非对称两态叠加多模量子叠加态的不等阶N_j次方H压缩

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态｜{z(a) j}〉q和多模复共轭相干态｜{z(b) j}〉q的相反态｜{-z(b) j}〉q这两个非对称的量子态的线性叠加所组成的多模量子叠加态｜ψ〉q的高阶不等阶Nj次方H压缩效应,结果表明,如果各个模的压缩阶数Nj与各个模的初始位相φj之积Njφj的总和以及态｜{z(a) j}〉q和态｜{-z(b) j}〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(R)nq分别满足一定的条件时,多模量子叠加态｜ψ〉q的两个正交相位分量可分别呈现出周期变化的高阶不等阶Nj次方H压缩效应.当各个模的压缩阶数的和为奇数时可获得较大的压缩深度.     

q形变的非谐振子广义偶奇相干态的特性

构造了q形变的非谐振子广义偶奇相干态,并研究了其高阶压缩和高阶反聚束特性.结果表明,广义偶奇q- 相干态都在不同的参数区存在压缩效应,随q变形的增大,偶 q-相干态的高阶压缩效应减弱而奇q- 相干态的高阶压缩效应增强.在一定参数范围内,广义偶q- 相干态出现高阶(N≥2) 反聚束特性而广义奇q- 相干态则出现聚束效应.随 q形变增大,广义(偶) q- 相干态的高阶反聚束(聚束) 效应都增强.     

非对称三态叠加多模泛函叠加态高次振幅压缩——态｜ψf^（3）＞q的广义磁场分量的广义非线性不等幂次Nj次方Y压缩效应

构造了由两个空间强度分布特征不同的多模复共轭泛函相干态｜{fj^(a)^x(x,y,z,)}＞q和｜{fj^(b)^x(x,y,z)}＞q与一个多模真空态｜{0j}＞q线性叠加组成的非对称三态叠加多模叠加态光场｜ψf^(3)＞q利用多模压缩态理论，研究了态｜ψf^(3)＞q的广义磁场分量的广义非线性不等幂次高次Y压缩特性．结果表明：在一定的条件下，态｜ψf^(3)＞q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的不等幂次高次Y压缩效应；光场的经典强度、经典振幅和经典初始相位的任意空间分布特征对其压缩程度和压缩深度等将产生直接的影响．     

一种多模叠加态光场的奇次Y压缩效应

目的研究一种两态叠加多模叠加态光场｜ψ^（ab）〉q的奇次幂Y压缩特性。方法利用多模压缩态理论计算,分析,归纳,总结。结果得到多模叠加态光场｜ψ^（ab）〉q的奇次幂Y压缩特性。结论当压缩幂次数Nj为奇数时,态｜ψ^（ab）〉q在一定条件下总可呈现出奇次幂Y压缩效应。     

两多模相干态的叠加态光场的等幂N次Y压缩

根据量子力学态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)}>q和多模复共轭相干态的相反态等幂次|{-zj(b)}>q的线性叠加所组成的振幅不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψn(2)>q(j=1,2,3,…,q),利用多模压缩态理论研究了态|Ψn(2)>q的等幂次N次方Y压缩特性。结果表明:在各模的平均光子数不相等而对应模的初始相位相等亦即Rj(a)≠Rj(b)且ψj(a)=ψj(b)=ψj的条件下,如果各模的初始相位ψj和态间的初始相位差θpq(R)-θnq(R)=△θ满足一定取值关系,则无论压缩次数N为奇数还是偶数,态|Ψn(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂次N次方Y压缩效应,但N是奇数时的压缩深度大于N是偶数时的压缩深度。     

q-形变振幅相干态的非经典效应

运用数值计算方法研究了迭加系数、形变参数对q-振幅相干态|ψ〉q的量子统计性质的影响,发现q-形变振幅相干态与通常的振幅相干态有着显著不同的量子统计性质.在0相似文献   

非对称多模量子叠加态的高阶不等阶Nj次方Y压缩

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态z(a)*j〉q和多模复共轭相干态z(b)*j〉q的相反态-z(b)*j〉q这两者的叠加所组成的多模量子叠加态|Ψ〉q的高阶不等阶Nj次方Y压缩效应,结果是:如果各个模的压缩阶数Nj与各个模的初始位相φj之积Njφj以及态z(a)*j〉q和态-z(b)*j〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(R)nq分别满足一定的条件时,多模量子叠加态|Ψ〉q的两个相位正交分量可分别呈现出周期变化的高阶不等阶Nj次方Y压缩效应,当各个模的压缩阶数全都是奇数时可获得较大的压缩深度.     

四态叠加多模泛函叠加态光场的奇次振幅压缩

目的研究四态叠加多模泛函叠加态光场的高次振幅压缩特性。方法利用量子力学中的态叠加原理，构造了由多模泛函偶相干态和多模泛函复共轭偶相干态线性叠加组成的一类典型的多模泛函叠加态光场｜ψ2e（fj）〉q；利用多模压缩态理论，研究态｜ψ2e（fj）〉q的高次奇数次振幅压缩特性。结果态｜ψ2e（fj）〉q是一类典型的非经典光场，当压缩次数为奇数时，在一定的条件下，态｜ψ2e（fj）〉q的两正交相位分量总可呈现不同程度的互补对称的奇数次振幅压缩效应。结论光场经典强度的空间分布函数对态｜ψ2e（fj）〉q的压缩程度、压缩深度会产生直接影响，随着各模经典强度空间分布函数的变化，态｜ψ2e（fj）〉q中各不同模所呈现的振幅压缩现象在空间的分布是非均匀、非线性和各向异性的。     

辐射场平移激发相干态的非经典物理特性

利用平移算符D(β)=exp(βa -β a)对Agarwal和Tara的激发相干态实施幺正变换,得到了一类新的非经典态,称之为平移激发相干态.研究了它的数学性质以及非经典特性,如压缩效应、反聚束效应等,其解析形式与数值计算结果表明了平移激发相干态具有明显的非经典特征.     

qs变形非简谐振子奇偶广义相干态及其量子统计特性

利用变换算符导出了qs变形的非简谐振子代数，得到了qs变形非简谐振子光场的广义相干态，研究了qs变形非简谐振子奇偶广义相干态的高阶压缩效应和反聚束效应，并用数值计算方法讨论了变形参数q和s对这些量子统计特性的影响。结果表明，qs变形非简谐振子奇偶广义相干态均可呈现奇次方阶压缩效应和反聚束效应，当q和s取一定值时，在qs变形非简谐振子光场强度取值的一定范围内，呈现这些非经典特性的范围随着q偏离1越大和s取值越小而变大。     

一种新的三模压缩真空态的构建及性质

利用三体相容算符x1+x2+x3,p2+p3-2p1和p3-p2的共同本征态,构建了一种三模压缩算符和三模压缩真空态。讨论了它的压缩效应、反聚束效应、光子统计分布和对Cauchy-Schwartze不等式的违背等特性。研究结果表明:该量子态呈现出压缩效应,但不呈现反聚束效应,其光子数分布为超泊松分布,光场两模间为经典相关。     

有限维希尔伯特空间q奇广义相干态量子特性

构造了有限维希尔伯特空间q变形非简谐振子奇广义相干态，讨论该量子态的压缩效应和反聚束效应，结果表明该量子态存在压缩效应和反聚束效应，并给出量子效应出现的条件。     

奇偶相干迭加态的反聚束效应及压缩性质

理论计算表明,奇偶相干迭加态呈现反聚束效应及压缩性质.     

双光子Tavis—Cummings模型中场的统计性质

导出了共振情况下双光子Ｔａｖｉｓ—Ｃｕｍｍｉｎｇｓ模型中光场密度矩阵元的一般表达式．应用到具体问题，详细讨论了初始时刻两个原子均处于基态，而光场为相干态时场的压缩和振幅平方压缩效应，光子的聚束和反聚束效应．     

迭加态中的压缩效应

本文讨论了相干态和压缩真空态的迭加态的量子统计性质．讨论表明，这种迭加态能由压缩真空态获得较之场强更强和压缩更深的压缩光场，而且还可能呈现反聚束效应．     

迭加态的量子统计特性

本文利用量子力学迭加原理,讨论了相干态与Fork态的迭加产生的压缩和反聚束效应.结果表明在一些迭加态中存在两个压缩区,两个压缩区之问的区域反聚束效应较强,压缩效应及反聚束效应的强弱与相干态的平均光子数|α|~2及Fork态|m>的光子数m密切相关.文章最后一节讨论了在实验室如何实现这一压缩迭加态.     

SU(1,1)群BG相干态的叠加态

本文研究了SU(1,1)李群Barut—Girardell(BG)相干态的叠加态的非经典性质与叠加系数之间的关系。发现在一般情况下叠加态仅出现压缩性或反聚束性,但叠加系数取值在某个特定范围内时,可同时出现压缩性及反聚束性。     

q类薛定谔猫态的非经典性质

构造了一类q类薛定谔猫态，并研究了它的压缩和反聚束等非经典性质．     

SU_q（2）相干态的量子统计性质

在文献［１］的基础上研究了ＳＵｑ（２）相干态的压缩、反聚束和亚泊松统计性质．