用类算子和整数对称操作表指认分子轨道的不可约表示

文中提出了用第一类完备算符集(CSCO—Ⅰ)和整数对称操作表指认分子轨道不可约表示的方法;论述了分子的整数对称操作表的制备方法.该方法与从头算法和各种半经验法(CNDO,INDO,MNDO)及经验法(HMO,EHMO)相配合,可指认全部分子轨道所属的不可约表示,并用Mulliken符号标记.对于二维和三维表示,还可以用第二类完备算符集(CSCO-Ⅱ)指认各行基.     

O（4）包含O（3）的旋表示约化因子

利用不可约张量基的概念和不可约张量算符的性质，给出了Ｏ（４）包含Ｏ（３）的约化因子（ｎ１，ｎ２）强乘积（１／２±１／２）的代数表达式，同时也给出了Ｏ（４）Ｒａｃａｈ系数（１／２１／２）强乘积（ｎ１，ｎ２）强乘积（１／２±１／２），（１／２±１／２）强乘积（ｎ１，ｎ２）强乘积１和（ｎ１，ｎ２）强乘积（１／２±１／２）强乘积１的代数表达式。     

磁空间群P63/m''m''c''不可约共表示的计算

群表示理论在群论的发展和应用中占有十分重要的地位，它对求解C-G系数，同位标量因子及母分系数是必不可少的．本文主要以P63”m′m′c′的对称点L点为例，应用诱导表示的方法，介绍磁空间群不可约共表示的计算方法．     

Fm′3m′磁空间群不可约共表示的计算

介绍了求磁空间群共表示的一种方法，以及Fm′3m′磁空间群的结构，并用此方法对Fm′3m′磁空间群第一布里渊区中X点的共表示进行了计算．     

Pm＇3n’磁空间群不可约共表示的计算

介绍了求磁空间群共表示理论的一种方法，并以Pm’2n’磁空间群的一个对称点X点为例来具体说明此方法的应用．     

LaOF结构D_(3d)~5空间群的选择定则

研究固体中的电子、声子、光子及磁振子等相互作用问题时,常常遇到确定其结构的空间群的选择定则。本文采用约化群的方法给出了 LaOF 结构 D_(3d)~5 空间群的选择定则,并对此进行了讨论,验证了其结果的正确性。     

对称群S_(2γ)的基本旋表示张量积的对称化

这篇论文应用约化记号解决了对于任一γ对称群S_(zγ)的基本旋表示的张量积的对称化问题。     

群表示中的一个重要反例

设 T,S 分别表示解 G 在复向量空间 Z 及 Y 中的表示.本文给出群表示中的一个反例,阐明.dim Hom(T,S)≠dim Hom(S,T).     

置换表示的性质及应用

给出了置换表示的概念及性质,并利用它得到了 的三级不可约特征标. 4     

表示空间与全纯向量丝

证明了完备、定向曲面的基本群在ＳＵ（２）中的表示空间可等同于该曲面上秩为２且具有平凡行列式丛的全纯向量丛的模空间,并且它们具有射影结构。     

诱导表示与半直积群的表示

本文用Ｍａｃｋｅｙ关于诱导表示与半直积群表示的定理，给出一个构造空间群表示的较实用的程序化的方法。     

关于空间群的C-G系数及IR表示的计算中位相因子的处理方法

利用量子力学中的本征函数法^[1,2]详细讨论计算空间群的表象群的不可约表示(IR矩阵)及IR基时位相因子的处理^[3,4]，以及讨论了C—G系数的计算中的位相因子的处理方法．     

群乘表在群的正则表示中的运用

运用群乘表能方便地写出对应群的正则表示 ,既快捷又准确 ,节省了大量运算时间     

O_h~8结构磁空间群C—G系数的计算

磁空间群相对于以往的空间群 ,在对物理图像的描述上更准确、深刻 .如它可在考虑晶体对称性的同时 ,也考虑到自旋磁矩的作用 ,因而它的C—G系数要更加重要 .本文利用本征函数法 ,计算了面心立方结构O8h 磁空间群的C—G系数 ,以及波矢选择规则和C—G序列     

加权Hardy空间上的有界复合算子的伴随表达式

给出加权Hardy空间上的有界复合算子的伴随表达式,并验证文献[3]中复合算子的Cowen伴随表示定理为该伴随表达式的特例.     

O_h~1结构磁空间群C—G系数的计算

利用本征函数法 (EFM方法 )计算了O1h 结构磁空间群第一布里渊区部分点的C—G系数 .