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一、Fe-C、Fe-C-Cr奥氏体的价电子结构 按文献[1,2],本文建立了含0.15—2%C的Fe-C奥氏体的价电子结构,见表1。依文献[3],Cr在Fe-C奥氏体中应呈C-Cr偏聚状态,根据文献[3,4]的方法,本文又建立了Fe-C-Cr奥氏体的价电子结构。为了说明符号n~D的意义,文中给出了含0.3%C-Cr晶胞的价电子结构(见表2),其余Fe-C-Cr奥氏体的价电子结构见表1。作者认为表2中C与Fe~f、 相似文献
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渗碳体价电子结构及其性质的分析 总被引:3,自引:1,他引:3
渗碳体Fe_3C是Fe-C合金的重要相组分。对它的研究是研究钢铁材料的基础。其晶体结构经多人测定结果基本一致,本文采用Lipson等的结果进行计算。由于晶体结构的复杂性,迄今对渗碳体的价电子结构研究的报道尚少。最近Haglund等人用LMTO方法对渗碳体Fe_3C的价电子结构及其某些性质作了较深入的讨论,但其中某些结果并不使人满意。本文利用余氏固体与分子经验电子理论,由Fe_3C的晶体结构直接计 相似文献
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TiN的价电子结构及其力学性能的研究 总被引:8,自引:0,他引:8
高强度、高韧性的材料在许多应用领域正变得日益重要。满足对硬质材料所要求的一种有效途径,是应用硬质涂层或采用各种表面硬化技术。目前,超硬材料中研究和应用最多并具有商业性成果的是氮化钛和碳化钛。然而,迄今为止对于这类涂层材料结构和性能的基本认识还十分有限。本文在先前对涂层TiN材料的各种性能进行实验测试的基础上,应用经验电子理论,从块材TiN入手,在电子结构层次上探究块材TiN力学性能的微观本质,从而为进一步研究涂层材料TiN的结构与性能的关系打下基础。 相似文献
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一种二元贵金属氮化物的价电子结构 总被引:2,自引:0,他引:2
利用固体与分子经验电子理论计算了一种新合成的贵金属氮化物PtN的价电子结构. 结果表明这种氮化物的电子结构位形是: Pt 6s 0.143, 6p 1.286, 5d 3.0; N 2s 0.5694, 2p 2.4306(只考虑共价电子). 这种位形与常用的第一性原理方法中产生赝势的电子结构位形有很大差异, 推测这种差异是造成体弹 性模量理论和实验值不符的原因. 另外, 根据得到的价电子结构, 计算了PtN的结合能为-674.75 kJ/mol. 相似文献
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高锰钢的价电子结构及其本质特性 总被引:11,自引:0,他引:11
合金元素在固溶体中以C—Me形式呈短程有序偏聚分布的理论研究近年来取得了一定进展.这一理论已从电子探针和Mossbauer谱等实验中得到了证明.本文采用EET理论对高锰钢的价电子结构进行计算,并结合我们近期的研究结果,试图从电子层次上揭示高锰钢异常高的奥氏体稳定性、冲击韧度、加工硬化能力和抗冲击耐磨性等特性的本质原因.1 高锰钢的价电子结构高锰钢(C原子质量分数为1.2%,Mn原子质量分数为12%)奥氏体是由C原子溶入面心立方结构的γ-Fe的八面体间隙,Mn原子置换Fe原子而形成的Fe—Mn—C合金固溶体.计算表明,平均约3~4个奥氏体晶胞中含有1个C原子,2个奥氏体晶胞中含有1个Mn原子.M(?)ssbauer谱测定结果证明,高锰钢中含C奥氏体占35%,无C奥氏体占65%.电子探针分析结果证明,C,Mn原子在高锰钢奥氏体中均呈微观不均匀分布,且富C处亦富Mn,贫C处亦贫Mn.按文献[4,5]的思想和上述结果可以认为,高锰钢奥氏体是由不含C晶胞、含C晶胞和含C—Mn晶胞堆垛而成.利用余瑞璜的固体与分子经验电子理论计算得到的各类晶胞的价电子结构主要数据汇总于表1.其中C—C、Fe—Fe、Fe—Mn原子之间的最大共价电子对数n_A值均在0.0053~0.3299之间.由计算结果可见,在所有原子组合当中,C—Mn(n_A~(C—Mn=1.2078)和C—Fe~f(n_A(C—F 相似文献
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Cu-Ag共格界面的价电子结构分析 总被引:1,自引:0,他引:1
界面对金属材料的性能有重要的影响,虽然关于晶界的研究已取得了很多有意义的进展,而相界面的研究还很不深入,本文的目的就是尝试利用余瑞璜提出的“固体与分子经验电子理论”(以下简称经验电子论)对Cu-Ag共格界面进行初步分析。 相似文献
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晶体硅太阳能电池是第一种实现商业化的太阳能电池,也是我国唯一实现商业化生产的太阳能电池.目前的研究多关注于硅电池的制备工艺,本文用固体与分子经验电子理论(EET)研究了单晶硅太阳能电池的价电子结构,从价电子结构的角度分析了单晶硅太阳能电池的光谱响应值,多晶硅电池的光谱响应问题.理论计算结果与实验数据基本一致,计算结果表明:单晶硅光谱响应的起始波长为4603,其光谱响应的最大值在波长7482处,光谱响应截止波长为10062,相当于1.23eV的禁带宽度.多晶硅电池的光谱响应范围虽然跟单晶硅一致,但是影响光谱响应值变小,其原因在于晶粒排列杂乱导致电子状态转变的难度增加,降低了对光子的吸收.最后用同样的方法对Ge的光谱响应进行了分析.分析表明,Ge的光谱响应的起始值在波长5596处,截止值在12940处,最大值在波长9224处,从价电子结构的角度解释了Ge不适合做太阳能电池的原因. 相似文献
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一、低合金超高强度钢马氏体的价电子结构及其马氏体中的C-Me偏聚 按文献[1—3]计算了30CrMnSiNi_2A、Gc-4马氏体的价电子结构。为了节省篇幅,本 相似文献
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重力波上传破碎对中层纬向平均流拖曳的参数化方案 总被引:5,自引:1,他引:5
回顾了McFarlane关于重力波破碎对纬向平均气流拖曳作用的参数化理论. 针对McFarlane参数化方案中没有考虑重力波破碎耗散作用的问题, 对该方案进行了改进, 不仅考虑了重力波破碎后尚存的动量通量对纬向平均流的拖曳作用, 而且考虑了在重力波破碎区, 耗散作用造成的动量损失对纬向平均气流的影响. 从理论上得到了比较完整的描写定常重力波破碎对纬向平均气流拖曳作用的参数化方案. 相似文献
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匹配场噪声抑制:原理及对水听器拖曳线列阵的应用 总被引:2,自引:1,他引:2
近年来水声信道中离散噪声源的抑制问题备受关注. 提出一种解决此问题的新的原理. 这种原理可称为匹配场噪声抑制(MFNS). 基于作者课题组已有的工作, 现已充分理解离散噪声源干扰如何影响水听器拖曳线列阵的性能. 在这一发现的启发下, 提出新的匹配场噪声抑制方法. 这种方法开发和利用噪声传输信道的特性, 达到远优于现有方法的噪声抑制效果. 它以匹配场的概念和最优传感器阵列处理的概念相结合, 实现离散噪声源的抑制, 同时保持最优波束用于接收所需要的远场平面波信号. 导出了一个约束最优的MFNS波束形成器, 其约束条件是平面波信号响应为一, 而离散噪声源的匹配场响应为零. 给出了该波束形成器权向量的闭式解. 计算机仿真与理论分析的结果十分一致. 相似文献
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用Caco-2细胞单层模型比较两种具类胰岛素效应的氧钒配合物的小肠吸收能力 总被引:8,自引:2,他引:8
应用Caco-2细胞单层肠吸收模型比较了两种结构相似但降糖效应显著不同的重要氧钒配合物双乙酰丙酮氧钒(VO(acac)2)和双麦芽酚氧钒(VO(ma)2)经肠道的吸收能力.实验发现,两种钒化合物都通过被动扩散的途径转运,其表观渗透系数(顶端→底端)分别为(82.0±6.7)×10-7和(14.6± 0.7)×10-7cm·s-1;表明VO(acac)2的吸收能力远远大于VO(ma)2.这可能与化合物及其配体在转运过程中的代谢有关.吸收的差异可能导致两种化合物生物利用度的巨大差别,这可能是VO(acac)2降糖效应优于VO(ma)2的主要原因. 相似文献
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文章通过今天是星期几,计算今后是星期几引入剩余类的概念,再通过任何两个数相加所得的天数是星期几引入剩余类加法的运算,通过任何两个数相乘所得的天数是星期几引入剩余类乘法的运算. 相似文献