电荷所在处的电场强度

本文证明了电荷所在处的电场强度都是唯一确定的。当讨论点电荷、线电荷、面电荷所在处的电场强度时，应该使用电荷体分布的物理模型。     

关于长直圆筒面上电场和磁场的定量计算

用库仑定律和毕奥萨伐尔定律定量的计算出了无限长直圆筒载有电荷和电流时空间的电场分布和磁场分布 ,并给出了筒面上即电荷和电流所在处的电场强度和磁场强度     

关于长直圆筒面上电场和磁场的定量计算

用库仑定律和皆奥萨伐尔定律定量的计算出了无限长直圆向载有电荷和电流时空间的电场分布和磁场分布，并给出了筒面上即电荷和电流所在处的电场强度和磁场强度。     

面电荷所在处的电场强度

面电荷所在处的电场强度,许多物理书上都没有提到。例如,当今比较具有权威性的,大学物理专业普遍采用的教材,赵凯华等编著的《电磁学》等,以及程守珠编的《普通物理学》和刘克哲编的《物理学》等非物理专业用书部是如此。     

面电荷存在处电场强度的计算

在有面电荷存在处其电场强度怎样计算,在一般教材中均未提及。本文将首先从均匀带电赇面入手,再推广到一般情况,最后给出面电荷存在处电场强变计算的规律。     

关于电磁学中几个问题的讨论

本就电磁学教学在理论和概念上可能混淆的几个问题做了较全面，深入的讨论，包括介质中的库仑力，运动电荷之间的作用力，带同种电荷带电体之间的相互作用，库仑定律与高斯定理的关系，电势零点的选择，面电荷处的电场处的电场强度等。     

导线内部电场与电荷密度分析及研究

导线表面电荷的分布是不均匀的,各点电场强度的大小也不同。采用表面电荷法计算导线表面的电荷密度,然后求出导线表面各点的最大电场强度值。通过计算方法能够反映出电荷密度及电场强度沿导线圆周分布的情况,同时估算了一下电荷密度的数量级。     

电荷面分布模型和电场强度跃变的讨论

对电荷面分布模型中电荷层厚度的数量级进行了估算 ,指出了电场强度实际上都是连续变化的。所谓电荷层两侧电场强度的跃变是由于将电荷层抽象成没有厚度的几何面所导致 ,并就带电导体球面电场强度的两种计算方法进行了较为深入的讨论     

飞行器表面沉积静电分布仿真

研究飞行器表面沉积静电分布规律对于评估其在飞行过程中的静电安全性具有重要意义.结合某型实体飞机开展1:1仿真建模与计算.通过仿真计算,得到了飞机在飞行状态下的电容,对比分析了模型结构、沉积电荷量对飞机表面电荷密度和电场分布的影响规律.结果表明:在飞行状态下飞机的电容约为460.5 pF;模型结构对飞机机头处的静电场有影响,驾驶舱、机舱舷窗等结构使得机头处的静电场变化约20％,而对其他位置处的静电场影响较小;不同沉积电荷量下飞机各放电刷处的静电场强度呈线性变化规律,飞机各放电刷处静电场强度不同,其中放电刷静电场强度最高处比最低处高约97％.     

平面分层介质静电探测技术研究

把平面介质和点电荷目标作为一个整体系统,利用镜像法研究了平面分层介质对点电荷目标静电场的影响,推算出像电荷在系统中的位置表达式,并根据两种介质中像电荷的电量公式推算出三层介质中像电荷的电量计算表达式.建立了平面介质被动式静电探测系统的物理模型,给出探测电极所在空间电场强度的计算公式.采用"旋转电极"的方法和静电感应原理进行目标探测,确定被动式静电探测器的探测方程,并使用静电计和仿真模型进行了试验,证明了该静电探测技术的可行性.     

关于静电场能量的讨论

证明电荷元在本身所在处激光的电势为一无穷小量，并说明如何正确对待和使用点电荷、面电荷和线电荷这些理想模型。     

红壤黄壤及紫色土表面电荷性质的研究

运用带电颗粒表面性质联合分析法,测定了不同pH值条件下(pH7和4.5)下红壤、黄壤和石灰性紫色土的表面电荷性质.结果表明:在相同pH值条件下,石灰性紫色土比可变电荷土壤有较高的表面电位、表面电场强度、表面电荷数量和比表面积,且3种土壤的表面电场强度都可达108 V/m的数量级;随着pH值的降低,3种土壤的表面电荷数量和表面电荷密度显著减小;pH值为4.5时,红壤和黄壤的表面电位和表面电荷数量接近.     

关于电位计算的一点思考

由于静电场力作功与路径无关，所以在静电场中可以引入电势U．在电场强度E比较容易计算的情况下，利用电势与电场强度的积分关系就可以求出静电场中任一点P处的电位。上式中P0点为电位参考点，即Up0＝0，E为积分路径上任一点处的电场强度，dl为元位移。一般地，当电荷为有限分布时，常选取无穷远处作为电位参考点，即U=0，此时当电荷分布无限时，如果仍然选取无穷远处作为电位参考点，则积分（2）据具体的电荷分布就可能遇到发散而电位不确定，就必须选取有限远处作为电位参考点。例题半径为R的无限长直圆柱体内均匀带电，电荷体密度为p…     

面电荷所在处的电场强度

讨论了面电荷所在处的场强是否有意义，求解的一般公式，并用它解决了一些典型问题．     

线电荷三维静电场的计算及其可视化

线电荷的静电场积分是电磁场研究的经典内容,然而,传统的解析方法仅仅能计算少数几种规则形状的电场,典型的数值计算例如有限元法等计算量又过大。本文以直线线电荷为例,借助于Matlab的数值积分功能,对直线线电荷的电场强度进行了对比计算,给出矢量电场强度的Matlab计算程序,并使用三维图形进行可视化。该方法可以进一步推广到对任意形状线电荷所形成的矢量电场的计算。     

突变面不突变

带电的平衡导体,表面内部的电场强度为0,表面外部的电场强度突然增加到定值,因此,导体的表面称为电场强度的突变面.然而,电场强度经过导体的表面究竟是否由0突然增加到某一定值呢?我们认为不一定.在一般情况下,电荷分布在导体的表面上,总有一定的厚度,设为δn.当然,δn是很小的,但它绝不可能是0.当考虑到δn的存在,由高斯定律即不难证明电场强度E经过导体表面还是由0连续增加到定值的.因此,考虑到电荷在导体表面上分布的厚度δn时,导体的表面就不是什么电场强度E的突变面了.     

■运用中一个表面上抵触的问题

在普通物理学中利用点电荷的电场强度公式■和场的迭加原理,我们很容易求得一个电荷作连续分布的带电体在空间某点所产生的电场强度为■     

通电导体内的电荷分布

本文运用电场强度的水平分量E_(11)和垂直分量E_L对电荷的作用,细致分析和阐述了通电导体从暂态过渡到稳恒态时.导体内的电荷分布及稳恒电场的形式过程.     

一定宽度无限长均匀带电薄板在空间任意位置处产生电场强度的表示

利用点电荷在空间产生电场强度的库仑定律和微积分的思想方法,表示出了一定宽度无限长均匀带电薄板在空间任意位置处产生电场强度的解析式.根据该解析式最后讨论了两种特殊位置的电场强度表示式.     

均匀带异号电荷的两圆盘之间中心轴线上电势及电场强度的解析表示

表示出了均匀带异号电荷的两圆盘之间中心轴线上电势及电场强度的解析公式。