Schwarzschild黑洞Dirac场的统计熵

利用改进的brick-wall模型,给出了Schwarzschild黑洞Dirac场的熵.结果表明,当调整截断参数,使4r2M＝1/90π时,则熵为SF＝7AH/8,或可表示为SF＝7πM.     

Reissner—Nordstroem黑洞Dirac场的统计熵

利用改进的brick—wall模型，给出了Reissner—Nordstroem黑洞Dirac场的熵．结果表明，当调整截断参数，使4r^2，／√m^2-Q^2=1／90π时，则熵为．Sr=7AH／8，或可表示为．SF=28π/8（M＋√M^2-Q^2）     

荷电Dilaton-Maxwell动态黑洞中Dirac场的熵

在Dilaton-Maxwell黑洞中,将4个耦合的Dirac方程简化,作乌龟坐标变换,得到视界面附近处的辐射温度函数.采用薄膜brick-wall模型计算出该黑洞的熵,选择合适的截断因子,得到熵与该黑洞视界面积成正比的结论.     

缓变动态Reissner-Nordstr(o)m黑洞的熵

采用薄膜brick-wall模型,运用WKB近似,计算了缓变动态Reissner-Nordstr(o)m黑洞的标量场的熵.结果表明,通过适当选取截断因子,仍可得出黑洞熵与视界面积成正比的结论.     

含整体单极动态黑洞Dirac场的熵

采用薄膜brick-wall方法,计算了动态整体单极黑洞Dorac场的熵.结果表明,通过对时间依赖的截断因子作适当的选择,仍可获得黑洞熵与其视界面积成正比的结论.还发现当黑洞退化为静态时,与已有的结果是吻合的.     

缓变动态Reissner-Nordstrm黑洞的熵

采用薄膜brick-wall模型,运用WKB近似,计算了缓变动态Reissner-Nordstr m黑洞的标量场的熵.结果表明,通过适当选取截断因子,仍可得出黑洞熵与视界面积成正比的结论.     

一类静态广义球对称黑洞Dirac场的统计熵

利用改进了的Brick wall模型 ,研究静态广义球对称黑洞Dirac场的统计熵所遵从的规律 .结果表明 :适当选择截断因子时 ,静态广义球对称黑洞Dirac场的统计熵与视界面积成正比 .     

用一种零标架研究Reissner-Nordstrm黑洞的Dirac场的熵

采用不同的零标架构造,利用brick-wall法计算Reissner-Nordstrm黑洞Dirac场的熵,其结果表明,构造的零标架不同,计算所得到的Dirac场的熵是一致的.     

一般球对称动态黑洞中Dirac场的熵

采用乌龟坐标变换,在视界面附近把Dirac场方程化成波动方程,得到黑洞的辐射温度.用薄膜brick-wall模型计算黑洞的熵,结果表明熵与视界面积成正比,熵的表达式与静态或稳态情况一样简单.     

用一种零标架研究Reissner-Nordström黑洞的Dirac场的熵

采用不同的零标架构造,利用brick-wall法计算Reissner-Nordstr(o)m黑洞Dirac场的熵,其结果表明,构造的零标架不同,计算所得到的Dirac场的熵是一致的.     

缓变动态球对称荷电黑洞标量场的熵

采用薄膜brick-wall模型．运用WKB近似,计算了在视界附近局部热平衡下缓变动态球对称荷电黑洞标量场的熵,结果表明,通过适当选取截断因子,仍可得出黑洞的熵与视界面积成正比的结论。     

在Horava-Lifshitz引力下类Schwarzschild黑洞的熵

在薄层模型brick-wall方法的基础上,进一步研究了在Horava-Lifshitz引力下类Schwarzschild黑洞的熵,发现仍然与视界面积成正比,并且对每一个局部也是成立的.这表明引力的修正不会改变黑洞的热力学特性.     

球对称 dilatonic 黑洞的量子统计熵

用量子统计方法,计算了球对称dilatonic黑洞玻色场和费米场的量子统计熵。在计算中,采用了由广义测不准关系修正的态密度公式,利用求解配分函数及系统自由能的统计方法,得到了收敛级数表达的黑洞熵。在计算中,不存在人为截断的引入和小质量近似,计算结果与前人的经典结果一致。     

静态球对称黑洞Dirac场的辐出度

利用静态球对称黑洞Dirac场的统计熵,导出黑洞的辐出度,得到了黑洞的辐出度与黑洞视界温度的四次方成正比的结论。     

Brans-Dicke黑洞背景下标量场的统计力学熵

用bfick—wall方法计算Brans—Dicke黑洞背景下自由标量场的统计力学熵。     

Taub-NUT黑洞的熵

用ｂｒｉｃｋｗａｌ模型计算了ＴａｕｂＮＵＴ黑洞的自由能和熵,并分析了其不存在超辐射效应的原因．通过调整ｂｒｉｃｋｗａｌ的距离,我们得到了满足热力学第二定理的熵的面积形式     

一个非Kerr黑洞的拓扑结构和该黑洞时空中的Dirac能级

一个非Kerr黑洞时空中的Dirac能级分布与黑洞的质量多极矩（用参数an表示）有关，此黑洞的视界面上出现内禀奇性处的Dirac能级有明显的分布特征。