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本文从三度形式的洛仑兹力公式出发,推导出四度形式的电荷在电磁场中的运动方程,使洛仑兹力公式能够在相对论情况下很好地描述电荷的运动情况。 相似文献
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申志荣 《陕西师范大学学报(自然科学版)》2004,(Z1)
分析了两个相互运动的点电荷之间相互作用的洛仑兹力,得到了洛仑兹力的数学表达式,讨论了两个电荷点之间的洛仑兹力的力学特性,证明了洛仑兹力不服从牛顿第三定律,同时说明了牛顿第三定律的成立条件及使用范围. 相似文献
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本文利用力的坐标变换关系和电磁场的坐标变换关系,对洛仑兹力公式中的v进行了专门讨论.说明速度是运动电荷相对观察者之速度,而不是运动电荷相对磁场之速度. 相似文献
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郑俊博 《宝鸡文理学院学报(自然科学版)》2000,20(3):218-220,223
在电磁场量统一性的基础上,指出了洛仑兹力公式中的速度v是电荷相对观察者的运动速度,顺便述及安培力的成因。 相似文献
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成尚明 《新疆师范大学学报(自然科学版)》2001,20(1):64-67
本运用狭义相对论,通过对电磁场量进行洛仑兹变换,说明了洛仑兹力公式中的V^→既不是运动电荷相对于磁场的速度,也不是运动电荷相对于导体的速度,公式中的V^→只能是运动电荷相对于观察的速度。 相似文献
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杨昌权 《高等函授学报(自然科学版)》1999,(6):27-27
我们知道,载流导体在磁场中要受到安培力的作用,当导线运动时安培力就要作功,但是我们知道,安培力是洛仑兹力的宏观表现,而洛仑兹力的方向是始终与电荷的运动速度垂直的,因此它永远不作功。这样就产生了洛仑兹力不作功,而为什么安培力却能做功的问题。下面通过一个实例来讨论这个问题。如图所示电路,在匀强磁场B中一长为l载有电流I的导线ab在安培力F作用下以速度u向右滑动。由安培力公式dF=Idl×B可算出导线ab上受到的安培力F=IIB,其方向与u一致向右。显然F作了功。但这与作用在导线中自由电子上的洛仑兹力不作功并不矛盾。… 相似文献
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郑荣曾 《华中师范大学学报(自然科学版)》1987,26(1):0-0
磁场对运动电荷作用的洛仑兹力不做功。载流导体在磁场中移功时.安培力对它作功。安培力的实质是洛仑兹力.当安培力作为洛仑兹力的一个分力做正功时.必然有另一个分力做等值的负功.结论是总洛仑兹力永远不做功。 相似文献
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本文指出在载有稳恒电流的导体内,由于运动电荷受洛仑兹力的作用,使得均匀导体内有体电荷分布,且电荷体密度ρ正比于电流密度j。 相似文献
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[仪器] 调谐指示管6E2,电源,条形永久磁铁。[目的] 观察运动电荷在磁场中的运动;定性验证洛仑兹力公式;验证左手定则。[原理] 磁场对运动电荷有作用力,被称为洛仑兹力。洛仑兹力的大小可表示为f=qvBSin θ (1)式中f表洛仑兹力,q为运动电荷的电量,v为电荷的运动速率,B为磁感应强度,θ为正电荷运动方向与磁场方向的夹角,式(1)被称为洛仑兹力公式。 相似文献
13.
朱致远 《温州大学学报(自然科学版)》1995,(3)
分析了洛仑兹力公式中的含义,指出了把理解为“电荷相对于磁场的速度”和“电荷相对于导体的速度”都是错误的,只有把理解为“电荷相对于观察者的速度”才是正确的. 相似文献
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洛仑兹力不作功是勿庸置疑的,总洛仑兹力不作功,但洛仑兹力分力作功,实质上,安培力是洛仑兹力合力的一个分力。安培力作功即电流作功是通过洛仑兹力合力的分力作功的转化;动生电动势产生的原因是机械能通过洛仑兹分力作功转化为电源的电能。 相似文献
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洛仑兹力不作功是勿庸置疑的。总洛仑兹力不作功,但洛仑兹力分力作功。实质上,安培力是洛仑兹力合力的一个分力。安培力作功即电流作功是通过洛仑兹力合力的分力作功的转化;动生电动势产生的原因是机械能通过洛仑兹力分力作功转化为电源的电能。 相似文献
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张传坤 《徐州师范大学学报(自然科学版)》1985,(1)
洛仑兹力是运动电荷在磁场中所受的磁场力,安培力是载流导体在磁场中所受的磁场力,载流金属导体在磁场中所受的安培力是导体中形成电流的自由电子所受洛舍兹力的宏观表现.但是洛仑兹力是如何转变为安培力的?这个问题[3]作了讨论,现就这个问题的讨论再深入一步. 相似文献
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牟泗书 《曲阜师范大学学报》1986,(3)
在电磁学中讲过洛仑兹力对运动电荷不作功,但是作用到带流导体上的安培力却作功,动生电动势也是由洛仑兹力作功引起的,这些说法前后是否矛盾?本文想就洛仑兹力在电能与机械能相互转换中的作用加以论述,借以论证上述说法的含意。 相似文献
20.
陆雄 《兰州理工大学学报》1991,(2)
本文比较全面地分析了洛仑兹力和安培力的联系与区别,弥补了通常流行的讲联系多说区别少的缺陷,指出在任何情况下,安培力都是导体中自由电子所受洛仑兹力的一个分力——由电子相对于导线的平均定向移动速度所引起的力——的宏观表现。 相似文献