线性媒质中电磁场的动量守恒定律

本文用电磁波动观点,从麦克斯韦方程组和洛仑兹力公式出发,讨论了在各向同性媒质中电磁场的动量守恒问题。若μ=μ_0,ε=ε_0即蜕变为真空中的电磁场动量守恒定律。     

类圆柱波导模式分析的PMOBG方法

用边界形状摄动方法 (PMOBG)研究边界形状为rc =r0 [1+εf(φ) ]的类圆柱规则波导问题并对其进行了模式分析。为此 ,首先将形式边界条件变换为可以用摄动方法处理的形式 ,再用伸缩参量法将支配方程分解为ε0 阶和ε1阶问题 ,借助于微分方程的可解性条件得到解。作为与简单圆柱波导的比较 ,讨论了边界形状扰动对波导中的模式简并、传输参量和场结构的影响     

修正的Kurramoto—Sivashinsky方程的周期行波分支

本文研究具有色散项μu_(xxx)的修正的Kunamoto—Sivashnsky(以下简称mks)方程,该方程具有重要的物理应用价值。本文证明了对任意波速c>0,存在μ=2~(1/2)c+μ_2ε~2+O(ε~3),0<ε<<1,使得mks方程有一个周期行波解。     

赝粒子物理(一个详细的评述提纲)

(一)SU(2)规范场的赝粒子解在四维欧氏空间中,SU(2)规范场 F_(μv)=?_μA_y-?_yA_μ g[A_μ,A_y], A_?=A_μT_a [Ta,Tb]=?ε_(ac)T_c(1)的无源场方程 F_(μy?r)=0 (2)存在一种赝粒子(瞬子)解。此解可以表为以下几种形式:     

球形脉冲波在焦点的散射研究(Ⅱ)

本文讨论了半线性波动方程(2t-Δx)uε+F(εα|tuε|p-1tuε)=0(t,x)∈[0,∞[×R3uε|t=0=εU0(r,r-εr0),tuε|t=0=Ul(r,r-εr0)。当p>2,α=p-2时解在到达焦点(r0,0)前无穷远处的性态,其中F在R上是一致Lipschitz的。通过变量变换,将问题转化为负无穷远处的初、边值问题,证明解的存在唯一性,引入线性解讨论脉冲波在t→-∞的传播性态,并引入散射算子说明了脉冲波越过焦点的过程。     

保守场的一类特殊激波解

文章研究了一类消失项为εxxu ε2τ1 xxtu ε2τ2 xxxu时非凸保守场方程的激波解(弱解),通过构造行波的方法得到了近似方程行波解存在的必要条件,并讨论了该行波解的若干性质。证明了该行波解u(x,t,ε)的极限(ε→ 0)就是保守场方程的弱解,并利用行波来构造该非凸保守场方程的激波解。     

类圆柱波导模式分析的PMOBG方法

用边界形状摄动方法（PMOBG）研究边界形状为rc=r0[1 εf(φ）]的类圆柱规则波导问题并对其进行了模式分析。为此，首先将形式边界条件变换为可以用摄动方法处理的形式，再用伸缩参数法将支配方程分解为ε^0阶和ε^1阶问题，借助于微分方程的可解性条件得到解。作为与简单圆柱波导的比较，讨论了边界形状扰动对波导中的模式简并、传输参量和场结构的影响。     

磁体中的力场

在真空中,磁场力是用Lorentz力的定律f=q v×B=qv×μ_0H来定义的.但在实体介质中,场通常是用Maxwell方程来定义的,然而在实验观测中,所接触的场,无论是B还是μ_0H均为力场.如果认为宏观电磁场是微观电磁场的统计平均,则可证明这种微观场的统计平均值即宏观场将依赖于微观偶极子的性质,当其微观偶极子用电流回路组成时,则B所表示的场就是力场;当偶极子是由磁单极子偶所组成时,则μ_0H所示的场才是力场.     

关于非线性快子场范数方程的研究

本文利用构造非线性快子场方程 (ψ)/(t)=Aj(ψ)/(y~j)+B,jG{1,2,3}(1)的复共轭转置对偶方程的方法导出非线性快子场范数方程 (2)其中Aj=Aj-A_j~H/2i,而Aj=-γ_4γ_j,为Dirac矩阵,ψ为波函数(旋量),ψ=ψ~Nθ_4为ψ的Hermite 共轭波函数,为ψ的不定度规范数平方,u=ψ~2ψ~2-ψ~4ψ~4,ε_0,ε_2,ε_3为旋量ψ的分量的某些实函数。g_N为核子质量耦合常数。     

一类Boursinesq方程柯西问题的整体解

§0 引言在研究非线波的传播时,常遇到形如 u_(tt)-u_(xx)-b(u~2)_(xx) u_(xxxx)=0之方程。这就是Boussinesq方程。它的孤立子解及其性质,是人们感兴趣的。这里把此种方程推广为一类更广泛的Boussinesq方程,并研究其柯西问题:u_(tt)-u_(xx)-f(u)_(xx) au_(xxxx)=0 (0.1) u|t=0 =u_0(x),u_(t=0)=u_1(x) (0.2) 本文使用数理方程中熟悉的能量积分法,解决(0.1)-(0.2)的整体解的存在性与唯一性,在讨论中,始终假定u(xt)及它的各阶导数当|x|→∞时趋于零。以下先     

球形脉冲在焦点的散射研究(Ⅰ)

讨论了非线性波动方程{((б)2t-△x)uε+F(εα|p-1(б)tuε)=0,(t,x)∈[0,T]×R3,uε|t=0=εU0(r,r-r0/ε),(б)tuε|t=0=U1(r,r-r0/ε).}当p＞2,α=p-2时解在穿过焦点(r0,0)后的性态,其中F1在上是一致Lipschitz的.通过变量变换,将问题转化为讨论无穷远处的解,引入一个关键函数讨论脉冲波穿过焦点后(t→+∞)的性态.     

球形脉冲在焦点的散射研究(Ι)

讨论了非线性波动方程(2t-Δx)uε+F(εα|tuε|p-1tuε)=0,(t,x)∈[0,T]×R3,uε|t=0=εU0r,r-r0ε,tuε|t=0=U1r,r-r0ε。当p>2,α=p-2时解在穿过焦点(r0,0)后的性态,其中F1在上是一致Lipschitz的。通过变量变换,将问题转化为讨论无穷远处的解,引入一个关键函数讨论脉冲波穿过焦点后(t→+∞)的性态。     

并矢Green函数在矩形波导中表示式的推导

本文讨论用本征函数展开法导出矩形波导中电磁场型的并矢Green函数表示式,用适当的位形来表示波导的取向与直角坐标的关系,这样得到的表示式既简单且可直接用来描述矩形波导中的TE模式和TM模式的场分量。     

二维空间中半线性波方程整体解的渐近性

研究二维空间中半线性波方程初值问题utt-△u=εf(u,ε), t＞0, x∈R2,u(0,x,ε)=u0(x,ε), x∈R2,ut(0,x,ε)=u1(x,ε), x∈R2,整体解的渐近理论.在古典空间C2中讨论了解的适定性及形式近似解关于时间T=∞时的合理性,并用这些结果描述了形式整体解的合理性.同时给出了该渐近理论的一个应用,在二维空间中分析了一个特殊的波方程.     

R1+3中球形非线性脉冲波的存在性分析

讨论了非线性脉波动方程Λuε F(|tuε|p-1tuε)=0,(t,x)∈[0,∞]×R3uεt=0　=εJ 1U0(r,r-r0ε),tuεt=0　=εJU1(r,r-r0ε)在1相似文献   

三维空间中半线性波方程整体解的渐近性

研究三维空间中半线性波方程utt-△u=εf(u ,ε) ,　t >0 ,u(0 ,x ,ε) =u0 (x ,ε) ,ut(0 ,x ,ε) =u1 (x ,ε) ,(其中 x∈R3 ,u是一个实值未知函数 ,△ =∑3i =1 2 x2 i,ε充分小且 0 <｜ε｜≤ε0 1,)整体解的渐近性 ,得到了在C2 空间中时间T =∞时形式近似解的合理性及适定性 .这一结果描述了形式整体解的渐近行为     

R1+3中球形非线性脉冲的聚焦分析

讨论了非线性波动方程((e)2t-Δx)uε+F((e)tuε|P-1(e)tuε)=0,(t,x)∈(0,∞)×R3,uε|t=0=εU0=εU0r,(r-r0)/(ε),(e)tuε|t=0=U1r,(r-r0)/(ε)在次临界情形下(即1＜p＜2时)所描述的球形脉冲波的解的误差分析,其中在F上是一致Lipschitiz的.在小初值情形下讨论了主轮廓(leading profiles)的局部存在性及解在焦点附近的渐近性态.     

某类椭圆型方程的奇摄动(Ⅲ)

我们继续研究在[2][3]中所提出的,部分最高阶导数含小参数的椭圆型方程的奇摄动问题。前文已经对(?)u_ε/(?)y项的系数α_0(y,x)≥β_0>0的情形,导出解的m阶渐近展开式(α_0(y)只与y有关时,展开式具有更简单的形式[2])。本文将进一步证明当α_0(y,x)≤α_0<0的情形时,解的m阶渐近展开式。虽然它具有与[3]中相近的形式,但其边界层已不发生在柱形区域R的上底(即y=A)附近,而是发生在R的下底(即y=0)附近。综合这几种结果,可以导出一般性的定理,即对于这类部分最高阶导数含小参数的椭圆型方程的奇摄动问题,边界层与α_0(y,x)符号的关系为:当α_0(y,x)≥β_0>0时,边界层项应在y=A附近构造,而退化方程的初始条件应取在y=0上;当α_0(y,x)≤α_0<0时,边界层项应在y=0附近构造,退化方程的初始条件应取在y=A上,加上在R的侧面边界Q上的边界条件,在R内解抛物型方程的混合问题。     

流体介质中波传播问题的有限元法数值解

根据泛函分析,可导出弹性动力学的虚功原理及相应的变分方程,以决定波传播问题的变分方程及其变分函数。在μ=0的假设下,得到了流体介质中波传播问题的变分公式及相应的偏微分方程。便用Ritz法,本文得到有限元法的计算公式。详细给出了两种速度函数:C=C_0(β_1+β_2x+β_3y)和C=C_0(β_1+β_2x+β_3y)~(1/2)的质量和刚度矩阵。估计了数值解对真解的误差。已有的实际计算结果证明本文所叙方法是正确的。     

关于半鞅随机微分方程解的稳定性

本文所用的概念和符号见文献[1]第十三章和文献[2]。文献[2]讨论了方程: X=Φ(x) I(M;X) (1)其中,I(M;X)(?)f(x). a g(x). m h(x). ((?)-λ) K(x). (?)解的存在性和唯一性。本文是[2]的继续,讨论方程(1)解的稳定性。定义.设ε>0为一常数,A是适应增过程,若存在停时{Ti}_(i-1)~k:0=T_0≤T_1≤…≤T_k,使得A=A~(Tk~-),并对一切i=1,…,k有: