匀变速直线运动的判断

以物体做匀变速直线运动的判断方法,对利用位移差相等(△S=aT~2)来判断物体是否作匀变速直线运动进行分析,论证了位移差相等只是判断物体作匀变速直线运动的必要条件,给出了该判断的充要条件是△S=aT~2 V_0=(S_1-(1/2)△S/T).对验证匀变速直线运动的实验提出了采用频率可调打点计时器和对运动物体增系一个速度计等改进意见.     

出手点高于落地点远度公式的简易推导

在体育运动中出手点与落地点不在同一水平面上的项目较多。即已知出手高度H,出手速度大小V_0,出手角度α,,求投掷物体的飞行远度。这个问题在体育系《运动生物力学》的教学中还是比较重要的。采取什么样的推导方法学生易于接受,这是大家所关心的问题。传统的做法是把出手点高于落地点的物体的运动分为A点的斜上抛运动和一个B点的斜下拋运动处理,远度则是S=S_1+S_2。如图(一)这样划分,B点分解在竖直方向的运动是竖直下抛运动。在B点,物     

一题多解以少胜多

对于自由落体运动,需要掌握以下基础知识:一、自由落体运动的基本公式:①vt=gt②h=1/2gt2③vt2=2gh二、匀变速直线运动的两个推论①任意两个连续相等的时间(T)内,位移之差是一恒量,即由于自由落体运动是初速度为零的匀加速运动,所以以上的推论与特征对自由落体运动也适用。面对     

图象法在物理教学中的应用

物理规律的表达方法，往往是用数学公式，但在分析具体现象、解决实际问题时，如果用图象法来讨论有时更形象、直观和简便。以下几个例子可以说明这一点。例一某物体从静止开始先以大小为由加速度运动一段时间，紧接着又以大小为a2的加速度作匀减速运动直到停止，若物体运动的时间是t，则物体的总位移是多少？解：如果全部用运动学公式计算，设第一段加速运动位移为s1，时间为t1。第二段匀减速运动位移为S2，时间为t2，减速前的瞬时速度为v，则可以列出一组方程最后解得：但这样，解题过程很复杂。如果应用图象活，可以画出该物体的V－T图…     

物体平抛运动规律的教学设计

本课教学内容“平抛物体的运动”选自人民教育出版社2004年《物理（必修2）》（普通高中课程标准实验教科书）第六章第三节。 教学目标 ①知识与技能： 1、知道什么叫平抛运动。 2、知道平抛运动的规律，理解平抛运动的性质是匀变速曲线运动，     

科特(Couette)数Pr=1的环隙科特紊流

本文论述了科特数Pr=1的这种流动的研究成果。实验是在剪切流已充分发展,泰勒涡充分抑制的始发条件下在η=R_2/R_1=1.022的设备中进行的。第1次取得了覆盖整个不可压缩流范围(V_0=4.96～80m/s)的这种流动的定常的二维流场数据。实验证明:贴近动壁存在一厚度为δ/h=10/Re c_(f1)~(1/2),流速为1-μδ/V_0=(Reδ)~(1/2)·(c_(f1)~(1/2)=10 (c_(f1))~(1/2)的线性层,文中还提出了动壁面的阻力系数为c_(f1)=0.01/Re~(0.15)与断面平均流速公式v/V_0=0.89/Re~(0.214),以及经过修正后的对数圆周切线速度模型u/V_(max)=■/V_0In(h-αδ)/(y-αδ)。这个模型能准确地通过线性层端点(δ/h,uδ/V_0),平均流速点(y/h=0.368,■/V_0)与最大流速点(y/h=1,V_(max)/V_0=1)的坐标。     

熔炉起落快慢对熔炉吊装梁强度分析研究

吊装梁起落的快慢,会引起吊装梁结构的振动,这种振动会引起吊装梁各部分变形发生变化,从而使吊装梁各部分应力发生变化,一旦吊装梁最大应力超过材料屈服极限,很有可能发生严重安全事故。为此,有必要基于ANSYS Workbench研究吊装梁在静止运动和匀变速运动强度,结果表明:吊装梁在静止运动、匀变速运动的最大等效应力都发生在纵向梁与小横梁接触部分,且最大等效应力都满足材料屈服强度;吊装梁初速度为0,在加速度分别为1m/s2、2m/s2、3m/s2下做匀加速运动,运行时间为0.026s,三种情况下等效应力值都达到最大,且加速度大的所对应等效应力值也最大;吊装梁在初速度为0.48 m/s,在加速度分别为1 m/s2、2m/s2、3m/s2下做匀减速运动,运行时间为0.015s,三种情况下等效应力值都达到最大,且加速度大的所对应等效应力值越小;在0.08s～0.16s吊装梁在匀加速运动、匀减速运动,最大等效应力值随时间增大都在减小。对于吊装梁做匀加速运动,加速度越大,对应等效应力值越大,对于吊装梁做匀减速运动,加速度越大,对应等效应力值越小。     

基于解析复势的Joukowski翼型的附加质量

附加质量是影响水下运动物体受力的重要参数之一。为了高效准确地计算无限域理想流体中Joukowski翼型的附加质量,在推导出基于势流理论的流场复势解析解后,采用复变函数计算流体动能,并根据流体动能与附加质量的关系求解物体的附加质量。通过计算单个圆柱在无限域理想流体中运动的附加质量,验证了采用此方法的便捷性和准确性。运用这个动能推导公式着重研究了不同形状的Joukowski翼型以任意攻角运动的附加质量,得到翼型厚度参数R/a、弧度参数β及翼型运动方向α与附加质量的关系。计算结果表明:水平运动即(α=0)时,Joukowski翼型的附加质量随着R/a、β的增大而增大;竖直运动即(α=π/2)时,附加质量随着R/a的增大、β的减小而减小;除α=0、α=π/2外,此方法还能计算机翼以任意其他攻角运动时的附加质量,具有很好的适用性。     

关于匀变速运动位移公式及其应用的讨论

在中学和大学普通物理力学教材中,公式 s=v_0t 1/2at~2是从直线运动中导出的匀变速运动位移公式(也有叫路程公式)。由于没有突出式中各量的矢量性,因而在认识和应用这一公式时受到了一些局限。本文试从这一公式的导出、对该公式的意义及其在直线和曲线运动中的应用进行一些讨论。一、公式的导出匀变速运动是指加速度为常矢量的运动。根据加速度的定义,我们有     

竖直方向弹簧振子的能量

(一)竖直方向上的弹簧振子的振动是简谐振动一不计质量的弹簧,力常数为k,原长如图一(a)所示。在其下端挂一质量为m的物体,慢慢放下,弹簧伸长y_0后静止,如图一(b)所示,此位置即弹簧振子的平衡位置。显然有:mg=ky_0 (1)使此系统在竖直方向振动,某一时刻的位移为y,如图一(c)所示。这时重物m所受力为:F=k(y y_0)-mg (2)将(1)代入(2)整理得:F=ky。考虑到力F的方向与位移y的方向相反,则有:F=-ky (3)可见,不考虑运动阻力和弹簧内摩擦,竖直方向上的弹簧振子     

螺旋离心泵流动损失的分析

理论基础 一、阻力公式 在流体中运动的物体必遭受流体的一定阻力,为了克服阻力,运动的物体就得付出一定的功率,这部分功率最後转变为热能,而散失在流体内。流体流经静止的物体,也有同祥的现象,不过此时物体给流动以阻力,而消耗流劫流体的能量。 表示阻力特性的一般公式通常写成: T=c_xF(1/2)ρU_0~2, (1) 此处T——总阻力,以公斤计;     

山茱萸总甙滴眼液眼内药代动力学及药效学的实验研究

目的 :研制出山茱萸总甙 (COG)滴眼液 ,对该滴眼液的药代动力学进行研究 ,并观察其局部应用对角膜移植免疫排斥反应的影响。方法 :用高效液相色谱法对该滴眼液的药代动力学参数进行研究。建立封闭群大鼠角膜移植模型 ,随机分为 4组 :A组为空白对照组 ,B、C、D组分别为使用质量分数 0 5 %、1%和 2 %COG滴眼液组。用裂隙灯显微镜记录及比较各组角膜排斥反应发生时间。结果 :COG滴眼液在新西兰白兔眼内为一室模型 ,主要药代动力学参数为 :A =4 316 μg/mL ,Ke=2 0 5 6h- 1,Ka=2 5 79h- 1,LagTime =0 198h ,t1/ 2 ,Ka=0 0 2 3h ,t1/ 2 ,Ke=0 2 5 7h ,Tmax=0 986h ,ρmax=1 2 94 μg/mL ,AUC =1 6 0 1μg·h/mL ,其拟合的动力学方程为 ρ(t) =10 6 0 5×Dose×(e- 2 0 56× (t- 0 198) -e- 2 579× (t- 0 198) )。术后各组发生角膜移植排斥时间 ,A组与B、C、D组、B组与C、D组、C组与D组间两两比较均有显著性差异 (P <0 0 1)。其中作用最强的为C组。结论 :COG滴眼液能有效地防治角膜移植免疫排斥反应。COG滴眼液眼内有效峰浓度出现在点药后 0 986h ,4h基本被代谢清除     

一类微分方程解的存在性

研究了空气动力学中反映物体在空气阻力下物体运动规律的一类形如a2x’’(t)+a1x’(t)+a0x(t)+b1x(t-λ1)+b2x(t-λ2)=δ的方程,通过讨论其中参数的关系,得到了在不同情况下解的存在性。     

ε=Blvsinθ中v的含义浅析

长为l的直导线,在匀强磁场B中切割磁力线时产生的动生电动势ε=Blvsinθ,其中速度v的含义是什么?一般教科书上只是说,v是导线运动的速度,实际上,通常有两种理解:①导线相对于磁场的速度;②导线相对于观察者的速度.不少人认为,既然电动势是由于导线切割磁力线而产生的,公式中θ又是B与y之间的夹角,所以y当然是相对磁场而言的.     

验证圆柱形头体初生空化的缩尺效应

用“比较法”测试的一些典型的圆柱形头体的初生空化数,证实了在初生空化的试验中用该法确定液体的“零抗拉强度”是可行的。验证了 A.KELLER博士推荐的描述初生空化缩尺效应的基本经验公式:σ_1=σ_0(1 (V_0/V_(?))~2)     

李超代数导引(续)

设S为一超代数并有 〈S,S〉=S~((1));〈S~((1)),S~((1))〉=S~((2)),…,〈S~((n-1)),S~((n-1))〉=S~((n))=0(35)则S称为可解的。例一和例二中的超代数（见（8）式和（12）式）是可解的。对可解李代数仅有的有限维不可约表示为一维的。这一点对可解的李超代数不再成立,我们能从下述定理得到说明:a）设S=S_0 S_1是一可解超李代数,当而且仅当 〈S_1,S_1〉〈S_0,S_0〉时,其所有不可约表示是一维的。b）设V=V_0 V_1是某一李超代数的表示空间,那未或是dimV_0=dimV_1并有dimV=2~S,0相似文献   

对一道运动学习題的探討

<正> 程守栋等编《普遍物理学》第一册中习题1—20的答案值得推敲。该题题意是这样的:“以初速20米/秒竖直上抛一物体后,又以10米/秒的初速竖直上抛另一物体,在高度4米的地方相遇,试求两物体先后上抛的时间差。”书后此题答案只有一个,即时间差为3.3秒。另外由上海高等工业院校物理编写组和由长春市大专院校普通物理题解编写组高联先后分别编写的关于该书的两种习题解答上,对于此题,都只给出了如上所述的一种答案。然而笔者     

相对论热力学中的温度、热量和熵

当时空经受洛伦兹变换时,温度变换的公式并不唯一确定。最简单最合理的温度变换式是T=T_0(1-β~2)~(1/2)。 传统上关于热量的变换公式δQ=δQ_0(1-β~2)~(1/2)不适用于有相对运动的物体间所传递的热量。因此,所有依赖于δQ=δQ_0(1-β~2)~(1/2)而推导出来的温度变换式,其推导方法都是有毛病的。 在求得热量δQ的一般变换式后,结合T=T_0(1-β~2)~(1/2)就可以证明一个一般热力学过程的总熵变恒大于零,并且与所选取的惯性参考系无关。就是说,熵是不变量且随时间单调地增加。     

以苯乙酮为原料制备α-苯乙醇方法研究

目的:研究以苯乙酮为原料还原制取手性α-苯乙醇。方法:以甲酸钠为还原剂,在贵金属催化剂存在的条件下进行水中不对称转移加氢还原。结果:得到最佳的工艺参数:①催化剂制取时TsNHCH2CH2NH2用量为0.0024g,络合时间1h,络合反应温度50℃;②制取α-苯乙醇时反应物与催化剂之间的物质的量之比S/C=1000,温度40℃,反应时间3h。结论:利用甲醇钠在水中进行苯乙酮不对称转移加氢还原制取手性α-苯乙醇是可行的。     

对"△S=aT2"公式应用的讨论

针对"△S=aT2"公式的讨论,纠正运动性质判断的错误,进一步明确该公式的适用条件.