Al-Cu-Mn合金形变时效硬化和热稳定性的研究

本文研究了Al-Cu-Mn合金淬火—冷形变—人工时效—退火后,室温硬度(HRF)随冷形变度(ε％)、退火温度(t,℃)和退火时间(τ,h)而变化的规律.得出了HRF-f(ε,t,τ)关系的回归方理.用τ为1h的HRF-f(ε,t)曲线和t为200℃的HRF-f(ε,τ)曲线,说明了合金形变时效硬化效果和热稳定性.通过金相分析与TEM研究,阐明了形变时效硬化和热稳定化的机理.     

微量合金元素对铜的形变结构、层错率及回复的影响

微量合金元素对金属的再结晶温度及再结晶过程有极显著的作用。对铜合金再结晶的系统研究表明,微量元素显著提高再结晶温度,这只能用合金元素的不均匀分布及其与各种晶体缺陷的相互作用来解释。这里包含两个方面:合金元素的原子对形变过程中晶体缺陷(位错、层错及点缺陷等)的运动及分布发生影响,因而改变了形变晶体的结构;另—方面,在形变后加热过程中晶体缺陷的运动与消失也受到合金原子     

一类奇異积分方程的可解性和黎曼型边值问题

在封闭的李雅普诺夫围道L上给定函数a(t),在其上具有异于零满足赫尔窦条件的导数a′(t),函数a(t)同胚映射L为自身保持或改变L的方向,且满足条件a[a(t)]≡t。考虑下述奇异积分方程其中函数a_i(t),i=1,2,3,4,f(t)在L上满足赫尔窦条件。K_i(t,τ)(b_i(t))/(πi) 1/(τ-t) k_i(t,τ),(i=1,2,3,4),此处b_i(t)(i=1,2,3,4)在L上满足赫尔窦条件,k_i(t,τ),(i=1,2,3,4)是弗利特霍姆核,这类问题的一些特殊情况巳有[1]、     

星系中子辐照量分布函数

先引入随时间t变化的星系中子辐照量分布函数gρal(t,τ)描述各演化阶段星系s-过程核素丰度的分布规律.利用星系化学演化的三成分模型导出星系中子辐照量分布函数的演化方程,从而建立星系的中子辐照量分布函数gρal(t,τ)与AGB星的中子辐照量分布函数ρAGB(τ)之间的关系.取AGB星中子辐照量为指数分布,当取t=t⊙时,得到了太阳系的中子辐照量分布Sρun(τ).     

关于Cesaro方法在球面曲线上应用的一个注记

韩龙俊在[1]中利用Cesaro方法证明了曲线(?)=(?)(s)为球面曲线的充要条件是存在常数R和c,使Rsin(integyal from n=1 to s (τds+c)=ρ成立。本文指出若改取Rcos-(integyal from n=0 to s (τds+c)=ρ,则有明显的几何意义。     

局部Lipschitz泛函的第二形变定理

对局部Lipschitz泛函证明了第二形变定理定理A 设X是一Banach空间,f∈C~(1-0)(X,R),满足P.S.条件,c是f在[c,b](?)R的唯一临界值.再设K_c的连通分支皆为孤立点,则f_c是f_b的强形变收缩核,即存在连续映射τ:[0,1]×f_b→f_b,满足τ(0,·)=Id 、τ(t,·)|_f_c=Id|_f_c τ(1,x)∈f_c.(?)x∈f_b     

圆环上的Schottky定理

设ρ(z)表示C\{0,1}上的Poincare度量、如所周知, z=λ(τ),这里λ(τ)是椭圆模函数。借助λ(1+it(α))=-α定义函数t:(0,∞)→(0,∞)。我们得到了下面的不等式这里g(α)=αe~(xt),利用这一不等式和作者在[2]中得到的其它不等式,我们得到了圆环上的Schottky定理的精确界,改进了方企勤在[1]中得到的结果。     

中立型时滞抛物方程初边值问题的差分方法

给出了求解中立型时滞抛物方程初边值问题t[u(x ,t) -λu(x ,t-τ) ] =2x2 u(x ,t) +f(x ,t) ,　　　 (x ,t)∈ ( 0 ,l)× ( 0 ,T]u(x ,t) =φ(x ,t) ,　　　 (x ,t)∈ ( 0 ,l)× [-τ ,0 ]u( 0 ,t) =u(l ,t) =0 ,　　　t∈ [-τ,T]的差分方法 ,并获得了该差分格式的收敛性     

解准线性抛物型方程的差分法

众所周知,解热传导方程ρ(u/t)=a(~2u/x~2),ρ=const,a=const (1)的六点格式ρy_=αay_(x)+(1-α)a_(x) (2)稳定的充分必要条件为:1)当α≥1/2时,对任意 h,τ皆稳定;2)当α<1/2时,γ=τ/h~2≤ρ/(2(1-2α)a) (3)     

方程x·(t)=ax(t)+bx(t-τ)+cx(t+τ)关于[-τ,0]上的初始函数解的存在性

讨论了混合型方程{x.(t)=ax(t) bx(t-τ) cx(t τ) t≥0,x(t)=φ（t）=φ（t）t∈[-τ,0]。其中φ（t）是任意给定的[-τ，0]上的连续函数，a,b,c∈R,当bc≠0时，对该混合型方程的所有解的基本形式做了详细讨论。     

金属加工织構的研究

一、织構概论当一块金属受到较大的范性形变,随着形变程度的增加,晶粒中点阵排列逐渐达到一定的取向,即某些主要晶轴与金属的应力轴方向或其流动方向驱向一致。如面心立方金属,Al,Cu,Au,Ag等受到较大的拉伸形变时,品粒中的[111]与[001]方向逐渐与应力轴的方向一致(图1,a)。     

非线性时滞微分方程解的渐近性质

考虑非线性时滞微分方程 X'(t)=r(t)x(t)(1-x(t-τ)/1-cx(t-τ)),t≥0 其中r(t)∈C([0,∞),(R~+),0≤c≤1为常数,τ>0常数。获得了保证这个方程的全局解趋向于其平衡解X=1的充分条件,改进了文[1]的结果。     

大型混凝土坝浇筑中的热应力问题

在混凝土大坝的浇筑过程中,混疑土硬化时所放出的大量热量,会在浇筑块内引起严重的温度应力。为了降低坝内的温度应力,一般工程中采取了降低施工速度的办法,使坝内热量有机会向大气发散,但在大坝工程中,它却与施工速度产生了巨大矛盾,要有效地解决这一矛盾必须首先解决温度应力的计算问题。 温度应力的计算包括了温度(?)、时弹性应力(?)及徐变应力的计算。作为平面问题处理,温度T(x,y,t)满足 其中;表外法向微商α、λ、α皆为常数,θ(t)为混凝土在绝热状态下的上升温度。 由温度应力场和重力场的作用所产生的应力,其应力函数ψ(x,y,t)满足 Δ~2ψ+E_lα_l/(1-v_l~2)ΔT=0 在G_l内(l=0,1)边界条件为: 沿CBAA′B′C′,正应力及剪应力为零; 沿CDD′C′,变位为零: 在接触面L_o上,正应力σ_y,剪应力τ_(xy),位移u、v满足连续条件。 本文仅就以上二问题的计算作了初步研究,计算中所牵涉到的一些理论问题,尚待今后进一步研究。     

时滞Liénard方程解的有界性

研究时滞Li啨nard方程¨x+f1(x)·x+f2(x(t-τ))·x(t-τ)+g(x(t-τ))=e(t)的解的有界性,其中f1,f2均连续可微,g(t)可微,e(t)为连续函数,当f2=0时,上方程就化为文献[9]中研究的方程¨x+f(x)·x+g(x(t-τ))=e(t).结果推广了文献[9]中的结论.     

一类二阶时滞方程振动性充要条件

二阶时滞方程x(t)+ax(t)+bx(t)+cx(t-τ)=0 (*)其中a,b,c,τ为常数,c≠0,τ＞0。方程(*)是加藤仁[1]等在研究金属切削被加工物件沿水平方向颤震振动问题时提出的数学模型。本文给出了方程(*)所有解振动的代数判据,即参数形式的充要条件,这些条件易于检验和应用。     

Mixed delay-independent／delay-dependent stability of uncertain linear time-delayed systems

Consideruncertainlineartimedelaysystemsdescribedbythefollowingstateequation : x(t) =[A0 +ΔA0 (t) ]x(t) +∑ri=1[Ai+ΔAi(t) ]x(t-τi) . (1)x(t) =(t) t∈[- τ,0 ]; τ=maxri =1 {τi} (2 )whereΔA0 (·)andΔAi(·) (i=1,…,r) arerealmatrixfunctions .ΔAi(t) =LiFi(t)Ei,ΔA0 (t) =L0 F0 (t)E0 ,whereLi,EiareknownrealconstantmatricesandFi(t)areunknownrealtime -varyingmatriceswithLebesguemeasurableelementssatisfying‖Fi(t)‖ I , t(i=0 ,1,…,r) .Inthisnote ,wedevelopthemethodsofrobuststabilityw…     

一类二阶广义Sturm—Liouville边界条件多点边值问题的可解性

应用Leray-Schauder延拓定理,得到了二阶常微分方程多点边值问题x″(t)=f(t,x(t),x′(t)) e(t), t∈(0,1)αx(0)-βx′(0)=∑m-2i=1aix(ξi), γx(1) δx′(1)=∑n-2j=1bjx(τj)解的存在性,其中f:[0,1]×R2R满足Caratheodory条件,e(·)∈L1(0,1),ai,bj∈R,ξi,τj∈(0,1),i=1,2,…,m-2,j=1,2,…,n-2,0＜ξ1＜ξ2＜…＜ξm-2＜1,0＜τ1＜τ2＜…＜τn-2＜1.     

具有多时滞变系数一阶中立型微分方程的振动性

考虑一阶多时滞变系数中立型微分方程d/dt[y(t)-p(t)y(t-τ)]+m∑t=1Q1(t)y(t-σi)=0其中,p,Q1∈C([t0,∞),R-),τ,σt∈R+,lim inft→xQ(t)=qi,i=1,2,…,m,得到了方程在p(t)≥1的情形下,所有解振动的两个充分性条件,推广了文献[1]中的相关结论.     

一类时滞周期模型正周期解的存在性

研究时滞周期模型()()()(())()(())nn nx t v t x t x t ttx t t′ α?θ ?τ?τ=λ其中m、n是正整数,v(t),λ(t)是正周期函数,周期为ω,τ(t)为非负ω周期函数,获得方程存在一个正周期解的充分条件,推广改进了已有结果[Saker,Comput.Math.Appl.2002(44)623-632]。并举例说明了定理的应用。     

具有多时滞变系数一阶中立型微分方程的振动性

考虑一阶多时滞变系数中立型微分方程ddt[y(t)-p(t)y(t-τ)] ∑mi=1qi(t)y(t-σi)=0,t≥t0,其中p,qi∈C([t0,∞],R ),τ,σi∈R ,i=1,2,…,m,在p(t)≥1的情形下得到了方程所有解振动的充分性条件,推广了Chen MP[J Math Anal Appl,185(1994),288-301]中的相关结论.