用brick-wall方法计算MRN黑洞内视界的熵

利用薄层模型brick-wall方法计算了MRN黑洞内视界的熵,得出了黑洞熵与视界面积成正比的结果。     

用brick-wall方法计算黑洞熵的再讨论

在薄层模型brick-wall方法的基础上，进一步研究了黑洞熵的计算，发现黑洞熵来源于其视界面上每一个面元的贡献，熵与视界面积正正比，不但适用于整个黑洞，也适用于黑洞视界的局部，这一思想不但可以用于计算表面各点温度不同的动态黑洞的熵，而且使得人们对黑洞熵与视界面积关系的认识更加深入了一步。     

用膜模型计算Schwarzschild-de Sitter黑洞的熵

用改进的ｂｒｉｃｋ ｗａｌｌ模型－膜模型计算了Ｓｃｈｗａｒｚｓｃｈｉｌｄ－ｄｅ Ｓｉｔｔｅｒ黑洞的熵，把黑洞视界和宇宙视界附近一薄层物质场的熵分别看做各自视界的熵，计算结果与面积定理完全一致。     

测不准关系与Schwarzschild-de Sitter黑洞熵

采用由广义测不准关系得到的新的态密度方程 ,研究了在Schwarzschild deSitter时空背景下黑洞的熵 .利用新的态密度方程后 ,不通过截断可以消除brick wall模型中出现的发散 ,进而得到了黑洞熵与它的视界面积成正比的结果 .Schwarzschild deSitter时空的总熵与黑洞视界面积和宇宙视界面积之和成正比的结果 ,揭示了黑洞熵与视界面积的内在联系 ,进一步表明了黑洞熵是视界面上量子态的熵 ,是一种量子效应 .广义测不准关系的引入对视界面附近态密度发散的消除 ,还表明brick wall方法与引力场量子化有关     

任意加速运动黑洞的温度和熵

采用Tortoise坐标变换,约化视界面附近Klein-Gorden方程,得到黑洞的Hawking温度.用薄膜brick-wall模型,通过选择适当的截断因子和薄层厚度,在视界面附近薄层上的熵就是黑洞的熵,结果表明黑洞熵与视界面积成正比.     

Vaidya-Bonner时空中Klein-Gordon粒子的统计熵

通过坐标变换得到了带电球对称蒸发黑洞的视界面位置和视界温度;利用改进的brick-wall方法--薄膜模型计算了这类黑洞的自由能和熵,发现这种黑洞的熵等于它外视界面积的1/4;探讨了黑洞熵与Hawking辐射的关系.     

圈量子引力与黑洞熵的量子化

利用圈量子引力理论给出的黑洞自旋网络模型和黑洞的准正则模渐近频率,求出了黑洞视界面积的最小间隔,由此获得了黑洞的视界量子面积谱,实现了对黑洞熵的量子化.研究结果表明,只要适当选择Immirzi参数,就能使圈量子引力理论得到的黑洞熵与Bekenstein-Hawking（B-H）熵完全相符.     

Schwarzschild-anti-de Sitter背景标量场的熵

应用Schwarzschild-anti-de Sitter时空背景下的Klein-Gordon方程,采用薄层模型方法,计算了黑洞的自由能和熵,得到了黑洞熵为它的事件视界和宇宙视界面积之和的1/4,与前人预期的结果相符,这在一定程度上揭示了黑洞熵的统计起源.     

电磁匀加速黑洞的熵

利用赵峥和戴宪新提出的方法,得到了黑洞的温度和事件视界。利用薄层brick-wall模型,从Klein-Gordon方程得到黑洞在视界面上的熵密度,积分后得到总熵,符合熵与面积成正比的关系。     

一般球对称动态黑洞中Dirac场的熵

采用乌龟坐标变换,在视界面附近把Dirac场方程化成波动方程,得到黑洞的辐射温度.用薄膜brick-wall模型计算黑洞的熵,结果表明熵与视界面积成正比,熵的表达式与静态或稳态情况一样简单.     

黑洞视界面积定理

从满足Nernst定理的黑洞熵与视界面积的关系得出黑洞视界面积定理:满足Nernst定理的黑洞熵与其全面积成正比;对于单视界黑洞,其全面积即视界面积;对于双视界黑洞,其全面积为内、外视界面积的代数和;黑洞具有物理意义的视界不多于两个。     

Quintessence物质包围的整体单极子黑洞的熵

本文利用薄膜模型方法计算Quintessence物质包围的整体单极子黑洞的熵。薄膜模型的应用克服了原始砖墙模型中的小质量近似和对数项忽略等不自然的操作。计算结果表明,该黑洞的熵是黑洞视界面积和宇宙视界面积之和的1/4倍,完全符合贝肯斯坦-霍金熵的面积公式。     

缓变动态球对称荷电黑洞标量场的熵

采用薄膜brick-wall模型．运用WKB近似,计算了在视界附近局部热平衡下缓变动态球对称荷电黑洞标量场的熵,结果表明,通过适当选取截断因子,仍可得出黑洞的熵与视界面积成正比的结论。     

广义不确定原理对一般静态黑洞熵的影响

把广义不确定原理引入黑洞熵的计算,采用薄膜brick-wall模型,对一般静态黑洞外部标量场的熵进行了计算,得到了熵计算公式.应用该公式结果表明,可以得到已知所有静态黑洞的Bekenstein-Hawking熵.作为比较和进一步研究,对视界面上的二维膜的熵进行计算,可以更方便和一般性地得到熵与视界面积成正比的结论,该讨论可直接表明黑洞熵就是其视界面上的量子态的熵.与原始brick-wall模型不同的是,这一结论是有限的,计算中无需引入截断,且小质量近似也可以避免.     

荷电Dilaton-Maxwell动态黑洞中Dirac场的熵

在Dilaton-Maxwell黑洞中,将4个耦合的Dirac方程简化,作乌龟坐标变换,得到视界面附近处的辐射温度函数.采用薄膜brick-wall模型计算出该黑洞的熵,选择合适的截断因子,得到熵与该黑洞视界面积成正比的结论.     

动态黑洞视界面附近的熵密度

利用带有电荷与磁荷的直线加速动态黑洞的熵密度,得到了任一时刻黑洞视界面附近沿某一方位角的熵密度总是正比于该处视界温度的三次方的结论.发现直线加速动态黑洞视界面附近的熵密度不仅与时间有关,而且与方位角有关.     

Vaidya黑洞的熵

把广义不确定关系引入黑洞熵的计算，采用WKB近似方法，对Vaidya黑洞视界面上的标量场的熵进行了直接计算，得到了熵与视界面积成正比的结论；与brick-wall模型不同的是，我们得到的结果是有限的，无需任何截断．     

动态黑洞视界面附近熵密度的讨论

利用带有电荷与磁荷的直线加速动态黑洞的熵密度，得到了任一时刻黑洞视界面附近沿某一方位角的熵密度总是正比于该处视界温度的三次方的结论。发现直线加速动态黑洞视界面附近的熵密度不仅与时间有关，而且与方位角有关。     

Schwarzschild黑洞视界的熵

本文对具有物质性的Schwarzschild黑洞之视界作出物质均匀分布其上及具有负表面张力系数的假定。在此基础上,利用广义相对论的方法及热力学定律计算出了黑洞视界物质所具有的熵。结果表明,视界的熵与黑洞的总熵可达到同一数量级。     

变加速直线运动带电黑洞的熵

由零曲面方程得到变加速直线运动带电黑洞的视界。从Klein-Gordon方程出发，利用薄膜brick-wall模型，给出了变加速直线运动带电黑洞的熵，得到的熵正好是视界面积的1／4。