BESIII 实验测量J/ψ→γ精度的研究

基于BOSS软件框架,利用BESIII合作组产生的106 M单举ψ(3686)事例,研究了在BESIII上实验测量C宇称破坏过程J/ψ→γ可达到的实验精度.在无信号事例的单举ψ(3686)样本中,在90%置信水平下设定了该过程观测事例数的上限,并计算得到BF(J/ψ→γ)的上限为6.1×10－7.研究结果表明在BESIII计划采集的实验数据样本下,该C宇称破坏过程的实验测量精度可达到10－7量级.     

BESⅢ实验测量J/ψ→γФ精度的研究

基于BOSS软件框架,利用BESⅢ合作组产生的106M单举ψ(3686)事例,研究了在BESⅢ上实验测量C宇称破坏过程J/ψ→γФ可达到的实验精度.在无信号事例的单举ψ(3686)样本中,在90%置信水平下设定了该过程观测事例数的上限,并计算得到BF(J/ψ→γФ)的上限为6.1×10-7.研究结果表明在BESⅢ计划采集的实验数据样本下,该C宇称破坏过程的实验测量精度可达到10-7量级.     

讨论粲强子J/Ψ的衰变模式

在幺正手征微扰方法下讨论了粲强子J/Ψ衰变的两种模式.第一种衰变模式是J/Ψ衰变为一个矢量介子和一个标量介子的过程,很多实验结果可以通过这一理论得到很好的描述,此时其标量介子被认为是通过赝标量介子-赝标量介子相互作用动力学产生的标量共振态.受此工作启发,这一理论进一步被推广到研究粲强子J/Ψ衰变为一个矢量介子和一个张量介子的过程,此时张量介子被认为是通过矢量介子-矢量介子相互作用动力学产生的张量共振态.讨论了这种新的衰变模式,通过比较理论计算结果和感兴趣的北京谱仪上的实验数据,发现只需要引入1个参数就可以很好地描述实验上4个独立过程的衰变分支比,从而表明提出的这一新衰变方式可以合理地描述目前已知的实验数据.     

用QCD因子化方法研究J/ψ→DP,DV过程

采用QCD因子化方法,研究了J/ψ介子两体非轻弱衰变过程,计算了J/ψ→DP,DV过程的分支比,其中,J/ψ→Dsρ,Dsπ过程具有相对较大的分支比.在未来的高统计量的重味物理实验中是最有希望被探测到的.     

J/Ψ衰变到重子对的研究

进一步考虑到本底形状对拟和结果的影响后,给出J/Ψ→Ξ--Ξ+的角分布α=0.52±0.26;利用BE-SII上已有的角分布结果对J/Ψ→Ξ--Ξ+,p-p,Λ-Λ,0Σ-Σ0的电形状因子GBE和磁形状因子GBM的比进行了研究,并与DM2的结果进行了比较.     

J/ψ衰变到■K_S~0Λ和K_S~0Σ~+的模拟研究

采用北京谱仪BESIII离线模拟软件系统BOSS6.5.1版本对重子衰变道J/ψ→■K0SΛ,J/ψ→KS0Σ+衰变过程进行了蒙特卡罗模拟研究,得到相应的探测效率及本底比率。数值研究结果表明:BESIII上的事例选择效率比BESII提高了两倍多,并且所有的本底事例数对信号影响基本可以忽略,根据J/ψ事例数、探测效率和衰变分支比计算出在BESIII上可以分别得到6 200±1 037和2 794±770好事例。该结果对BESIII上J/ψ总数的取数计划和实验数据分析具有重要的意义。     

BESⅢ上ψ(3686)→X(p(p))φ衰变的Monte Carlo研究

在BOSS软件框架下,利用BESIII实验组产生的ψ(3 686)单举Monte Carlo数据样本,通过对衰变过程ψ(3 686)→X(ppˉ)?的研究,分析了ppˉ 的质量阈值增强X(ppˉ)在BESIII探测器上实现测量的可能性.以无信号事例的单举ψ(3 686)样本为背景样本,以纯信号Monte Carlo事例为信号样本,控制信号事例,假设观测到质量阈值增强的信号统计显著水平为3σ和5σ,在这两种情况下,分别给出了所研究过程的衰变分支比.     

LHCγ-Pb碰撞过程中的J/ψ及Υ产生(英文)

研究了ＬＨＣＰｂＰｂ过程ＣＭＳ能量为６３００ＡＧｅＶ条件下的光生Ｊ／ψ及Υ．结果表明，硬光生过程可以用于检验很多重要问题：如核中的股子分布；胶子和重夸克的Ｊ／ψ碎裂等。除此之外，光生过程还提供了一种新的检验ＥＭＣ效应的手段     

质子与原子核碰撞J/ψ产生过程中的能量损失效应

在考虑初态部分子分布函数核效应、入射质子的能量损失效应,以及末态粲夸克对能量损失效应的基础上,对质子-原子核碰撞J/ψ产生过程的微分截面比RW/Be(xF)进行了领头阶的唯象分析,并与E866实验数据中代表J/ψ粒子在靶核外产生的实验数据进行比较,确定了粲夸克对的能量损失值(0.69±0.23)Ge V/fm.研究结果表明:当J/ψ粒子在靶核外形成时,末态粲夸克对的能量损失效应是影响J/ψ粒子产额压低的主要核效应;当xF较大时,初态入射质子的能量损失效应也是不可忽略的.     

X(3872)的~(*0)D~0衰变

利用3 P0衰变模型对X(3872)的*0D0衰变宽度进行了计算和分析.计算结果表明,将X(3872)视为1++粲偶素时得到的衰变宽度与实验结果以及其它理论模型得到的计算结果一致.这对进一步理解X(3872)的特性提供有益的帮助.     

B_((S))→J/ΨP(V)衰变分支比

在因子化框架下研究了B(S)→J/ΨP(V)(P(V)表示赝标量(矢量)介子)的衰变分支比.发现衰变分支比与威尔森系数、Cabibbo-Kobayashi-Maskawa(CKM)矩阵和有效参数有关,在选取的有效参数范围内,本文的结果包含了实验结果.     

ψ(2S)→VP衰变中赝标量介子混合的研究

几乎从SU(3) 味对称性被提出以来赝标量介子η和η′的质量和它们的混合角的值就一直是人们广泛讨论的话题,理论和实验上都对η和η′的赝标量混合做了大量的研究.但是到目前为止,η和η′的混合角问题仍然没有完全解决.     

J/Ψ和Υ家族的轻子衰变和辐射跃迁宽度

从伸缩子-胶子有效耦合理论得到的重夸克势(Dilaton)势出发，计算了重介子的轻子衰变和辐射跃迁宽度，并与Cornell势所得到的相应结果作了比较．结果表明，Dilaton势的计算结果比Cornell势的相应结果更好地符合实验数据．     

标量介子f0(1370 ),f0(1500)和f0(1710)的混合与衰变

基于3×3质量混合矩阵,我们研究了3个主要的标量胶球候选者——f0（1370）,f0（1500）和f0（1710）的夸克胶子组成.利用唯象模型计算它们衰变到赝标量末态的分支比,将结果与最新实验数据进行拟合,我们得到f0（1370）,f0（1500）和f0（1710）的味组成.同时,对其他几个衰变分支比进行了预言并发现f0（1370）中｜N〉的成分较大,而f0（1500）和f0（1710）更接近于纯胶球态.     

(B-)0→(K-)0π0衰变过程的分支比计算

由于衰变过程中存在的非微扰问题,B介子的非轻子衰变的理论预言面临很大的挑战.在光锥QCD求和规则框架内,详细讨论在(B-)0→(K-)0π0衰变中软胶子交换对衰变振幅的贡献,系统地研究(B-)0→(K-)0π0衰变过程的强子矩阵元并计算了分支比,计算结果与实验结果相一致.     

共振态J/ψ,ψ(2S)与ψ(3770)通过虚光子衰变的强子过程（英文）

根据BES合作组关于R值的最新测量结果,给出了J/ψ,ψ(2S)和ψ(3 770)介子通过虚光子衰变的强子过程的分支比的一个简单计算.首次计算出(J/ψ→γ~*→hadrons)=(12.91±0.14)%和B(ψ(2S)→γ~*→handrons)=(1.68±0.04)%,和B(ψ(3 770)→γ~*→handrons)=(2.11±0.15)×10~(-5),同时也是目前与实验吻合最好的结果.     

北京谱仪Ⅲ上D介子缪子半轻衰变的绝对测量(英文)

使用基于北京谱仪Ⅲ探测器(BESⅢ)及其软件系统(BOSS)的蒙特卡罗模仿方法,给出了对D介子缪子半轻衰变分支比绝对测量的进行方法及其所能达到的统计精度.这些缪子半轻衰变是D0→Mμ+νμ和D+→Mμ+νμ,其中M表示K-,π-,K0,K*0等轻介子.     

Ac(2880)+ 2D波激发态的强衰变

在³P₀模型框架下,计算A_c(2880)⁺作为2D波激发态的衰变宽度和分支比,确定其量子态并探究内部激发模式.计算结果表明:A_c(2880)⁺有可能是2D激发态A_c2(3/2⁺),J^P=3/2⁺,且n_ρ=1、l_λ=2,为径向ρ激发、轨道λ激发的激发模式,总衰变宽度Γ_total=18.53 MeV,分支比比值R=Γ(Λ_c(2880)⁺→Σ_c(2520)π)/Γ(Λ_c(2880)⁺→Σ_c(2455)π)=0.16;也可能是2D激发态A’_c2(3/2⁺),J^P=3/2⁺,且n_λ     

(ψ)-混合序列加权乘积和的完全收敛性

讨论了(ψ)-混合序列加权乘积和的完全收敛性,将NQD随机变量序列加权乘积和的完全收敛性推广到了(ψ)-混合序列的情形.