弯曲纤维平面悬浮运动形态的判别

本文首次提出用双卷簧多球链作为有恢复弯矩的弹性纤维的模型,讨论该纤维在平面不可压缩牛顿流体的注意流场中的平面运动。球链由 n 个均质相等的球和 n-1个刚性连杆组成。除首尾两个球外,其它各球内均含有一对强度相等的对称的卷簧。球上作用有重力、流体的斯托克斯阻力和浮力,不计布朗运动及电磁效应。纤维小变形并满足虎克定律。得到了相似判据 K=EI/3πμαl~2U_0及有抗弯能力的纤维在流体中受拉、压的判别式。这些叛别式和 K 值与纤维在相关点的变形有关。     

对一道力学题提问方法的质疑

新近出版的两本影响较大的普通物理力学教材 ,[1～ 2 ] 以及 1 998年北京师范大学硕士研究生普通物理试题中都有这样或类似这样的一道力学题 :“两球具有相同的质量和半径 ,悬挂于同一高度 静止时 ,两球恰能接触且悬线平行 已知两球碰撞的恢复系数为ｅ .若球Ａ自高度ｈ释放(如图 1所示) ,求该球弹回后能达到的高度 .”笔者认为 ,这道题的提问方法值得商榷 　　为便于说明问题 ,首先求出两球碰撞后的速度 设两球碰撞前 :球Ａ的速度为ＶＡ两球碰撞后 :球Ａ的速度为Ｖ′Ａ球Ｂ的速度为Ｖ′Ｂ球Ａ自释放至与球Ｂ碰前这一过程中 ,球Ａ与地球…     

广义超几何分布的极限定理

在概率论中,利用罐子模型研究极限定理已经取得了不少显著成果,例如,Holst,L.在〔1〕中研究罐子模型时指出:考虑一个罐子中含有N种不同颜色的球,每种颜色有A个球,今从罐子中随机地抽取n个球,设X_λ表示被抽取的第K种颜色球的个数(K=1,2,…,N),则当返回抽球吋,随机向量(X_1,X_2,…X_n)服从多项式分布;当不返回抽球时,(X_1,X_2,…,X_n)服从广义超几何分布;进而,若对于已知函数f(·),定义随机变量(?)(M≤N),关于Z_M的一个极限定理已用一般的方法证明了。本文的目的是,假定N种颜色球的个数不等,用A_λ(K=1,2,…,N)表示第K种颜色球的个数,则通过对随机变量X_λ的研究,可以解决下述两个问题:     

非对心碰撞实验

在普通物理力学实验中,一般只做对心碰撞实验。而对于非对心碰撞实验,由于设备及测量方法等原因,很少有学校开设。本文将就用频闪照相法研究非对心碰撞实验的情况做一介绍,不仅可以验证动守恒定律、计算能量损失、恢复系数,而且还可以计算碰撞体表面的摩擦系数。实验设备简单,效果尚好。一、实验理论非对心碰撞(或叫斜碰撞)是指两物体碰撞前的相对速度不在两球联心线上的碰掩,如图1所示。两球的联心线规定为x轴,m_1以速度u_1射向m_2,u_1与x轴有一定夹角α。任何实际碰撞都遵守动量守恒定     

超(弹性)球的碰撞

分析超(弹性)球碰撞的物理过程表明,其动力学特性完全不同于质点或光滑球与刚体的碰撞。本文还给出了超(弹性)球碰撞过程的几何图象。     

用碰撞络合物模型计算CH(A~2Δ)电子态猝灭截面

依据碰撞络合物模型,用最大作用势和取向平均两种方法计算了CH(A~2Δ)自由基被23种分子猝灭的猝灭截面及其与温度的关系。讨论了用碰撞络合物模型计算电子激发态粒子猝灭截面的适用范围。低温区,在碰撞络合物形成过程中无位垒(除离心位垒外)的体系可以得到较满意的结果,否则不能正确预言猝灭截面与温度的关系;但在大的温度区间内,特别在高温区,适用性会变好。     

中空羟基磷灰石微球的制备工艺

研究了一种作为药物载体的中空羟基磷灰石 (HAP)微球的制备工艺 .在Li2 O -CaO -B2 O3 三元系统中 ,制得成形性能良好的锂钙硼酸盐 (LCB)玻璃 ,采用火焰漂浮法获得LCB玻璃微球 .该玻璃微球与磷酸盐缓冲溶液(K2 HPO4)溶液反应 ,在球表面沉积出Ca- P -OH产物 ,形成多孔的壳层 ,包覆在球外 ,37℃下反应 1 2 0h ,LCB玻璃微球全部被溶蚀 ,壳层形成了直径与原来微球几乎相等的中空微球 ,6 0 0℃下热处理 4h ,Ca- P- OH沉积物转化成HAP ,形成了中空的HAP微球 .采用扫描电子显微镜 (SEM )观察制备的中空HAP微球 ,揭示了微球的显微结构 ;反应产物的X射线衍射 (XRD)分析 ,结果验证了所提出的通过LCB玻璃与磷酸盐缓冲溶液的反应形成中空HAP微球的机理 .     

0°—80℃液体导热系数的测定

用改进的同心园球法,测定了一氯甲苯,一氯氯苄和杀草丹,在0°,20°,40°,60°和80℃五个温度点上的导热系数,用最小二乘法算出了它们在此温度范围内导热系数与温度的关系式,分别为:K=13.30-0.0516t,K=12.11-0.0401t和K=9.91-0.0320t(×10~(-4)J/cmsec℃)。平均偏差小于2%。     

柔性体碰撞阻尼模型的适用性分析

用理论和实验相结合的方法研究柔性梁和刚性球正碰撞过程中2种碰撞阻尼模型的适用性.基于Euler Bernoulli假设,考虑几何非线性,用绝对节点坐标法建立了平面柔性梁的动力学模型.用非线性弹簧阻尼模型建立了柔性多体系统的碰撞动力学方程;在考虑局部残余变形的前提下,用弹塑性模型建立了柔性多体系统的碰撞动力学方程,将碰撞过程分3个阶段（弹性碰撞,弹塑性碰撞,弹性恢复）进行分析.设计了柔性梁和刚性球的碰撞实验,将仿真计算与实验数据对比.结果表明,弹塑性模型更适用于碰撞分析.
     

焦炭粉冷固成型用粘结剂的研制

探讨了聚丙烯酰胺、葡萄糖、高岭土、AlCl3、腐植酸钠、水溶性苯酚—甲醛树脂和自制的水溶性树脂A (简称为树脂A)等对水玻璃改性的影响。结果表明 ,树脂A使焦炭粉冷固成型的球团的生球和干球强度明显提高。并确定了其较佳配方 :水与水玻璃的重量比为 4∶6 ,其总用量为 1 6 % (占干焦炭粉的重量百分比 ) ;树脂A用量为 0 2 4 % (占干焦炭粉的重量百分比 )。在此较佳条件下 ,所制球团的生球和干球强度 ,与用未改性水玻璃 (其中水与水玻璃的重量比为 3∶7,其总用量为 1 6 %(占干焦炭粉的重量百分比 )所制球团的生球和干球强度 ,几乎相等 ,但前者球团的耐水性以及耐热性有明显提高     

岩石球砾与平板碰撞法向恢复系数

落石法向恢复系数是运动轨迹分析的关键参数。为研究碰撞速率和材料参数对落石法向恢复系数的影响,基于球板碰撞模型,在考虑材料弹塑性基础上建立岩石球砾法向恢复系数理论模型,并利用ABAQUS模拟球板碰撞过程,监测岩石球砾碰撞前后速率的变化。研究结果表明:数值模拟结果与理论计算结果吻合较好,最大差值在5%以内。随着碰撞速率的增大,岩石球砾法向恢复系数逐渐降低,且下降速率逐渐减小;球砾法向恢复系数随着弹性模量的增加而减小,随着弹性极限的增加而增大,且均呈线性关系;泊松比对球砾法向恢复系数影响较小。     

微球CH膜表面光洁度影响因素研究

采用低压等离子体化学气相沉积法(LPPCVD),在塑料微球表面制备了非晶碳氢(α-C:H)薄膜.利用光学显微镜、原子力显微镜（AFM）和扫描电子显微镜(SEM)对薄膜的表面形貌进行了分析.主要研究了芯轴表面形貌、碰撞、反弹盘表面材料、薄膜厚度等四个因素对微球CH涂层表面形貌的影响.结果表明：芯轴表面形貌对CH涂层的表面形貌影响很大,改善芯轴表面形貌可提高涂层表面光洁度;当反弹盘的表面材质不同时,制备出的微球涂层的表面粗糙度有不同程度的差别;碰撞是引起微球CH涂层表面榴状突起的重要原因之一;微球CH涂层     

基于GJK的凸体快速连续碰撞检测研究

针对一段时间内的多个运动物体之间的碰撞检测,提出一种基于距离算法(Gilbert-Johnson-Keerthialgorithm,GJK算法)的凸体快速连续碰撞检测算法,该算法主要通过判断一段时间内两物体之间的最小距离是否为零来检测碰撞发生情况。首先利用GJK算法在有限步骤内计算得到最小距离,检测两物体是否发生碰撞;若两物体发生碰撞,进而利用ray-casting算法确定发生碰撞的精确位置,根据环境要求做出相应响应,调整运动物体位置。仿真结果表明,对多个运动物体间的连续碰撞检测,该算法有较高的实时性和准确性。     

Ga_(1-x)Al_xAs禁带宽度的计算

用分区变分法研究Ga_(1-x)Al_xAs的直接、间接禁带宽度随组分x的变化关系。计算中,假设合金中的各个原子的原子球球内势场为球对称;球面上用径向波函数对数微商的平均值;球外区用虚晶势近似。计算结果与实验结果符合较好。     

惰性气体和H_2分子碰撞截面计算研究

用T .T(K .T .TangJ.Peter .Toennies)势模型和公认精密度较高的密耦 (Close -Coupling)近似方法计算了E =0 .0 5ev时 0 0 - 0 0弹性碰撞 0 0 - 0 2非弹性碰撞 ,得出氢分子转动激发分波截面 ,并研究了原子与分子碰撞弹性分波截面和非弹性激发截面随量子数增加的变化规律 .     

洛伦兹力对重离子碰撞中K介子集体流的影响

中能重离子碰撞中K介子的产生是研究核反应中形成高密核物质性质的重要途径之一。这里基于最新改进的极端相对论量子分子动力学(UrQMD)模型,以中能区(入射能量为1.5、2.0GeV/nucleon)Au+Au碰撞为例,在引入K介子与核子相互作用势(KN势)的基础上,探讨K介子矢量场的空间分量(类似于洛仑兹力)对K介子集体流的影响。发现在描述K介子的集体流时,洛伦兹力的贡献是非常重要的。通过KN势和洛仑兹力的计算,可以很好地再现直接流和椭圆流的相关数据。     

惰性气体和H2分子碰撞截面计算研究

用T.T(K.T.Tang J.Peter.Toennies)势模型和公认精密度较高的密耦（Close-Coupling)近似方法计算了E=0.05ev时00－00弹性碰撞00－02非弹性碰撞,得出氢分子转动激发分波截面,并研究了原子与分子碰撞弹性分波截面和非弹性激发截面随量子数增加的变化规律。     

模拟散射的设计及实验

本文描述用宏观硬球之间的碰撞模拟微观粒子散射的实验。测量碰撞总数和总事件之间的比率,不仅可以相当精确地估算球的尺度,而且还可以测定随机过程的统计规律。所有数据均用一种专门设计的自动甄别记录仪测量。     

圆环上的H_δ类函数

§1.定义 用K表示复数平面上的圆环:0≤r<|z|<1,假定一个函数f(z)在K内单值解析并且对一个正数δ,     

大颗粒流化床中颗粒受力的数值模拟

通过数值计算模拟了大颗粒鼓泡流化床中颗粒的受力情况．在模拟过程中，气相采用了欧拉描述方法，颗粒相运动过程的模拟采用了离散单元法．利用软球模型模化颗粒之间的碰撞力，分别研究了3种流化数下温度为300K、内含11000个直径3mm颗粒的流化床中，瞬间颗粒受力在床内的分布情况．结果表明：在通常情况下，乳化相区域颗粒受到的气体曳力平均值一般是其自身重力的1～2倍；除气泡内部外，颗粒所受到的碰撞力亦高于颗粒自身的重力；流化数越高，则床内碰撞力越大，当流化数为1．67后，碰撞力已成为影响床内颗粒无规则运动的主要因素．