方法，计算均匀直线加速观测者Rindler视界单位面积上的熵，可以得到与洞熵面积定理相符的结论，这一结果表明，熵与视界面积成正比的结论，不仅适用于整个视界，也适用于视界面上的局部，推广这一方法，便可以计算界面上各点温度不同的加速黑洞（M≠0）的熵。     

广义测不准关系与没有Brick-wall的黑洞熵

采用由广义测不准关系得到的新的态密度方程,研究GibbonsMeadadilaton黑洞的熵.结果表明利用新的态密度方程后,不需通过任何截断,便可消除Brickwall模型出现的发散,同样能得到黑洞熵与视界面积成正比的结果.     

Vaidya-Bonner时空中Klein-Gordon粒子的统计熵

通过坐标变换得到了带电球对称蒸发黑洞的视界面位置和视界温度;利用改进的brick-wall方法--薄膜模型计算了这类黑洞的自由能和熵,发现这种黑洞的熵等于它外视界面积的1/4;探讨了黑洞熵与Hawking辐射的关系.     

带电球对称蒸发黑洞的统计熵

从Vaidya-Bonner时空背景下的K1ein-Gordon方程出发,利用改进的brick-wall方法计算了带电球对称蒸发黑洞的自由能和熵．结果表明,这种黑洞的熵等于它外视界面积的1／4．     

在Horava-Lifshitz引力下类Schwarzschild黑洞的熵

在薄层模型brick-wall方法的基础上,进一步研究了在Horava-Lifshitz引力下类Schwarzschild黑洞的熵,发现仍然与视界面积成正比,并且对每一个局部也是成立的.这表明引力的修正不会改变黑洞的热力学特性.     

广义不确定原理对一般静态黑洞熵的影响

把广义不确定原理引入黑洞熵的计算,采用薄膜brick-wall模型,对一般静态黑洞外部标量场的熵进行了计算,得到了熵计算公式.应用该公式结果表明,可以得到已知所有静态黑洞的Bekenstein-Hawking熵.作为比较和进一步研究,对视界面上的二维膜的熵进行计算,可以更方便和一般性地得到熵与视界面积成正比的结论,该讨论可直接表明黑洞熵就是其视界面上的量子态的熵.与原始brick-wall模型不同的是,这一结论是有限的,计算中无需引入截断,且小质量近似也可以避免.     

静态球对称精质包围的Reissner—Nordstrom黑洞的熵

从标量粒子满足的克莱因-高登方程出发，利用薄膜模型方法计算精质包围的Reissner—Nordstrom（R—N）黑洞的熵。薄膜模型的应用，克服了原始砖墙模型中的小质量近似和对数项忽略等不自然的操作。计算结果表明，该黑洞的熵是黑洞视界面积和宇宙视界面积之和的1／4。可见，精质包围的Reissner—Nordstrom黑...     

变加速直线运动带电黑洞的熵

由零曲面方程得到变加速直线运动带电黑洞的视界。从Klein-Gordon方程出发，利用薄膜brick-wall模型，给出了变加速直线运动带电黑洞的熵，得到的熵正好是视界面积的1／4。     

匀加速直线运动黑洞的熵

采用薄膜brick-wall模型,计算了Kinnersley度规表述的匀加速直线运动黑洞的熵.对于加速黑洞,时空具有轴对称性,视界面上各点的温度不是一个常数,首先计算视界面每一点的熵密度,再对视界面积分得到总熵.     

Gibbons-Maeda黑洞背景下自旋场的量子熵

用brick-wall模型研究了Gibbons-Maeda黑洞背景下自旋场的量子熵.结果表明量子熵可分为两部分,即时空几何依赖部分和场的自旋依赖部分.时空几何依赖部分的线性发散项可化为正比于事件视界面积的形式,对数发散项与黑洞本身的性质有关;自旋依赖部分除了与黑洞本身的性质有关外还与与自旋场的自旋有关,不同的自旋场对黑洞熵的影响是不同的.     

球对称膨胀黑洞的统计熵

本文运用量子统计方法，直接求解球对称膨胀黑洞背景中Bose场和Fermi场的配分函数，得到与近似求解波动方程而得到的积分表达式相同的结果．然后利用改进的brick--wall方法-膜模型，计算黑洞背景下Bose场和Fermi场的熵．得到黑洞与视界面积成正比的结论，在所得结论中不存在对数发散项与舍去项，也不存在态密度在视界附近发散问题，并且给出粒子的自旋简并度对黑洞熵的影响，整个计算过程不存在近似求解问题，为研究各种复杂黑洞熵提供了一条简捷的新途径。